低能电子与碳原子的碰撞

采用处理慢电子被原子散射的等效势模型,计算了能量在0.1～10 eV范围内电子与碳原子系统的弹性散射总截面和微分截面,讨论了 Hammerling交换势中比例系数γ取不同数值时对结果的影响.通过计算得出:γ取0.10时,所得结果和其他的理论结果吻合得最好.     

慢电子与氖原子的弹性散射研究

采用处理慢电子被原子散射的等效势模型,计算了能量在0.1～80 eV范围内电子与氖原子系统的弹性散射总截面、动量转移截面和微分截面,并将其结果与已有的较为准确的理论和实验值进行了对比.还讨论了Hammetling交换势中比例系数取不同数值时对结果的影响.     

用复合势模型研究电子对原子的散射

构造了一种简化的电子与原子碰撞的复合势原子模型,并结合势能独立性原理的思想,研究了中等能量电子对原子的散射,得出了电子受原子散射的各种截面的理论计算公式,探索性地将独立性原理方法应用于电子与原子的碰撞截面的计算.应用复合势模型编程计算了电子被氦原子散射的总散射截面,计算结果与实验数据较符合.     

低能电子与第二周期元素原子碰撞截面的理论计算

作者采用等效势方法讨论了电子被原子散射的物理模型.入射电子在原子有效势场中运动的势能可以表示成静电势能Vo(r)、极化势能Vp(r)和交换势能Ve(r)之和.作者考虑到入射电子波的畸变,利用修正的极化势截断函数得到了入射电子与靶原子相互作用的解析势能函数,并进一步编程计算了电子与第Ⅱ周期元素原子散射的总截面和动量转移截面,其结果与已有的实验和计算结果符合得较好,并得到了截面与原子序数的一些变化关系.     

慢电子与氧原子碰撞的理论计算

对等效势模型中的极化势进行了修正,使其在近区描述的入射电子对靶原子的极化作用更符合实际.计算了电子与氧原子碰撞的弹性总截面、动量转移截面和微分截面,结果有较大改进,与其他的实验和理论值符合得很好.     

低能正电子与氦原子的弹性散射

对电子与氦原子相互作用的模型势进行了修正.用修正前后的模型势计算低能电子被氦原子散射使得S分波相移与实验结果一致,把同样的模型势(忽略交换势)应用到低能正电子被氦原子散射,得到了低能正电子的分波相移、弹性散射截面、动量转移截面.结果表明,用修正后的模型势所得到的结果与实验值符合得很好.从而说明对模型势的修正是合理的.     

低能电子与氧原子的弹性散射

采用处理电子被原子散射最简明和有效的等效势模型,计算了能量在0.1-12 eV范围内的e--O系统的弹性散射总截面、微分截面和动量转移截面,并将其结果与已有的较为准确的理论和实验值进行了对比.     

电子被氨分子散射总截面的计算

本文利用光学势方法计算了能量在１０－１０００ｅＶ范围内电子被氢原子和氮原子散射的总截面，并利用可加性规则得到了电子被氨分子散射的总截面．计算结果与实验进行了比较，在２００—１０００ｅＶ能量范围内计算结果和实验结果符合得比较好．     

电子被氮分子散射总截面的计算

本文利用光学势方法计算了能量在１０－１０００ｅＶ范围内电子被氢原子和氮原子散射的总截面，并利用可加性规则得到了电子被氮分子散射的总截面，计算结果与实验进行了比较，在２００－１０００ｅＶ能量范围计算结果和实验结果符合得比较好。     

e-H碰撞微分散射截面的场论计算方法研究

本采用量子场论的方法，构想了一种简化的电子与氢原子碰撞的模型，结合光学势模型中的可加性规则的思想，计算了电子被氢原子散射的微分散射截面，并与单纯用光学势方法计算的结果进行了比较．创新性的将场论方法应用于电子与原子的碰撞截面计算．     

Ramsauer模型与球型光学模型的比较

Ramsauser模型[1]是计算中子全截面的经验模型,根据Ramsauser模型计算27-Co-59,41-Nb-93,83-Bi-209,五个核的中子全截面.APMN[2]程序中的球型光学模型是理论模型,通过它再次计算27-Co-59的中子全截面,然后两种模型进行比较,并对两种模型的计算结果做出分析结果.     

对一种唯象的N周边湮灭势的研究

本文使用一种唯象的Ｎ周边湮灭势，对１８０ＭｅＶ的在~(１６)Ｏ上的弹性微分截面进行计算，理论结果与实验符合得较好。     

弓形断面管道的紊流速度分布

针对弓形断面管道的紊流速度分布进行了研究。基于圆形断面管道紊流的理论基础之上。采用普朗特半经验理论公式,并且结合一定的似设条件来分析、推导弓形断面管道的紊流速度分布公式,并将公式用数值模拟来计算一定条件下的弓形断面管道的紊流速度分布,与大量的实验相对比,对比结果良好。从而说明了的研究方法及程序较好的模拟了弓形断面管道的紊流速度分布情况,为下一步研究淤积管道的解决方法提供了理论依据。     

低能电子与Xe原子弹性碰撞的研究

本文利用新的关联极化势公式，并考虑相对论效应，在０．４～３０ｅＶ能量范围内，对低能电子与隋性气体重原子氙弹性碰撞相移和总截面进行了计算和研究，获得了满意的结果。     

楔横轧一次楔大断面收缩率成形机理

为研究大断面收缩率轴类件楔横轧成形问题,做了楔横轧一次楔成形极限实验.发现楔横轧一次楔轴向拉断成形极限可以远大于通常公认的75%界限,实验中成功轧制出断面收缩率为97.7%的超大断面收缩率轧件.推导了轧件轧制接触区轴向合力公式,利用有限元数值模拟方法分析了杆部对称截面轴向应力,揭示出楔横轧一次楔大断面收缩率可以成形的原因,即在适当条件下轧件变形接触区轴向受力接近于平衡,轧件杆部所受轴向拉应力较小所致.     

慢电子与高Z原子Xe、Rn碰撞总截面和动量转移截面的计算

本文采用Roothaan-Hartree-Fock波函数,运用等效势模型,并使用不含任意参数的交换势计算了0.1-30eV的慢电子与高Z原子Xe、Rn弹性碰撞的总截面和动量转移截面。对于Xe原子我们的计算结果与实验数据符合的比较好,对于Rn原子我们的计算结果和其他理论计算结果数据总的趋势是一致的。但至今尚未见有实验结果的报道,仍需以后实验来验证。     

以Fe作为弹核研究合成超重核的黏连截面

超重元素的研究是目前核物理和核化学领域的前沿课题之一,随着实验设备的不断完善和各种理论模型的不断发展,人们在合成超重核的研究上取得了非常大的进展。Fe作为弹核探讨形成超重核的黏连截面,主要采用两步模型来研究超重核的形成过程。主要核反应过程具体分为2步:第1步是指弹靶的黏连阶段,第2步是指弹靶形成复合核阶段。这2个阶段的动力学过程都可以用带随机力的朗之万方程来描述,并且这2个阶段是各自独立的,即可以分别来讨论这2个阶段。主要讨论黏连阶段,根据给出的58Fe+248Cm与58Fe+208Pb激发能与黏连截面的实验值,重新拟合出以Fe作为弹核与锕系中系列核形成超重核的黏连截面的最佳C与ΔB值,及C与ΔB值对拟合出的E*-σ曲线的影响、角动量和激发能等因素对黏连截面的影响。     

LHC上重夸克偶素hc(hb)与光子伴随产生的研究

应用非相对论量子色动力学理论,对大型强子对撞机(LHC)上重夸克偶素h_c(h_b)与光子伴随产生进行研究.采用协变投影方法,计算pp→hQ+γ过程的总截面及其p_T微分截面,计算中考虑了Fock态n=~1S_0~8,~1P_1~1对于重夸克偶素h_Q的贡献.从计算结果可以看出:pp→h_c+γ过程的总截面在合理的参数空间内可以达到8×10~4 pb量级,pp→h_b+γ过程的总截面在合理的参数空间内可以达到1.5×10~6 pb量级.考虑到LHC的亮度,该过程有可能被LHC探测到.若该过程能够在LHC上进行研究,这将为非相对论量子色动力学提供一个重要的实验支撑.     

木材在滑道水平曲线段的运动规律研究

探讨木材在滑道水平曲线段的运动规律以及滑道模断面布置形式。为林区集材滑道的设计和架设选线提供了理论依据。     

基于驾驶模拟的紧急避险车道断面宽度设置

在紧急避险车道断面宽度为4.5,7.7,9.0和12.2m条件下,利用UCWin Road Ver.9驾驶模拟仿真平台测试了5名驾驶员48次驶入紧急避险车道的几何运动参数.选取方向盘转速、方向盘转角、横向偏移率指标分别对车辆驶入紧急避险车道的最小转向半径、方向调整时间、转向角幅值、转向角频率和起弯点指标进行提取,采用多因素方差分析,检验断面宽度、驶入速度、断面宽度与驶入速度的交互作用对5个指标影响的显著性,通过多重分析检验不同断面宽度下各指标差异的显著性.研究结果表明:断面宽度4.5m时最小转向半径、转向角频率、转向角幅值与其他3组存在显著性差异,失控车速90km·h~(-1)时车辆即面临侧滑风险,车辆驶入紧急避险车道的难度大,驾驶员心理紧张程度高.仅断面宽度12.2m时起弯点位于渐变点之后,其起弯点与渐变段起点的差值与其他3组存在显著性差异.断面宽度对方向调整时间影响显著且不同断面间的方向调整时间存在显著差异,方向调整时间与断面宽度呈幂函数关系.综合分析,紧急避险车道的设置宽度不宜低于7.7m.