一个N=1SUGRA统一模型

本文构造了一个定域超对称大统一SU(9)模型,讨论了规范对称破缺机制和由定域对称的辐射修正所引起的弱电对称性破缺。该模型容纳了三代通常费米子,具有重的色三重态,轻的WS二重态和标量物质粒子,得到了较流行的定域超对称SU(5)模型好的低能结果。Sin~2θw=0.205,α_c=0.135,Mx=6.6×10~(15)Gev,Ms=4.4×10~(11)Gev,Mw=85Gev,24≤m_L≤125.3Gev.mb～4Gev。     

超越弱电标准模型

本文讨论了在Triplet Code模型中标准弱电统一模型的修正。将SU(2)×U(1)理论推广成SU(2)_w×SU(2)_x×U(1)。其结果将使质量比M_z~2/M_x~2和耦合于Z_μ的弱中性流获得一个修正项。利用目前的Z质量数据,可对如何超越标准模型作出一个数量估计。     

左右对称弱电理论中新规范玻色子的衰变

本文为提交1985年国际轻子光子会议论文的一部分,文中计算了 SU(2)_L×SU(2)_R××U(1)_(L R)弱电理论中新规范玻色子的衰变宽度和分支比.结果表明:具有丢失能量的衰变模式可达20—30%的分支比。     

SU(6)×U(1)型统一规范理论——SU(6)×U(1)规范理论的自发破缺机制,轻子数非守恒过程以及CP破环效应(Ⅱ)

在第一篇文章中已提出了轻子族与夸克族相互对称的SU(6)×U(1)型群理论结构形式。本文将讨论SU(6)×U(1)→SU(2)×U(1)的自发破缺机制。并讨论了在对称性破坏之后的稀有过程,如μ→e r,τ→μ r以及CP非守恒。     

SU(2)×U(1)×U(1)×U(1)理论模型分析

最近,在关于E_8×E_8作为规范群的超弦理论中,通过连续破缺,可以得到一个包含E_6的大统一理论,E_6可以进一步破缺到SU_3~C×SU_2×U(1)×U_1×U_1。从而,在低能的情况下,可以给出一个SU(2)×U_1×U_1×U_1的秩为4的弱电统一模型。本文讨论它如何回到包含SU(2)×(T_3)_R×U_γ(1)和标准的WS模型。     

Z~0——W~+π-过程的衰变宽度

一、能量在10~2Gev 附近的一些加速器已在运行,关于弱中间玻色子人们将得到更多的信息,因此在理论上进一步讨论它们与其它粒子的相互作用是很有意义的。研究弱中间玻色子有关的相互作用过程的标准理论是 CWS 模型,但在讨论中间玻色子与标量介子相互作用时,尚有困难。采用非线性σ模型则可以给出标量介子与弱中间玻色子耦合的顶角。具体的做法是将 GWS 模型中 SU_L(2)×U(1)规范群作为非线性σ模型中 SU(N)_L×SU(N)_R 群的一     

中能对称性SU(4)_(EC)×SU(2)_L×U(1)_Y与SU(N)群大统一

本文讨论了将中能对称性SU(4)_(EC)×SU(2)_L×U(1)_Y置入比SU(6)更高阶的SU(N)群的可能性,并比较仔细地讨论了SU(7)的情况,这时,在中性流方面仍保持与实验很好地符合,而质子寿命的理论值却有了改进。     

SU(6)×U(1)型统一规范理论——SU(6)×U(1)型的群理论结构(Ⅰ)

用SU(6)×U(1)群来研究亚夸克统一规范理论及其规范粒子的传播性质,从而导出轻子族与夸克族的统一规范理论.本文着重建立SU(6)×U(1) 型亚夸克规范理论结构形式。     

含推广的TC群的轻子与夸克的复合模型

本文在反常自由的SU(4)HC×[SU(8)×SU(16)×U(1)~2]HF复合模型中,引进推广的技术规范作用和TC凝聚,以区分不同的弗术子“代”,并产生弗米子的质量和“代”间的混合。     

关于新粒子分类的讨论

为了进一步探索新粒子的强作用,必须首先讨论它们的分类。本文仅限于讨论Su_3~(1)(?)Su_3~(2)模型和Su_3(?)Su_4模型,分类所依据的实验事实是: (1) 质量谱m_j=3.095 Gev,m(2.8)=2.800 Gev m_φ=3.684 Gev,m(3.4)=3.4100 Gev m_(φ′)=4.100 Gev,m(3.5)=3.5300 Gev m_(φ″)=4.400 Gev, (2) e~ e~-电磁衰变, Γ(J→e~ e~-)=4.8±0.6 kev Γ(φ→e~ e~-)=2.4 kev Γ(J→e~ e~-)∶Γ(φ→e~ e~-)=2∶1 其余衰变过程留待下一步讨论。(3) 新粒子3095、3684是自旋为1,宇称为一,G宇称为一,同位旋为零的粒子。     

(弱电统一)模型SU(2)×U(1)×U′(1)研究

许多文献中讨论了SU(2)_L×(T_3)_R×U_V(1)这种特殊的模型,并得到了氢原子物理实验的证明。本文提出了一个更为普遍的弱电统一模型SU(2)×U(1)×U′(1),并将表示参数化,提出了“类氢原子”的新概念。     

重子数非守恒的质子衰变超弱作用过程

目前已知道在自然界中存在四种相互作用:强作用、电磁作用、弱作用以及重力作用。强作用可用SU(3)群的规范理论来描述,而电磁作用和弱作用可用SU(2)×U(1)群的规范理论来描述,并且它们的有效性已获得实验的证实。     

轻子混合与中微子振荡

本文在SU(2)_L×SU(2)_R×U(1)模型中讨论中微子的混合问题,计及轻子的质量特征,对轻子与Hjggs场的相互作用耦合常数作了若干假定,定量地研完了中微子的振荡现象,并对中微子振荡与其质量关系进行了若干分析和讨论,得到与现有实验符合的结果。     

宇宙线粒子产生电磁簇射的进一步实验研究

在海拔1905m的昆明市区,用有效体积为45×45×14cm~3的多板云室,进一步测量了宇宙线贯穿粒子的电磁簇射几率,次级簇射电子的能量范围为0.4～2Gev以下。获得4259个有用事例,得到宇宙线粒子在1.25cm厚的铅层中产生电磁簇射的平均几率是(5.02±0.35)×10~(-3)。大于由理论和加速器数据推出的电磁簇射几率,支持了宇宙线中含有未知成份的想法。     

Z~0——W~+π~-过程的衰变宽度

能量在10~2Gev 附近的一些加速器已在运行,关于弱中间玻色子人们将得到更多的信息,因此在理论上进一步讨论它们与其它粒子的相互作用是很有意义的。研究弱中间玻色子有关的相互作用过程的标准理论是 GWS 模型,但在讨论中间玻色子与标量介子相互作用时,尚有困难。采用非线性σ模型则可以给出标量介子与弱中间玻色子耦合的顶角。具体的做法是将 GWS 模型中 SU_L(2)×U(1)规范群作为非线性σ模型中 SU(N)_L×SU(N)_R 群的一个子群而加以规范。这相当于将 GWS 模型嵌入到非线性σ模型中。由于非线性σ模型能较好地描述标量介子的低能行为,因此我们有理由期望本文讨论的 Z~0→W~+π~-过程中对衰变宽度的予言能在一定程度上与实验吻合。本文第二部份具体给出理论框架,第三部分是具体的计算过程,最后对所得结果进行讨论。     

Higgs场VEV值和耦合常数的Hierarchy关系和Cabibbo角

在SU(2)×U(1)模型中假定Higgs场VEV值和耦合常数都存在着Hierarchy关系,再要求拉氏量具有某种分立对称性便可以得到用夸克质量表示的Cabibbo角:tgθ_c=(m_d/m_s)/(1/2),而此式通常是只能在SU(2)×SU_R(2)×U(1)模型中得到的。     

中能对称性为SU(4)_(EC)×SU(2)_L×U(1)_y的无标量场的SU(6)大统一模型

按照动力学自发破坏的思想,在模型中不引入基本的Higgs标量场。但与通常的重色方案不同,这里考虑的是扩展色替代方案。假设扩展色作用为SU(4)_(EC),它在人们认为的1 Tev处产生真空凝聚以破坏SU(2)_L×U(1)_y,然后再在稍低能量处将它自己破坏到SU(3)_c。为了减少自由参数的数目,文中并试图将中能对称性SU(4)_(EC)×SU(2)_L×U(1)_y进一步统一成单群SU(6)。此模型显示出某些有兴趣的特征,特别是以不同于标准模型的表达式而能很好符合现有的中性流唯象参数。但它亦存在一些严重问题需要进一步研究。     

广义旗流形上的齐型爱因斯坦度量

利用MATHEMATICA里的Nsolve命令计算出满旗流形G2/T在差常数倍的情况下有十二个G-不变的爱因斯坦度量,其中六个是Khler爱因斯坦度量,六个非Khler爱因斯坦度量.同样用此方法可计算出旗流形E(8)/U(1)×SU(2)×SU(3)×SU(5)的爱因斯坦方程组有五个正实数解,其中一个是Khler爱因斯坦度量,四个非Khler爱因斯坦度量.     

纯格点规范场相变的变分分析

应用混合方格变量—链变量作用量作为改进平均场理论的试探作用量,用变分法计算了U(2),U(3),SU(2)和SU(3)纯规范场的元方格能量Ep 得到这些规范场的Ep～β曲线.解释了SU(2)和SU(3)规范场为什么没有相变。这些结果比单纯平均场的计算更接近于Monte Carlo 计算的结果。     

关于SU_L(2)×SU_R(2)×U(1)模型中的Cabibbo角和夸克质量

本文提出在SU_L(2)×SU_R(2)×U(1)模型中引入分离的S_3群交换对称性,以及引入三个2×2的Higgs粒子,讨论了Higgs场的真空自发破缺,得到夸克质量与Cabibbs角的关系为sinθ_1≈(m_d/m_s)~(1/2)≈0.22,sinθ_2≈-(m_s/m_b)~2≈-10~(-3),sinθ_3≈(m_s/m_b)~2≈10~(-3),以及t夸克的质量为m_t≈(m_bm_c)/m_s≈44.3Gev。