具有时滞的周期微分系统的周期解

考虑周期微分系统x·(t)=A(t,x(t-r1))x(t)+f(t,x(t-r2))的T-周期解的存在性问题,其中(t,x)∈R×Rn,A(t,x)是n×n连续矩阵函数,f(t,x)是n维连续向量函数,A(t+T,x)=A(t,x),f(t+T,x)=f(t,x),且T>0,r1,r2∈R.利用不动点方法,建立了保证系统存在T-周期解的充分条件,改进和推广了文[1～4]的相关结果.     

拟线性双曲组某定解问题整体光滑解的存在性

讨论如下问题：其中λ1（r，s）与λ2（r，s）是已知函数，x＝x（t）是非特征曲线，A（t）及ψ（s）是已知的可微函数．求解区域是H＝{（x，t）|x＞X（t），t}．在适当的假设下．文中采用速矢端变换，证明了上述问题的整体光滑解存在且唯一     

《高等几何》复习中的几个问题

1一个仿射对应定理及其应用定义平面π到平面π′的一个对应τ,如果对于任意点P（x，y）∈π与它的象τ（P）＝P′（x′，y-′）∈π′之间的关系由公式：确定，则这个对应τ叫平面π到平面π′上的仿射对应。公式（1）叫仿射对应公式。若平面。与平面π′重合，仿射对应τ叫仿射变换。定理设平面π上一封闭曲线围成一区域D，τ（D）＝D′∈π′，则SD′＝SD·|A|的绝对值，SD′，SD分别为区域D′，D的面积。例1设平面π与π′的夹角为θ（0＜θ区域D为平面π上一区域，区域D′为D在平面江上的正投影，求证：SD，＝SD·cos0o证如…     

具有Landesman-Lazer型条件的二阶不对称非线性方程的周期边值问题的周期解

本文对纯量这值问题其中x″＋f（x）x′＋g（t，x）＝0x（2π）－x（0）＝0，x′（2π）－x′（0）＝0其中f（0）＝c，x≥0，＝d，x≤0。给出了存在周期解的Landesmen－Lazer型条件。     

复变函数中的三个问题

复变函数的理论与方法在数学、物理和其它科学领域以及工程技术中有着极为广泛的应用。下面重点讨论三个问题。1解析函我解析函数是复变函数研究的对象。解析函数有多种等价的定义方法，叙述如下：若／（）在G内解析，（1）入Z）在G内的每一点都有有限导数。（2）f（z）＝u（，y）＋tv（，x）；u（，y）v（x，y）在G内的每一点都可全微分且在G内到处都有共一共，XOxOyOx一一共。（3）f卜）在G内连续且对G内的Oy任一条逐段光滑闭路P有Ifz）dz＝0。r（4）人Z）在G内每一点的某邻域内都可展成幂级数。根据解析函数的定义，得出基本初等…     

不定积分概念与逆向思维

微分法与积分法是互逆的运算。建立在微分概念基础上的不定积分，不仅概念抽象较难理解，而且计算起来也十分不易。因此，在不定积分概念的学习中，应注意运用过向思维以突破难点，同时也培养过向思维的能力，使两者相得益彰，切实地把握不定积分的概念及内涵。微分公式：dy＝f＇（x）dx告诉我们对于一般函数y＝f（x）如何去求微分，即函数的微分为国数的导数与自变量微分的乘积。微分在某种意义上等价于导数。有时我们只关注求导即可。如，因为，易得dy＝x2dx。反过来，如果已知dy＝x2dx，那么x＝？是否是？还有没有其他的可能？对于这些问…     

一类二阶中立型时滞微分方程的振动准则

本文主要利用H（ t,s）型函数和广义Riccati变换技巧,建立二阶中立型时滞拟线性微分方程[r（t）｜x′（t）｜γ－1x′（t）]′＋q0（t）｜y（t －σ）｜γ－1y（t －σ）＋q1（t）｜y（t －σ1）｜α－1y（t －σ1）＋q2（t）｜y（t －σ2）｜β－1y（t －σ2）＝0．其中x（t）＝y（t）＋p（t）y（t－τ）,在0≤p（t）≤1的新的振动准则．     

三阶泛函微分方程非振动解的渐近性

考虑三阶非线性泛函微分方程（r2（t）（r1（t）x′（t））′）′＋p（t）x′（t）＋q（t）F（x（σ（t））,x′（σ（t））,（r2（t）x′（r（t）））′）=0得到了方程的非振动解x（t）满足limt→∞x（t）=0的充分条件．     

延时微分方程多步Runge-Kutta方法的P-稳定性

用多步Runse－Kutta方法去解如下形式的试验方程其中y（t）＝（y1（t），y2（t），…，yN（t））T，L和M是复N×N矩阵，τ＞0，Φ（t）是一个已知向量函数，当t≥0时y（t）是未知的．主要解决了延时微分方程多步Runge－Kutta方法的P－稳定性．     

含n个滞量的微分差分方程周期解的存在性

通过构造多元函数,定性分析一个耦合自治常微分方程组周期解的存在性,研究含多个滞量的微分差分方程x′（t）=F（x（t）,x（t-τ1）,x（t-τ2）,...,x（t-τn））和x′（t）=F（x（t）,x（t-τ）,x（t-2τ）,…,x（t-nτ））周期解的存在性问题,获得系统存在非平凡振动周期解的一组充分条件,推广和改进了文献[3～5]的结果.     

微分的本质

微分有两个含义：1．对于与时间有关的函数（称之为动态函数）f而言，微分df表示在无限小的时间dt内函数f的瞬时增加量，即df=f（t＋dt）？f（t）；2对于与时间无关的函数（称之为静态函数）g而言，微分dg表示g的微小部分，所有dg之和等于g。因为时间总是从过去走向未来，所以时间的微分dt总是恒大于0的正实数。df与dt之比称为函数f的瞬时增加率或导数，而非变化率。变化率包括增加率与减少率两种情况。所有的高阶微分都是无意义的，从来也没有被使用过，应予以彻底抛弃。     

城市规模分布的三参数Zipf模型 ——Davis二倍数规律的理论推广及其分形性质的实证分析

将关于城市等级-规模分布的Davis二倍数（2n）规律推广为任意倍数（δn）规律：ai=ai n·2n,fi=fi n·δ-n,然后从中导出具有一般意义的三参数Zipf模型：P（r）=C（r－a）-dz．揭示了参数dz的分维性质并给出了它与分维D以及邻级倍数δ的数值关系：dz=1／D-In2／Inδ。从而证明Davis的2n规律乃是δ=2即dz=1的特殊情形;最后用Davis的原始数据对推导结果进行了实证分析．     

关于气相色谱分析中两个问题的讨论

在《仪器分析》的教学中，由于学时的限制，对于有关公式往往只作介绍，不进行推导，以至学生在解有关习题时常遇到困难。例如，气相色谱中的两个重要公式：塔板数计算公式和分离度公式，学生在具体运用时对其概念不太清楚，常常一题有多种不同的结果，为此有必要对这个问题进行讨论。1关于塔板数的计算公式高斯分布函数（正态分布曲线）［'：可表示为：而气相色谱流出曲线方程[2]为式中C0为进样浓度；c-不同时间t时刻某物质的浓度；tR-组分的保留时间；σ-标准偏差，（n-塔板数），即（2）式又可写成下式:当C0＝1时，（2）式就变为（4）…     

一类非线性边值问题的正解

基于不动点指标理论，讨论了非线性边值问题{（p（t）u′）′-q（t）u＋f（t,u）=0,0〈t〈1,au（0）-bp（0）u′（0）=∫r^Rα（t）u（t）dt,cu（1）＋dp（1）u′（1）=∫r^Rβ（t）u（t）dt正解的存在性与多重性．在一定条件下，上述问题至少存在两个正解．这里p，q，α，β，f是连续函数，a，b，c，d，r，R是给定的常数．     

微分方程解析解的从属关系

设ｈ为凸形函数，ｇ＜ｈ，利用微分从属的方法，确定了一些二阶微分方程：Ａｚ２ｐ″（ｚ）＋φ（ｐ（ｚ），ｚ）ｚｐ′（ｚ）＋Φ（ｐ（ｚ），ｚ）ｐ（ｚ）＋ψ（ｚ）＝ｇ（ｚ），（ｐ（０）＝ｇ（０）＝０）解析解的存在性与唯一，还得到它们的从属关系     

一维p-Laplaeian混合边值问题正解的存在性

对边值问题-（｜u｜^p-2u′）′=λf（u）且u（0）=＋αlim r→1-0u′u′（t）=0,利用积分方法讨论正解的存在性问题,其中P〉1,λ〉0,α≥0,f是变号函数．给出了当α≥0时,一维P-Laplacian边值问题正解的存在性．     

一类三阶非局部边值问题在共振条件下的可解性

考虑一类三阶非局部边值问题{x′″（t）=f（t,x（t）,x′（t）,x″（t））＋e（t）,t∈（0,1）,x′（0）=0,x″（0）=x″（ξ）,x″（1）=∫01x″（s）dg（s）,其中f：[0,1]&;#215;R3→R是连续函数,g：[0,1]→[0,∞）是非减的函数,且满足g（0）=0.在g满足共振条件g（1）=1和dimKerL=2的情况下,通过应用重合度理论,得到了该问题解的存在性结果.     

一类常微分方程的积分解

本文给出以下形式的微分方程的积分解：其中　为实数｜αs｜＞0,｜λ｜＞0,｜λ｜＞0,s＝1,2,3,…,kj,j＝1,2…,n－2k;λ＝　　｛｜αs｜,｜λj｜｝,y（x）为（－∞,＋∞）上的有界函数,则方程Pn（D）f（x）＝y（x）且满足f（x）＝O（e（λ｜x｜））;x｜→∞的解f（x）＝Cn（x－t）y（t）dt,其中Cn（x）＝　当y（x）为以1／h为周期的有界实函数时,上述方程的解为f（x）＝（x－t）y（t）dt,其G（n,h）P（x）＝     

二阶中立型微分方程振动性的比较结果

考虑二阶中立型时滞微分方程（r（t）[x（t）＋p（t）x（τ（t））]′）′＋∑qi（t）x（σ（t））=0,建立了方程振动性与某一阶时滞微分不等式正解存在性之间的比较结果,所得结果改进并完善了以前的相关结论．     

分布函数属于D(Λ)吸引场的充要条件

通过考虑D（Λ）与Γ函数的关系得到判断分布函数F是否属于D（Λ）的两个充要条件：1．（1）若F∈D（Λ），则对任意的ai〉0，m〉1有1-∫x^x0[∫y1^x0…[∫ym-1^x0（1-F（t））^am dt]^am-1…dy2]^a1 dy1∈D（Λ）.（2）若存在某ai〉0，m〉1，使得1-∫x^x0[∫y1^x0…[∫ym-1^x0（1-F（t））^am dt]^am-1…dy2]^a1 dy1∈D（Λ）那么F∈D（Λ）.2．若分布函数F（x）有密度函数F′（x），且F′（x）在上端点的某一个左邻域内非增，则F（x）∈D（Λ）当且仅当1/F′（x）∈Γ.