Ar-Hg放电正柱中Hg6~1P_1态浓度及表面185.0nm辐照度

利用辐射谱线经电离气体后的吸收,可以确定不同直径的低气压Ar-Hg放电正柱中Hg6~1P_1态的浓度.本文选用了576.96nm(6~3D_2→6~1P_1)及579.07nm(6~1D_2→6~1P_1)两辐射线,各自测得Hg6~1P_1态浓度,结果符合较好.由测得的Hg6~1P_1态浓度数据,用光子扩散理论公式计算了这些不同直径的低气压Ar-Hg放电正柱内表面的185.0nm辐照度.结果表明直径10mm的细管Ar-Hg放电中的185.0nm表面辐照度比直径36mm的要高一个数量级以上,此结果解释了为什么紧凑型荧光灯(内径为10mm)必须采用耐185.0nm辐射的荧光粉.     

李型单群_1~2(K)的阶及其同构型

设域K_0的特征p>3,域K=K_0(-1~(1/2))且K■K_0。在[5]中,利用[4]的结果构造了李型单群_1~2(K)。当K为有限域时,本文计算了_1~2(K)的阶,并进一步证明了_1~2(K)■_m(K),其中m=1/2。     

不定积分∫(x~2+1)~(1/2)/(x~4+1)~(1/2) dx积不出的证明

初等函数在其定义域区间上的不定积分均存在,但是,初等函数的不定积分未必仍是初等函数,也即该不定积分不再由基本初等函数通过四则运算、复合运算来表示,这使得一些初等函数的不定积分积不出.利用函数不定积分积不出来的判别方法,证明不定积分∫(x~2+1)~(1/2)/(x~4+1)~(1/2) dx积不出来.     

双周期样条函数空间(?)_2~1(⊿_(mn)~((2)))

本文求得了双周期样条函数空间■_2~1(⊿_(mn)~(2))的维数和一组具局部支集的基底。本文的结果表明,即使在十分正规的均匀(Ⅱ)型三角剖分下,空间■_2~1(⊿_(mn)~(2))的维数还受着铅直、水平剖分线数目的奇偶性影响。     

关于空间~(1,(P_(ij)))(∩,R~N)的一个嵌入定理

本文得到了各向异性Sobolev空间(?)~(1,(pij)(Ω,R~N)的一个嵌入定理,即当pij≥2(i=1,…,n,j=1,…,N)时,(?)~(1,(pij))(Ω,R~N)(?)Lq(Ω,R~N)。其中,Ω为R~n中有界区域,。最后,我们提出了一点猜想。     

一种基于嵌入列扩展的±1改进乘积隐写码

现有的乘积码技术是基于特定奇偶校验矩阵H生成(n,k)线性分组码的,对2~(r1)-1×2~(r2)-1汉明码阵的1～2~(r1)-1行及1～2~(r2)-1列逐行逐列嵌入密文比特.乘积码是一种利用短码构造长码的并行级联分组码,译码采用相对简单的迭代译码技术.提出一种基于嵌入列扩展的±1改进乘积隐写码(plus-minus one modified product steganographic coding,±1 MPSC).与原有的完美乘积码(product perfect code,PPC)相比,增加了2~(r2)-1-1个嵌入列.此外,还提出一种新的嵌入技术,利用最低有效位及次低有效位建立异或数据链以降低反转次数,提高嵌入效率.理论分析与实验结果表明,该方法的嵌入率比原有的PPC算法提升近1.33倍,D-E曲线总体性能提升接近2%.     

关于对称方程组非零解的判定与解法

给出对称方程组{x_1+x_2+…+x_n=0,……,x_1~(i-1)+x_2~(i-1)+…+x_n~(i-1)=0,x_1~(i+1)+x_2~(i+1)+…+x_n~(i+1)=0,……,x_1~(n+1)+x_2~(n+1)+…x_n~(n+1)=0.(1)非零解的判别条件、求解方法以及严格的证明．     

卷积移时特性的一般形式及应用

本文给出了一维卷积移时特性的一般形式,提出并证明了n维函数及序列卷积移时的特性。若求f_1(x_1+x_1~′,x_2+x_2~′,…,x_n+x_n~′)＊f_2(x_1+x_1~(″),x_2+x_2~(″),…,x_n+x_n~(″))…可先求f_1(x_1,x_2,…,x_n)＊f_2(x_1,…,x_n)=g(x_1,x_2,…,x_n)…(2)然后(1)式等于g(x_1+x_1~′+x_1~(″),x_2+x_2~′+x_2~(″),…,x_n+x_n~′+x_n~(″))。其中x_i~′,x_i~(″) (i=1,2,…,n)可正可负。     

4'-(4-溴萘-1-基)[1,1'-联苯基]-4-腈的合成与表征

以4-溴苯腈为起始原料,经过Miyanra硼化反应、Suzuki偶联反应和溴化反应等合成了4'-(4-溴萘-1-基)[1,1'-联苯基]-4-腈。通过~1H NMR、~(13)C NMR表征了化合物的结构,通过TG、荧光发射光谱等研究了标题化合物的发光效率和稳定性。     

求形如p=2~λp_1+1素数模的全部原根方法

本文在已知素数模P=2~λP_1+1的一个平方非剩余的前提下,给出求全部原根的切实可行的简捷方法。从而推广了[1]中的方法。     

抛物问题离散基本解的L~1误差估计及外推应用(英文)

The parabolic inital-boundary value problemis approximated by the finite element method using triangular pice-wise linear elements, we show the asymptotic estimate ||Z-Z_h||L_1(Q_T) +||D(Z-Z_h)||L,(Q_T) =O(h~2|logh|~6)for the classical fundamental solution Z and its discrete analogue Z_h.it leads to an O(h~3|logh|~6) accuracy for Richardson extrapolation ofthe approximation u_h, if the true soiuton u∈w_∞~(3.0)(Q_T) and the tria-ngulation is piecewise strong regular.     

三氯化铝-氯化正丁基吡啶类室温熔盐的合成

本文报道了三氯化铝-氯化正丁基吡啶类室温熔盐的合成过程.随着熔盐组成的变化,熔盐的电位窗最负为-1.5V,最正为+1.5V(相对于Ag/Ag~+).电导率在12×10~(-3)Ω~(-1)cm~(-1)至8×10~(-3)Ω~(-1)cm~(-1)之间,熔点范围在33℃±1℃至17°±1℃之间变化.     

Te溶液生长半磁半导体Cd1-xMnxTe的光学和电学性质研究

测量了Te溶液生长半磁半导体(SMSC) Cd_1-xMn_xTe的导电类型、电阻率、霍尔迁移率和光致发光(PL).测定结果表明,Te溶液生长Cd_1-xMn_xTe晶体质量和稳定性均优于布里奇曼长晶,根据正四面体配位晶场中Mn²⁺3d (⁴T₁)能级出现在Cd_1-xMn_xTe禁带中的观点,分析了在0.85~1.5μm范围内红外透射光谱上存在吸收边的原因。     

一类四阶有理差分方程的振动规律和全局稳定性

主要讨论了一类四阶有理差分方程x_(n+1)=x_(n-2)x_(n-3)/x_(n-2)+x_(n-3)+1,n=0,1,2,…,初始值x_(-3),x_(-2),x_(-1),X_0 ∈(0,∞)的振动规律和全局稳定性,即描述了其解的振动周期为15,且正、负半环长的规律为:4~+,3~-,1~+,2~-,2~+,1~-,1~+,1~-;又指出了解之间存在x_(n+k)△(C(x_(n+k))x_n(C(x_(n+k)C(x_n))(n≥-3)的大小关系;并得到了方程的平衡点是全局渐近稳定的.     

关于多项式与指数型周期函数的乘积的素性

本文将得到如下的结果: 定理1,设F(z)=P(z)H(z),其中P(z)是非常数的多项式,H(z)是非常数的指数型周期整函数,则F(z)是右素的。除非F(z)具有如下形式的分解: (ⅰ)F(z)=[Q(ζ)H_1(ζ~(1/2))]·(z+a)~2,这里H_1是指数型周期整函数,并且使H_1(ζ~(1/2))为整函数。 (ⅱ)F(z)=[Q(ζ)ζ~(1/2)H_1(ζ~(1/2)]·(z+a)~2,这里H_1是指数型周期整函数,并且使ζ~(1/2)H_1(ζ~(1/2))为整函数。定理2,设F(z)=P_1(z)H_1(2)+P_2(z)H_2(z)+…+P_n(z)H_n(z),其中P_k(z)是多项式,H_k(z)是具有相同周期的指数型周期函数,则F(z)是右素的,除非F(z)具有形如F(z)=f(A(z+a)~2+B)的分解。     

仿射李代数A_1~((1))的可积模

在kac—Moody代数的表示理论中,公开问题之一是对某一个kac—Moody代数g(A)的所有不可约、可积模进行分类。对于范畴Q中的不可约模,即所有不可约最高权模L(∧)(∧∈R+)已经彻底分类,本文主要研究仿射李代数A_1~((1))的具有有限维权空间的可积模,得到如下结果:非忠实、不可分解、可积模是强可积模;忠实、不可分解、可积模是不可约最高权模(当C作用在其上是正整数时),或者是最低权模(当C作用在其上是负整数时)。     

哈尔滨市采暖期PM_1中金属元素的污染特征

为了研究采暖期大气颗粒物的污染特征及其来源,分别采集PM_1和PM_(2.5)样品,分析两种颗粒物中金属元素的粒径分布特征和质量浓度变化。分析结果显示,As、Ba、Cr、Cu、Zn、Mn、Ni、Pb、Sr、Ti在采暖期的质量浓度变化范围为0.018~0.8μg·m~(-3),且12月份未检测出Ni;Al、Ca、Fe、K、Mg、Na的质量浓度变化范围为0.478~17.470μg·m-3,其中Na和Ca的质量浓度较大,最大浓度分别为17.470和12.271μg·m~(-3)。粒径分布特征分析发现,16种金属元素在PM1中的比例为56%~97%,说明金属元素主要富集在超细颗粒物(PM_1)中,其中Pb、Zn在PM1中的比例是10种重金属中较高的,这主要是由于采暖期道路上机动车较多,导致燃油排放的Pb、Zn增加。     

甲烷水合物6(H_2O)_4分子14面体（4~66~8）笼型结构

对于水分子和水分子簇结构的再认识,以杂化轨道理论为基础,按照H_2O分子中O原子发生p~3s不等性杂化(2p~43s~0→(p~3s)~2(p~3s)~1(p~3s)~1(p~3s)~0)的观点,认为H_2O分子的O原子价层里既有1个含有1对电子的非键轨道,又有1个非键空轨道。在此基础上,提出了水分子簇的(H_2O)_4分子是由单体H_2O分子之间通过3c-2e(3原子、2电子)的O—H—O氢桥键形成的氢桥环结构;由(H_2O)_4分子彼此之间通过氢键连接成的6(H_2O)_414面体(4~66~8)型分子笼、5(H_2O)_4分子10面体(4~56~412~1)型分子笼是甲烷水合物晶体里的2种水分子笼构型。     

NO—O复合反应速率的激波管测量

本文叙述了用激波管测定NO—O复合反应速率的原理和方法。在激波速度为2.2公里/秒、试验气体密度ρ_5/ρ_0=2.0时,测定波长为400～900nm范围内,反应速率常数是2.85×10~(-14)厘米~3·分子~(-1)·秒~(-1)。     

X射线小角散射中的粒子间相互干涉效应

X射线小角散射中的粒子间干涉效应是影响实验结果的一个重要因素.已有的若干粒子间干涉的模型和理论不能很好地解释实验事实.实际使用的粒子间干涉效应校正方法为不同浓度试样归一化散射曲线作图外推法.然而在材料科学的许多应用中常常无法测量不同浓度的稀释试样.因此找出干涉函数的经验方程有重要意义.该文测定了超细二硫化钼不同浓度试样在不同角度下的强度衰减因子,从而导出了干涉函数的经验方程:(?)~(-1)=[1+2.5ω~(1.4)+2θ°(15.4ω~(0.5)-23.6ω~2-1.3ω~(0.01))]~(-1)