研究N-Λ和N-Σ的S波散射相移

在手征SU(3)夸克模型中,用夸克与标量介子九重态和赝标介子九重态场的耦合来描述中长程相互作用,单胶子交换来描述短程相互作用.推广的手征SU(3)夸克模型是在原来手征SU(3)夸克模型的基础上进一步引入了夸克和矢量介子九重态场的耦合,主要由矢量介子交换来描述短程相互作用.在推广手征SU(3)夸克模型下研究了核子-超子相互作用过程,计算了N-Λ和N-Σ相互作用的S波散射相移.通过和手征SU(3)夸克模型的结果比较,发现N-Λ和N-Σ系统的短程相互作用既可以由单胶子交换来描述,也可以由矢量介子交换来描述.     

核子第一正宇称激发态结构的研究

利用几种夸克和手征场耦合模型讨论了核子第一正宇称激发态N*(1440)的结构,分析了各种介子交换效应对能量的影响.结果表明,引入π、σ介子场后可以使激发态能量降低,但比实验值还要高110MeV.在手征SU(3)夸克模型下,由于η,η'和σ'介子提供排斥作用,计算结果增加了50 MeV.最后考虑了矢量介子场耦合,由于ρ介...     

Faddeev模型中的多孤立子解

使用SO(3) Faddeev模型等效于SU(2) Skyrme模型的重子数为0的介子区域的结果,研究了Faddeev模型中的一类新型解析解. 选择合适的解析函数,得到了Faddeev模型中的新型多孤立子解. 这类解相应于陈数（chern number）为3的情况.     

强子对撞机上top-pion介子与t夸克的关联产生

Top-pion介子作为TC2理论特征粒子,它的存在与否是验证TC2模型的最直接的证据之一.我们在TC2模型框架下,对强子对撞机上带电top-pion介子与t夸克的关联产生过程(pp(p-p)→tΠt-)进行了研究.结果表明:在Tevatron上,通过该过程不易探测到带电的top-pion介子;而在LHC上,该过程年产生事例数可达104量级.因此,在LHC上很有希望探测到top-pion介子,并进一步检验TC2模型.     

2~( )张量介子BS方程的类自由旋量结构解

本文在文献[1]所提出的内部相对论性介子结构模型的理论框架内,讨论2~( )张量介子BS波函数的类自由旋量结构。结果表明,2~( )张量介子具有文献[1]——[3]所指出的动力学对称性。众所周知,张量介子BS波函数和BS方程的讨论,比标量介子和矢量介子更复杂、更困难。为节省篇幅,我们将只列出2~( )张量介子的主要计算步骤和最后结果。本文的结果和文献[1]——[3]一道,给出了0~(- )、1~(--)基态介子和P波介子BS方程类自由旋量结构解的全部结果。下文中的符号,除特殊声明外,都取自文献[1]——[3]。     

在CQM模型下研究D*s1(2710)→DsJ (1968,2112)+π0的强衰变

伴随着新的D介子不断被发现,奇异介子的族谱也变得丰富起来,利用组份夸克模型研究了强衰变过程D*s1 (2710)→Ds(1968)+π0和D*s1(2710)→D*s(2112)+π0.讨论了D*s1 (2710)这个存在争议的粒子,计算结果支持它由c和(s)组成,属于H类型的双重态(0-,1-),自旋-宇称为JP=1...     

Wal4cka模型中热介质里的介子屏蔽质量

根据热场动力学计算了Ｗａｌｅｃｋａ模型中σ、ω介子屏蔽质量的温度和密度依赖性。文章考察了真空涨落效应，结果发现真空涨落非常重要并且它将导致在热密介质中ω介子质量的减小以及σ介子质量的增加。     

P波B_c介子质量谱在雷吉轨迹模型中的研究

在雷吉轨迹唯象模型中,利用介子质量和雷吉轨迹斜率比率的关系,结合实验上给出的部分介子质量信息,分别计算出11P1、13P2和23P2介子九重态中还未观察到的Bc介子的质量,研究结果对于通过实验发现其候选态提供了重要依据.     

有限温度和化学势下σ、π介子的质量

利用一种重新求和方案,在N_f=2的NJL模型框架下,研究了标量σ介子、赝标量π介子的热质量.计算表明,随着温度的升高,σ介子的质量先下降,然后升高;π介子的质量一直随温度升高而增加.两种介子在温度约为0.2GeV时质量发生简并,这是手征对称性恢复的信号.π介子质量的连续变化表明相变是二阶的.化学势的提高对不同介子的质量的影响是不同的,且使手征对称性恢复提前.计算结果与其他有效模型的预言定性一致.     

轴矢量介子f1(1282)在手征孤立子模型中的效应--f1对于静态质量和转动惯量的贡献

从U (2 ) L ×U (2 ) R 手征孤立子模型出发 ,通过(πωf1 )模型考察了轴矢量介子 f1 (1 2 82 )对于孤立子转动惯量和重子多重态质量劈裂的影响。通过 f1 对转动惯量贡献的计算发现 :1 .f1 对于转动惯量具有一定的减小作用 ,但是量级很小 ,这表明以往忽略 f1 的研究是近似合理 ,f1 介子的引入可以略微增大质量劈裂 ;2 .在合理选取ω与重子流耦合常数的情况下 ,得到的静态质量与实验比较符合。这是首次对 f1 介子在手征孤立子模型中的效应进行定量估算。     

最小左右对称模型中单个Z'玻色子的产生(英文)

左右对称模型中的一般特征是左右手的费米子项通过一个新的中性规范玻色子Z'来联结.研究了在左右镜像模型和左右对称模型中新的规范玻色子Z'通过e-γ凝聚的产生过程,并讨论了在TeV能级的直线对撞机上探测该新粒子的可能性.结果表明,该过程的产生截面范围为16.23fb～206.2fb,并且左右镜像模型中的产生截面大于左右对称模型中的产生截面.在未来的高能直线对撞机上该新粒子的信号可以通过其轻子衰变道Z'→l l-来探测.     

最小左右对称模型中单个Z′玻色子的产生

左右对称模型中的一般特征是左右手的费米子项通过一个新的中性规范玻色子Z′来联结．研究了在左右镜像模型和左右对称模型中新的规范玻色子Z′通过e^-γ凝聚的产生过程,并讨论了在TeV能级的直线对撞机上探测该新粒子的可能性．结果表明,该过程的产生截面范围为16．23fb～206．2fb,并且左右镜像模型中的产生截面大于左右对称模型中的产生截面．在未来的高能直线对撞机上该新粒子的信号可以通过其轻子衰变道Z′→ l^＋l^-来探测．     

电弱规范玻色子反常相互作用的有效拉氏量描述

电弱规范玻色子之间的反常相互作用对于进一步检验标准模型和寻找超出标准模型的新物理信号都具有重要意义.首先详细推导了粒子物理标准模型中电弱规范玻色子自相互作用的显示形式,然后在介绍探索新物理的有效拉氏量方法基础上,用有效拉氏量方法给出了电弱规范玻色子间反常相互作用的具体形式.根据洛仑兹结构的不同,这些反常相互作用被分成3类:(1)只含Higgs场协变微商的项;(2)同时含Higgs场协变微商和规范场强张量的项;(3)只含规范场强张量的项.     

N=2,D=10手征超引力的Freund-Rubin—非线性δ型解

本文结合Freund-Rubin紧致化方案和非线性6模型,给出N=2,D=10手征超引力的一个新解,真空结构为M_4~((1))×M_4~((2))×H_2,其中M_4~((1))是Ads空间,M_4~((2))是紧致的Einstein空间,H_2是非紧致的2维空间,这种解可望得到零质量的玻色子。     

超规范对称性动力学破缺

利用Nambu-Jona-Lasinio(NJL)机制，由不包含Fayet-Iliopoulos(F-I)项的超规范Wess-Zumino模型出发，计算并给出了由费米场和规范场的自能所决定的标量场的非零真空期待值，进而证明了超规范对称性的破缺可以通过动力学途径实现。     

多j组态对排列内禀态

本文采用多j组态对排列模型,考虑包含对力,四极对力,以及四极形变场的系统哈密顿量,通过变分计算,定出了多j组态对排列内禀态,并计算了这些态中的四极矩。最后研究了对力参数给内禀态的影响。结果表明,在对排列内禀态中,耦合成总角动量为0,2,4的核子对占主要成分,表明了在研究变形核时,引进s,d,g玻色子是必要的。     

在ILC上通过双玻色子道寻找带双电荷的希格斯玻色子

带双个电荷的希格斯玻色子(H5±±)是Georgi-Machacek(GM)模型预测的典型粒子,它们的衰变方式取决于三重态真空期望值的大小.研究了它们在国际直线对撞机(ILC)上通过双玻色子信号的产生过程.数值结果表明,只要双电荷希格斯玻色子的质量不是太大,在未来的ILC实验上可以观测到它们的信号.同时也对信号和相关标准模型背景进行了简单的唯象分析.     

Fateev-Zamolodchikov量子自旋链的潜藏定域规范不变性

本文详细研究了自旋1 Heisenberg XXZ 模型(Fateev-Zamolodchikov 模型)的潜藏定域规范不变性.我们发现,与自旋1/2的情形相类似,该模型允许Abel U(1)规范变换,且其能谱在规范变换下保持不变,而其本征矢却与规范变换明显相关.     

含时调制的Jaynes-Cummings模型的AA相位

基于含时调制的Jaynes Cummings模型的 SU(2 )群结构 ,利用规范变换 ,求得该系统的AA相位 .     

带电的希格斯玻色子与W玻色子在ILC上的联合产生

带有单个电荷和双电荷的希格斯玻色子(H±和H±±)是希格斯三重态模型中的特征粒子.主要研究在高能直线对撞机上带电的希格斯玻色子与W玻色子的联合产生过程:e+e-→W+H+H--.计算了该过程的产生截面、末态粒子的横动量和快度的分布,并分析了标准模型的背景.结果表明,产生截面在一定的参数空间内可以达到几个飞靶的量级.只要带电希格斯玻色子的质量不是很大,在未来的高能直线对撞机上实验中可以通过该过程探测到这些带电希格斯玻色子的信号.