一类解析函数的星形半径

令f(z)=z ∑∞n=2anzn∈S,g(z)=11 cz1-c[zcf(z)]′=∑∞n=1n c1 canzn(c=1,2,…),Sn(z,g)=∑nk=1k c1 cakzk,本文证明了当c=2时一切Sn(z,g)在|z|<316内星形且星形半径最好。     

解析函数的单叶半径

设f(z)=z+sum from p=2(a_pz~p)是单位圆|z|<1内的解析函数,记这种函数的全体为N.文[1]证明了:只要有|z|<1内单叶函数g(z)∈N(即g(z)∈S),使得Re{f(z)/g(z)}>0,则f(z)必在|z|<1/5内是单叶的.1980年吴卓人就g(z)属于S的一个子族,把上述结果加以完善.本文推广了吴卓人的这些结果.最后,还推广了MacGregor的另一个结果.     

单叶函数开始多项式的星形半径

若,f_p(Z)=Z+sum from v=1 to ∞a_(pv+1)~(p)Z~(Pv+1)∈S_p,S_p,_n(z)=Z+sum from v=1 to n a_(pv+1)~(p)Z~(Pv+1),则一切S_6,_n(Z)在|Z|相似文献   

解析函数的星象半径

设f(z)=z+sum from v=1 to∞(a_vz~v)是单位圆|z|<1内的解析函数,用N记这种函数的全体.MacGregor研究了N中函数f(z)的单叶星象性,得到若干结果.本文推广了这些结果.1.概念与记号设f_p(z)=z+sum from k=1 to∞(a_(kp)+1~z~(kp+1))是|z|<1内的p次对称单叶解析函数,其全体记为S_P(P=1,2,…).特别简记S_1=S.如果f_(z)∈S_p,且有β∈[0,1)使得Re{zf′_p(z)/f_p(z)}>β(|z|相似文献   

某类解析函数的单叶性半径

设F(z)是一单位圆盘D内的正规化的单叶函数.f(z)=11 cz1-c[zcF(z)]′,c=1,2,3,…,该文讨论F(z)分别为α级星形函数,α级凸函数时f(z)的单叶性半径,其中0≤α<1,并进一步得到了当Re{F′(z)}>α,z∈D时,使得Re{f′(z)}>β,0≤β<1成立的最大半径.这些结果都是最佳的.     

星形函数的半径问题

得到星形函数复线性组合的星形半径以及关于星形函数的Livingston问题。     

星形函数的β凸半径

得到了β≥０时，Ｓ＊ｋ（Ａ，Ｂ）的β凸半径，建立了Ｐｋ（Ａ，Ｂ）的一个极值定理，应用此极值定理，得到β＜０且满足一定条件时，Ｓ＊ｋ（Ａ，Ｂ）的β凸半径，推广了Ｖ．Ｖ．Ａｎｈ等人的结论．     

具有缺项系数的星形函数的β凸半径

建立了Ｐｋ（Ａ，－１）的一个极值定理，应用此极值定理及Ｖ．ＶＡｎｈ的有关结论，完全解决了β是实数时，Ｓ＊ｋ（Ａ，－１）的β凸半径，推广了Ｖ．ＶＡｎｈ等人的结论     

对称单叶函数的开始多项式的星象半径

本文讨论p次对称单叶函数的开始多项式的单叶（或星象）半径。得到了P=3,4,5，但，时龚升猜想是正确的证明。     

一族解析函数的开始多项式

设s_p~*(β)表示单位圆|z|<1内的一族p次对称β级星象函数,当β=0及β=1/2时分别简记为s_p~*及s_*~p。本文研究了若f(z)∈s_p~*及f(z)∈s_*~p时,g(z)=1/2(f(z)+ zf(z))的开始多项式s?(z)的星形半径。     

单摆周期与地球半径

本文证明,地球半径R的有限性将导致这样的一个结果:单摆周期与地球半径R有关;通常的周期公式仅仅是R为无限大时的理想情况.     

一类解析函数的系数泛函

研究了解析函数类B（λ,α,β）,用分类的方法讨论了它的系数泛函J（f）=｜α3-μa2^2｜和系数估计,其中μ为实数,得到了它们的准确上界.     

关于星像函数类的一个新子类

本文引入了星像函数类Ｓ的一个新的子类ＳＴ（β,Ａ,Ｂ）。我们讨论了它的从属关系、星像阶数、积分表示定理、系数估计和Ｈａｄａｍａｒｄ乘积等,所得结果包含一些作者的相关工作为其特例,且得到一些新的结果。     

关于解析函数的平均值

一、符号与引理设A(R)表示以|z|相似文献   

图的谱半径的界

我们定义简单图G的点的邻度为该点的邻点的度之和。本文的主要结果是:若r是连通简单(p,q)-图G的谱半径,则有■其中δ、△、■和■分别是图G的最小度、最大度、最小邻度和最大邻度。     

p叶星形性与单叶性的一些充分条件

本文导出单位圆盘内解析函数的p叶星形性与单叶性的某些充分条件,拓广和改进Owa[5,6]与Nunokawa[3]的若干主要结果。     

简单有向图谱半径的界

设 G为 n阶简单连通有向图 ,ρ(G)为图 G的邻接谱半径 .本文利用代数方法研究了简单有向图谱半径的性质并给出了ρ(G)的界 .