利用α—钚的冲击压缩实验数据确定其物态方程

本文利用α—钚的冲击压缩实验数据,用半唯象方法,确定了α—钚千万大气压下的物态方程。     

α-ZnP2物态方程的密度泛函理论研究

利用密度泛函理论(DFT), 分别采用广义梯度近似(GGA) 和局域密度近似(LDA) 对α-ZnP2在0～40 GPa 范围内的结构进行相关的分子动力学模拟, 得到了它的压强-体积(P-V)关系. 用不同形式的物态方程对它的P-V关系进行了拟合. 拟合结果表明, Vinet 物态方程较好的反映了α-ZnP2的体积随压强的变化; 与LDA相比, 用GGA得到的体积弹性模量B0值与实验值符合的更好.     

晶体原子间相互作用势和物态方程研究

在晶格势理论基本框架内，根据玻恩-黄昆提出的短程力常数的标准定义，采用不同的短程势模型，得出一系列物态方程，并应用于几种不同的晶体，检验和比较了它们的适用性和有效性．     

吸烟对大鼠心脏组织中PKC-α和NF-кB表达的影响

目的:研究吸烟对大鼠心脏组织中PKC-α和NF-кB表达的影响.方法:用Western blot检测对照组和吸烟大鼠心脏组织中PKC-α和NF-кB表达水平.结果:吸烟l、2、3个月后大鼠心脏组织中PKC-α和NF-кB的表达与对照组比较差异有统计学意义,而且表达水平逐渐增高(P<0.05).结论:吸烟可能通过增加PKC-α和NF-кB的表达参与对心脏的损害.     

磁场惰性气体物态方程的影响

计算了磁场作用下氦、氖等惰性气体的第二维里系数，发现磁场对惰性气体第二维里系数的影响较大（可以达到10％－30％）；当温度不变时，惰性气体的第二维里系数随磁场的增强而增大；当磁场变化到一定范围时，存在一个临界磁场Bc，当外磁场B＜Bc时，第二维里系数随温度的增加而增加，当B＞Bc时第二维里系随温度的增加而减小。     

Vinet固体物态方程的修正

在著名的Vinet方程中,我们考虑一项简单的二阶修正项, 得到了一个三参数的修正态方程.结果表明,对于7种固体,修正后的方程和实验值吻合很好,具有良好的实用价值,且优于另外一个有名的三参数态方程K-D方程,该方程适于描述NaCl, CsCl, Au, n-H2 和 n-D2等物质的行为.     

作物态方程的自由体积理论

本文介绍了用自由体积理论作过度区物态方程的方法。     

工程造价的确定和控制方法研究

本文对建筑工程造价管理确定与控制的方法及应用进行了系统分析,主要介绍了工程量清单计价与量价分离法     

二元硬球系统的物态方程

本文利用高阶集团展开方法（三阶），求出二元系统配分函数的表达式。由配分函数求出二 元系统的物态方程。结果表明，当系统堆垛分数在０．０５到０．２５之间时，得到的物态方程与计算机模拟结果基本一致，优于二阶集团展开、Ｐ－Ｙ近似的结果。     

磁场对惰性气体物态方程的影响

计算了磁场作用下氦、氖等惰性气体的第二维里系数 ,发现磁场对惰性气体第二维里系数的影响较大 (可以达到 1 0 %～ 30 % ) ;当温度不变时 ,惰性气体的第二维里系数随磁场的增强而增大 ;当磁场变化到一定范围时 ,存在一个临界磁场 Bc,当外磁场 B Bc时第二维里系数随温度的增加而减小 .     

钕铁硼高压物态方程的理论计算

根据混合物体积相加原理,由已知单质组分铁和钕（摩尔比分别为72.32%和26.68%）的Hugoniot数据计算出强磁材料钕铁硼在19 GPa～78 GPa压力范围内的状态方程.计算结果表明,理论计算结果与冲击压缩实验数据符合得很好.D-u关系的平均计算误差为±2.30%,P-V关系的平均计算误差为±9.12%.这表明本文基于Gruneisen模型导出的计算方法,在给定压力区间对钕铁硼这类金属间化合物是适用的;并且有理由预言该算法也适用于其它固体混合物及化合物的高压物态方程研究.     

一种确定斑马鱼胚胎接受的α粒子辐照剂量的方法

为探究斑马鱼胚胎接受α粒子辐照剂量的计算方法,以模式生物斑马鱼为研究对象,使用能量为5.41 MeV的²⁴¹Am为α粒子辐照源对受精后5 h脱绒毛膜的胚胎进行辐照处理,以12 μm厚的聚酯迈拉膜为固体核径迹探测器,利用正交实验筛选迈拉膜化学蚀刻的最优蚀刻条件,用显微镜观测迈拉膜上的粒子径迹数量,并通过计算胚胎相关参数,计算得到5hpf斑马鱼胚胎受到的最大辐照剂量值。结果分析表明,12 μm厚的聚酯迈拉膜化学蚀刻的最佳条件是蚀刻液KOH浓度6 mol/L,温度60 ℃,蚀刻时间3 h,此时粒子径迹轮廓清晰,大小适中。辐照5 min后,斑马鱼胚胎受到的最大剂量为约8.59 mGy,剂量率为约1.7 mGy/min。     

一个通用的类氩流体物态方程

为了更好地研究类氩流体的性质,采用理论推导和数值计算方法,通过修正van der Waals方程,加入了影响因子和另外一个参数,提出了一个通用的物态方程。包含了几个已知的物态方程,通过对参数的选择,给出了较好的相图。结果表明:对于类氩流体,由此物态方程所给出的理论结果与实验符合得很好。该研究对于研究类氩流体的一级相变具有一定的参考价值。     

比例阻尼中α,β两常数确定方法的改进

用试验模态分析方法测取的系统前１阶模态参数，由于噪声等多种因素的影响，具有一定误差。因而导致α与β取值产生误差。作为理论探讨，本文提出加权最小二乘法求取α与β。旨在用有限元法计算结构动力响应时，使α与β的初值选取更趋合理。     

稠密氩等离子体Hugoniot物态方程的研究

采用平面冲击压缩方法产生密度和温度都均匀的氩等离子体,根据辐射高温计记录和飞片速度的测定,通过阻抗匹配方法确定氩等离子体的Hugoniot物态方程,等离子体的温度为1．4－2．2eV,密度为0．0083－0．015g/cm^3。应用Saha模型加Debye-Huckel修正,计算了等离子体的Hugoniot物态方程。测量值和理论计算结果符合较好,说明Saha模型加Debye-Huckel修正能较好地描述该热力学条件下氩等离子体的热力学行为。     

施力物体和受力物体的确定方法

结合具体例子阐明了施力物体相互力物体，提出了确定施力物体和受力物体的方法。     

液态一氧化碳与液氮混合物的物态方程

采用改进的液体微扰变分统计理论和van der Waals分子混合物的等效单组分流体模型,计算了压力在9～49GPa范围内1：1,4：1和1：4摩尔比的液态CO-N2混合物的高压物态方程．在计算过程中考虑了体系的热力学平衡,化学平衡以及相平衡．结果表明,CO：N2为1：1的理论计算结果与实验数据吻合较好;不同比例的混合体系在压力区间为20～30和30—49GPa范围内,Hugoniot曲线逐渐趋于软化,这意味着该混合体系在20和30GPa压力点附近分别经历了结构性相变．在极端条件下该混合体系中液态CO与N2发生了复杂的化学反应．冲击压缩产物形成时吸收了部分系统能量,导致了体系的冲击温度和冲击压力有所降低．随着N2初始组分的增加,Hugoniot曲线向上平移,其中CO：N2为1：1摩尔比时其Hugoniot曲线居于1：4和4：1两者之间,表明Lorentz-Berthelor组合规则在计算液态CO—N2混合物的高压物态方程时是有效的．     

确定原子态和基态的简便方法

对于由给定电子组态来确定形成的可能原子态一般采用列表法。如求 np~2等效电子组态形成的可能原子态,则列出表1,得出 np~2电子组态形成的可能原子态是1~D、3~P、1~So。     

确定程序复杂度和路径覆盖的方法

通过分析选择结构和循环结构之间的关系,在传统方法的基础上,提出了不使用公式求程序复杂度的新方法.对测试具有循环结构的程序,给出一种新的思路,用来选取符合路径覆盖要求的测试方案.