5g原子轨道波函数及其图形表示

有人用非数学物理方法的手段处理薛定谔方程,求得s、p、d、f原子轨道波函数的角度部份.本文推广这种简易方法,求得5g原子轨道波函数的角度部份,并且用各种图示方法给出目前尚未见报道的5g原子轨道波函数.     

关于P原子轨道和电子云的角度分布

提出关于ｐ原子轨道和电子云角度分布图的一种新的作图方法，并认为以半径为ｒ的球壳为始点的椭球形原子轨道和电子云的角度分布图更能体现核外电子运动的特性；还述及ｐ电子云３个分量与总的角度分布的关系。     

几种原子轨道波函数图形的意义

分析了原子轨道的角度和径向分布图与原子轨道波函数之间的关系;电子云的角度分布图和径向密度函数图与几率密度函数之间的关系。讨论了电子云的径向分布图,原子轨道等值面和电子云等密度面的意义。     

s-p-d-f杂化轨道(Ⅱ)

Ⅰ引言八面体型六价键函数,对于解释正八面体型的分子或络离子的构造极为有用.PaulingHultgren 和唐敖庆等人会先后导出了具有 s,p 和 d 性格的八面体型六价键函数,在s—p—d—f杂化轨道(Ⅰ)一文中,作者会建议一种简单而可普遍应用的造 s—p—d—f键函数的方法。在本文中,作者利用此法对八面体型六价键函数作了一般的处理,在处理过程中得到了     

类锌离子精细结构能级和辐射寿命

用全相对论多组态自治场方法，计算了类锌离子Mo XⅢ和Fm LXⅪ的1s，2s，2p_，2p，3s，3p_，3p，3d_，3d，4s，4p_，4p，4d_，4d，4f_，4f，5s，5p_，5p，5d_，5d，5f_，5f，5g_，5g,6s，6p_，6p，6d_，6d，6f_，6f，6g，6g，6h_，6h，7s，7p_，7p7d_，7d轨道的475个精细结构能级和辐射寿命以及各种跃迁参数。能级的计算值和实验值符合得很好。还发现了一些寿命较长的亚稳态能级。     

有关d电子角度分布问题的探讨

众所周知d电子的原子轨道(轨函)和电子云的角度分布问题,在杂化轨道理论、配位场理论以及量子有机化学等诸方面,都占有相当重要的地位。然而,有些书的作者对于d_(z~2)电子的角度分布不甚注意,以致使其图形产生明显差错。一般结构化学或量子化学书上,都不定量计算各d轨函和电子云的角度分布,不研究其图形的具体画法和正     

计算机在原子结构教学中的应用

<正> 原子结构是无机化学和结构化学教学中的重点和难点之一。我们在长期的教学实践中体会到,学生对由薛定谔方程解出的波函数、波函数与原子轨道、波函数与电子云的关系等问题,感到难于理解。而对波函数的空间图象,各种原子轨道和电子云的径向分布和角度分布     

非线性项在零点和无穷远处非渐进增长的高维变权p-Laplacian问题径向结点解的存在性

该文研究问题－div(φp(u))＝γm(x)f(u),x∈B,u(x)＝0,x∈B径向结点解的存在性.其中 B是RN上的一个单位球, N≥2, 1〈p〈＋∞, φp(s)＝|s|p－2s, m∈M(B)是变号函数且M(B)＝－(B)是径向对称的且.γ是一个参数,f∈C(,),对于s≠0 满足 sf(s)〉0.首先, 当满足f0,f∞∈(0,∞)时,引出上述问题的全局分歧结论; 其次, 给出序列集取极限的引理; 再次,当满足f0(0,∞) 或 f∞(0,∞), 且γ≠0满足一定区间时, 利用上述全局分歧技巧和连通序列集取极限的方法, 可以获得上述问题径向结点解的存在性,其中f0＝lim|s|→0f(s)/φp(s),f∞＝lim|s|→∞f(s)/φp(s).     

Lp空间中Post-Widder算子带权同时逼近的强逆不等式

对于Post-Widder算子Pn(f,x),证明了当s∈N0=N U{0},wf(s)∈Lp(0,∞)(1＜p≤∞)时,存在某一正数m,使得ω2ψ(f(s),1/(∫)n)ω,p≤C(∥ω(P(s)nf-f(s))∥p+∥ω(P(s)mnf-f(s))∥p+1/n∥ωf(s)∥p),其中ψ(x)=x;w(x)=xa(1+x)b;a,6∈R1;C＞0;ωψ2(f,t)w,p是带权光滑模.     

浅谈轨道、轨道能概念

(一)引言原子中电子运动在一定能量“轨道”上的置子化概念,对于理解物理学、化学中的许多现象帮助极大。在化学中,轨道、轨道能的概念常被用来阐明原子结构,解释元素的光谱、化学性质周期性变化的实验事实,估计元素的化学活泼性。纵观物理学、化学发展史,随着实验事实的不断发现,必然伴随着概念的引进和发展。轨道、轨道能这两个概念也不例外,在不同实验事实的基础上,建立了近似程度不同的模型,至使对同一事实产生了两种或几种深刻程度不同的解释。例如讨论原子构造理论时4s和3d能级的高低就是一个典型例子。我们曾多次收到有关询问该内容的问题,究其原因是对原子轨道、轨道能及其实验基础缺乏正确的理解,本文试图对原子轨道、轨道能量作一简短讨论。     

类镍离子精细结构能级和辐射寿命

高离化和高激发原子结构参数和跃迁参数的精确计算,对天体物理、热核聚变实验、等离子体诊断和束箔光谱的识别,特别是对真空紫外激光器的研究都有重要的意义.用加Breit修正和QED修正的全相对论多组态自洽场方法,计算了类镍钼离子Mo XV的1s、2s、2p-、2p、3s、3p-、3p、3d-、3d、4s、4p-、4p、4d-、4d、4f-、4f、5s、5p-、5p、5d-、5d、5f-、5f、5g-、5g、6s、6p-、6p、6d-、6d、6f-、6f、6g-、6g轨道的1772个精细结构能级和辐射寿命以及各能级间的电偶极、磁偶极、电四极和磁四极跃迁的跃迁波长、跃迁几率和振子强度,能级的计算值和已知实验值之间的相对误差小于0.38%.从计算结果中发现了一些寿命较长的亚稳态能级.     

关于几乎周期运动f(p,t)的充要条件及其推论

本文推广了■的定理(即[1]定理38),得到f(p,t)为几乎周期运动的充要条件是:f(p,t)对于f(p;I)是正向均匀稳定,且是负向Lagrange稳定的。由此又推广了[1]的定理37、37′,同时进一步得到与运动f(p,t)的几乎周期性相等价的一系列关系,从而把的结果与P.Franclin,和等所得到的关于f(p,t)几乎周期性的结果统一了起来。     

一类Picone不等式的最优常数

对于满足f(xi)=0(1≤i≤r)的函数f∈Wqr[a,b],基于Lagrange插值给出了一类精确的关于‖f(s)‖p和‖f(r)‖q的Picone不等式,其中:1≤p、q≤+∞,1≤s≤r-1.首先基于Lagrange插值的积分型余项将最优常数C(r,s,p,q)转化为一个积分型算子的范数;然后将C(r,s,1,...     

L~p范数的极限性质

研究了函数的Lp范数的极限性质.给出了f的Lp范数||f||p的若干性质,在此基础上,证明了Lp范数关于p的连续性以及极限limp→a||f||p=||f||s,同时证明了在μ(X)=1时,limp→0||f||p=exp{∫xln│f│d│μ.}.     

人体运动系统韧带的配布规律

本文以标本观察法和分析法,从生物力学角度揭示运动系统中韧带的形态、位置、起止特征及配布规律。人体运动系统的韧带主要分布于上下肢和脊柱,其配布数量与各环节的运动功能相适应。在加固关节功能方面,韧带在加固不同类型的关节处分布不同,其配布规律与人体的运动效应有着极大关系。     

INDO近似下包含d,f轨道的定域化分子轨道方法

研究了当基组包括d、f原子轨道时,保证INDO方法具有旋转不变性的两种方法——估算全部杂化积分和权重平均库仑交换积分。导出了INDO近似下Edmiston-Rue-denberg能量定域化方法的LCAO计算公式,建立了相应的计算程序并对程序的使用进行了考验和说明。     

类钯Xe8+离子DR速率系数的理论计算

详细研究了温度在0.1～1650eV范围内类钯Xe8+离子的DR过程.详细计算了4d、4p和4s壳层电子激发到4f和5l壳层的DR速率系数,通过比较4d、4p和4s壳层电子激发的DR速率系数,发现在中低温时,4d电子激发的DR速率数最大,在高温时,内壳层4p和4s电子激发对总DR速率系数有重要的贡献.     

钐(Sm)原子自然辐射寿命的测量

利用时间分辨激光诱导荧光(LIF)方法,采用一步激发,测量钐(Sm)原子4f6s6p和4f55d6s2系列的自然辐射寿命,并给出能级18209cm-15G03的寿命值。     

高n旁观电子对氩离子Kα和Kβ谱线的影响

利用多组态Dirac Fock方法研究了离化度及高 n旁观电子对氩离子 Kα 和 Kβ 线强度比值的影响. 从结果来看, 离化度对氩离子Kα 和 Kβ 线强度比值的影响要比高 n 旁观电子对其影响强得多. 而且, 1s2s3pnl—1s22snl 和1s2s2pnl—1s22snl(n=3,4,5;l=s,p,d,f)类型跃迁产生的伴线的形状和位置随nl的增加逐渐接近Kα和Kβ线.     

判别核能级高低的经验公式

在原子核物理的文献中,用径向量子数v(v=n-1)和角动量量子数l来标记核能级,其由低到高的次序为: 1s,1p,1d,2s,1f,2p,1g,2d,3s,2f,3p,1i,2g,2d,4s,据此,可以归纳出判别核能级高低次序的经验公式。推断过程如下: 1、1956年徐光宪教授从光谱数据归纳出原子外层电子能级高低次序的经验公式 Enl=n 0.71……………………………(1)其中 n—电子的主量子数 l—电子的角量子数该式简单、明了,指出了原子外层电子能级高低的次序:Enl大,能级高。