一般双耦合非全同玻色谐振子能量本征值的精确解

利用坐标变换技巧，研究了两个质量和频率均不相同的玻色谐振子体系，得到了在-λx1x2 vp1p2耦合作用下能量本征值的精确解．     

求解动量耦合下两谐振子体系的能量本征值问题

利用微扰论研究了vp1p2耦合下两个全同玻色谐振子(N=1)时的能级分裂，而后用坐标变换技巧研究了该耦合谐振子体系能量本征值的精确解，又用同样的方法研究了动量耦合下，两个非全同谐振子体系能量本征值的精确解，取得了令人十分满意的结果．     

平方反比势非谐振子方程的本征解及参数分析

以含有平方反比项势函数V(x)=x2/2 g/(2x2)的非简谐振子为基本模型,在坐标表象中精确求解了此类谐振子所遵从的能量本征值方程,对非谐振参数和能级公式作了比较深入地讨论.     

三维谐振子在H'=λμω02/2(x2+y2+z2)下能级的近似解和精确解

推导出了三维各向同性谐振子在势V=λμω02/2(x2+y2+z2)中能级的近似解和精确解,并讨论了三维各向同性谐振子在势V=λμω02/2(x2+y2+z2)中的能级及简并度变化.     

一维谐振子薛定谔方程的一种解法

用一种新的方式求解了一维谐振子波方程,得出谐振子波函数新的表现形式ψzn(x,t).当参量z=0时,ψon(x,t)表示谐振子的定态;当量子数n=0时,ψ(x,t)表示谐振子的相干态;当n≠0时,ψzn(x,t)表示谐振子的激发相干态.     

带位势的耦合薜定谔方程组的基态解

考虑下面的带位势耦合薜定谔方程组,{-Δu＋V1（x）u=Q11（x）u3＋Q12（x）uv2,x∈RN,-Δv＋V2（x）v=Q21（x）u2v＋Q22（x）v3,x∈RN,其中N=1,2,3,Vi（x）和Qij（x）（1≤i,j≤2）是正的连续函数且满足Q12（x）=Q21（x）.我们利用Nehari流形和Ekeland变分原理证明了一个半正基本态解的存在及其性质.     

薛定锷方程无量纲化并估计基态能量(摘要)

在量子力学中,求解粒子在外势场下运动的问题,首先是确立势模型,以便确立薛定锷方程。量子力学教材往往通过求解一维无限深势阱线性谐振子、粒子在库仑场中运动等例,引入量子力学的研究方法。众所周知:一维无限势阱U(x) 0|x|≤a ∞|x|>a 线性谐振子U(x)=1/2μω~2x 粒子在库仑场中U(r)=ze~2S/r 以上势函数均属幂次势U(r)=λr~v,其中λ为参量,r为参数,在不同势下取不同值。设粒子质量为μ,哈密顿量为     

一般双模双耦合谐振子能谱的精确解

在占有数表象中通过幺正变换将质量和频率均不相同的双模双耦合谐振子体系的哈密顿量对角化,得到了双模双耦合谐振子体系能谱的精确解,给出了求解双模耦合谐振子本征能谱的一般方法．     

用流方程方法研究非线性谐振子的物理性质

利用流方程方法研究了非线性谐振子系统的本征值.对于耦合谐振子系统,系统能谱与耦合项有关,并存在极小值.在非谐振参数(λp(0))和gi(0)与谐振子频率ωj(0)之比满足λp(0)/ωj(0)＜＜1,gi(0)/ωj(0) ＜＜1(i,j=a,b;p=1,2)条件下,利用流方程方法给出了系统本征值能谱的一级近似解析式.结果也表明,在谐振子弱耦合情况下,一个谐振子的非谐振项主要对本谐振子频率产生影响,对其他谐振子频率的影响很小.     

耦合谐振子的量子绝热捷径设计

量子绝热捷径技术旨在加快量子绝热慢过程,已经被广泛用于原子的冷却、转移等量子信息处理过程.研究耦合谐振子模型的量子绝热捷径设计及其热机应用,基于耦合谐振子模型的量子不变量,首先得到Ermakov方程,然后反设计耦合谐振子频率,最终加快绝热过程而不产生末态激发.本工作为耦合谐振子的量子态操控及超绝热量子热机提供了新思路.     

利用幺正算符求解耦合谐振子和RLC量子化电路的哈密顿量

对于哈密顿量为H=2pm2+γ(qp+pq)+12mω2q2的耦合谐振子和哈密顿量为H=2pL2+2RL(qp+pq)+21Cq2的RLC量子化电路,通过引入幺正算符使其退耦合,给出了该耦合谐振子和RLC量子化电路的能谱信息.计算结果与求解薛定谔方程得到的结果一致,推导过程简洁易懂,该方法能够培养和提升学生运用量子力学解决复杂物理问题的能力.     

应用广义量子线性变换理论求解二维耦合量子谐振子

利用广义量子线性变换理论,给出了耦合量子谐振子■=1/2m(■2/1 ■2/2) 1/2mω2(■12 ■22) k/2(■1-■2)2的能量本征值、本征态、演化算符、演化矩阵以及波函数.     

利用坐标变换精确求解二维耦合谐振子的能量本征值

利用坐标变换研究了二维耦合谐振子能量本征值问题,给出了变换矩阵的一般形式及二维耦合波色谐振子能量本征值的精确解.     

利用坐标变换精确求解二维耦合谐振子的能量本征值

利用坐标变换研究了二维耦合谐振子能量本征值问题，给出了变换矩阵的一般形式及二维耦合波色谐振子能量本征值的精确解．     

耦合揩振子的代数解法—波戈留波夫变换法

本文利用波戈留夫变换法，提出了一种求角解ｎ维耦合谐振子的程序，称之为退耦程序，并用该程序求争了２维耦合谐振子问题。     

三元氮化物纤锌矿结构混晶InxGa1-xN中的光学声子

采用修正的无轨离子位移模型研究三元氮化物纤锌矿混晶中的光学声子模.用微扰法对系统的弗留里希耦合常数、混晶的介电常数和谐振子强度进行计算和讨论.结果表明,纤锌矿结构InxGa1-xN中的光学声子能量等物理量随组份x出现明显非线性变化,In与Ga原子之间的相互作用对混晶的性质有显著的影响.     

具有q^4的非谐振子与谐振子的坐标二阶耦合系统的演化

在Ｄａｎｔａｓｗ．Ｃａｒｕｓｏｔｔｏ等人单一非谐振子演化研究的基础上提出了两个量子振子的耦合问题,并讨论了具有ｑ＾４的非谐振子与谐振子的坐标二阶耦合系统的演化。通过引进适当的算符和辅助函数,求出了问题的精确解。     

耦合谐振子的代数解法──波戈留波夫变换法

本文利用波戈留波夫变换法，提出了一种求解ｎ维耦合谐振子的程序，称之为退耦程序（ｄｅｃｏｕｐｌｉｎｇｐｒｏｃｅｄｕｒｅ）．并用该程序求解了２维耦合谐振子问题。     

求解最一般双耦合谐振子精确能谱的方法

通过对自变量的变换,将定态薛定谔方程化为标准形式,从而得到部分退耦合的哈密顿量.再利用波戈留波夫变换将耦合彻底解除,进而得到最一般双耦合谐振子的能谱.最后,讨论了由耦合引起的能量变化.该方法可推广至其它耦合形式谐振子体系能谱的求解.     

利用二次型理论精确求解双模双耦合谐振子的能谱

利用二次型理论构造一个幺正矩阵进行坐标变换,将质量和频率均不相同的双模双耦合谐振子体系的哈密顿量对角化,得出一般双模双耦合谐振子体系能谱的精确解,同时提供了一种解决该类问题的一般数学方法。