Vaidya-Bonner-de Sitter黑洞背景下中微子场和标量场的量子熵

在Tortoise坐标系中，利用Brick—Wall模型研究中微子场和标量场对Vaidya—Bonner—de Sitter黑洞熵的量子修正．当黑洞事件视界不随超前时间变化时，结果与Reissner—Nordstroem—de Sitter黑洞的量子熵完全相同。     

一种新Tortoise坐标变换下的Vaidya-Bonner-de Sitter黑洞的熵

采用一种新的广义乌龟坐标变换对VaidyaBonnerde Sitter黑洞的熵进行研究,同时对其在旧乌龟坐标变换下的情况也做了对比分析.其结果表明两种情况下熵的形式相近,但是,新的广义乌龟坐标的结果对VaidyaBonnerde Sitter黑洞的熵做了相应的修正,新的乌龟坐标变换显得更加合理.     

Vaidya时空中的广义乌龟坐标变换和协变反常

受Robinson等人的工作的启发,我们推广协变反常理论和广义乌龟坐标变换研究了Vaidya黑洞事件视界处的Hawking辐射,结果表明用协变反常理论计算,可以得到正确的Hawking辐射流和黑洞温度．     

高自旋场对动态Vaidya黑洞熵的量子修正

利用改进后的brick—wall模型研究自旋为2的引力场对动态Vaidya黑洞熵的量子修正,作者发现,在动态Vaidya黑洞中,自旋为2的引力场的量子熵仍与黑洞的视界面积成正比;当选择与标量场相同的截断因子时,其熵为标量场的2倍,为Dirac场的4／7倍,引力场．标量场和Dirac场对黑洞熵的总贡献为3/8Ah．     

Vaidya黑洞周围时空中Dirac粒子的辐射谱及Wien位移定律

利用Vaidya黑洞Dirac场的瞬时辐出度，导出黑洞的辐射谱及Wien位移定律．结果表明黑洞的辐射谱不仅与黑洞的视界温度有关，还与黑洞的质量及视界的变化率有关．因辐射粒子的种类不同，导出的两类粒子的Wien位移定律略有不同．     

计算Vaidya黑洞温度的几种方法

通过4种不同的方法,分别计算了动态Vaidya黑洞的温度．方法1和方法2分别利用Parikh的量子隧穿方法和Hamilton-Jacobi方法计算作用量虚部,进而求得黑洞的温度．方法3引入广义的乌龟坐标变换,利用改进的Damour-Ruffini方法,得到了黑洞的温度．方法4则由黑洞热力学第一定律直接计算黑洞温度．计算结果表明,4种方法所得温度是协调一致的．     

用滞后的Eddington-Finketstein坐标研究Vaidya-Bonner黑洞的量子非热辐射

在Vaidya—Bonner时空中，用滞后的Eddington—Finketstein坐标形式，通过研究哈密顿——雅可比方程，采用乌龟坐标变换，研究此黑洞的量子非热辐射．     

Vaidya黑洞周围时空中标量粒子的能量

利用弯曲时空中标量粒子运动的Hamilton-Jacobi方程．研究Vaidya黑洞周围时空中标量粒子的能量．粒子的能量不仅与粒子的质量有关，还与黑洞的时空结构及视界的变化有关．     

动态Vaidya黑洞的Hawking隧穿辐射

采用Hamilton-Jacobi方法对动态Vaidya黑洞的Hawking隧穿辐射进行研究，结果表明该黑洞的辐射谱不是纯热谱，且出射粒子的隧穿率与Bekenstein-Hawking熵变有关．本文不仅提出了一种研究动态黑洞Hawking隧穿辐射的新方法，而且得出了有意义的结果．     

用旋量零标架方法导出动态Vaidya黑洞时空中Dirac粒子的能级

用旋量零标架方法对动态Vaidya黑洞时空中旋量粒子的Dirac方程分离变量，并退耦为普通微分方程组，从所获得的径向方程和角向方程出发，进一步导出了Dirac粒子的能级方程．得到了粒子的能量分布不仅与粒子的质量、自旋量子数、角量子数、磁量子数有关，还与黑洞周围的时空结构及视界的变化有关．     

Vaidya-Bonner时空中Klein-Gordon粒子的统计熵

通过坐标变换得到了带电球对称蒸发黑洞的视界面位置和视界温度;利用改进的brick-wall方法--薄膜模型计算了这类黑洞的自由能和熵,发现这种黑洞的熵等于它外视界面积的1/4;探讨了黑洞熵与Hawking辐射的关系.     

带有电荷、磁荷的一类任意加速黑洞的熵

对带有电荷、磁荷的任意加速黑洞,得到它的局部视界面方程. 由于这种黑洞是动态和非轴对称的,它的熵很难计算.引进一个新的坐标系,使得其中的00在视界面上正好是零.在此新坐标系下利用膜模型计算了该黑洞的熵. 计算结果表明:和稳态黑洞一样,动态黑洞的熵也是正比于它的视界面积.     

用brick-wall方法计算黑洞熵的再讨论

在薄层模型brick-wall方法的基础上，进一步研究了黑洞熵的计算，发现黑洞熵来源于其视界面上每一个面元的贡献，熵与视界面积正正比，不但适用于整个黑洞，也适用于黑洞视界的局部，这一思想不但可以用于计算表面各点温度不同的动态黑洞的熵，而且使得人们对黑洞熵与视界面积关系的认识更加深入了一步。     

球对称动态黑洞Dirac场的量子热效应

用新的方法研究了球对称动态黑洞的热效应 .从Dirac四分量方程出发 ,经广义Tortoise坐标变换 ,直接导出黑洞的事件视界面方程及温度函数 ,并最终获得了Dirac粒子的热谱公式 .     

准静态史瓦西黑洞的蒸发

研究了准静态史瓦西黑洞的热辐射，在准静态过程中，史瓦西黑洞的视界面分裂为２个，因此所采用的乌龟坐标变换和解析延拓方法，不同于超臆受丁顿坐标描述的动态黑洞，准静态史瓦西黑洞的霍金辐射温度可以回到熟知的静态情况。     

电磁匀加速黑洞的熵

利用赵峥和戴宪新提出的方法,得到了黑洞的温度和事件视界。利用薄层brick-wall模型,从Klein-Gordon方程得到黑洞在视界面上的熵密度,积分后得到总熵,符合熵与面积成正比的关系。     

一般加速带电带磁动态黑洞的非热辐射

在一般加速带电带磁的动态黑洞中,化简Klein-Gordon场方程,利用乌龟(Tortoise )坐标变换,得到在视界面附近的Hawking热谱和Hawking温度. 同时研究黑洞的非热辐射,计算出了荷电荷磁粒子的正负能级表达式和交错能级最大值.     

Vaidya-Bonner-de Sitter(VBD)时空的熵

利用改进后的brick-wall模型计算动态时空的熵,首先介绍性地利用计算动态黑洞温度的方法,得到了Vaidya-Bonner-de Sitter(VBD)时空的不同视界的温度;随后对VBD时空两个视界的熵进行了计算,在忽略小量的情况下,得到了与Bekenstein相一致的结果,即时空的熵与视界的面积成正比。     

时间尺度无限压缩的量子效应

时间尺度无限压缩的量子效应赵峥（北京师范大学物理学系，１００８７５，北京；５２岁，男，教授）关键词黑洞；温度；熵变化率；时间尺度分类号Ｐ１４５．８我们以Ｖａｉｄｙａ时空为例，说明黑洞温度和熵变化率起源于视界附近时间尺度的无限压缩。Ｖａｉｄｙａ时空线元...