应用高斯定理涉及到的几个问题

本文阐述了高斯定理涉及到的几个重要物理概念,指出了应用高斯定理求场强分布的关键在于对称性的分析和高斯面的选择     

均匀带电圆环片的空间电场计算

利用均匀带电圆环片电场的轴对称性,联合运用静电场的高斯定理和安培环路定理,以轴线上的场强值为初值,通过反复迭代的方式巧妙地导出了均匀带电圆环片空间电场的无穷级数表达式.     

高斯定理应用问题的探讨

高斯定理是静电学中的一个重要定理 ,应用高斯定理时 ,常把电荷或电场的对称性作为应用高斯定理求电场强度的条件 ,但实际并非如此 ,以高斯定理的数学表达式为基础可以阐明 :对称性不是应用高斯定理求场强的条件 .     

对高斯定理特性与应用的认识

阐述了高斯定理的意义,指出了场强、通量、及电荷代数和及相关概念,并对高斯定理的普遍性及应用高斯定理求解场强的条件作了说明。     

用球面积分对静电场中几个问题的求解

本文运用曲面积分法对“均匀带电球面内任一点场强为零”进行了地均匀带电球面内外任一 的电势和带电球面上的电荷面密度按余强形式分布时，球内空间ｚ轴上的场强进行计算，较之环带法简捷。     

带电导体表面的电场强度

带电导体表面的电场强度有突变,本文论述了导体表面上一点的场强为σ/2ε0,即为导体外场强大小的一半。     

对应用高斯定理求场强的一点讨论

静电场高斯定理中高斯面上任一点的场强Ｅ应是由高斯面内、外电荷共同激发的。本文通过对几个应用高斯定理求场强的实例的剖析，从而深化对上述结论的理解     

有限长均匀带电圆柱体轴线上的场强

本文针对均匀带电直线端点场强的不确定性 ,提出了均匀带电圆柱体轴线上的场强计算 ,结果表明 ,在不同条件下 ,均匀带电圆柱体的场强表达式将变成均匀带电直线、均匀带电圆面的场强。并证明了均匀带电圆柱体端点的场强连续     

有限长均匀带电圆柱体轴线上的场强

本针对均匀带电直线端点场强的不确定性，提出了均匀带电圆柱体轴线上的场强计算，结果表明，在不同条件下，均匀带电圆柱体的场强表达式将变成均匀带电直线，均匀带电圆面的场强，并证明了均匀带电圆柱体端点的场强连续。     

高斯定理的理解与应用

文章论述了高斯定理源于库仑定律，依赖于场强叠加原理，场强通量与场线通量均遵从高斯定理；高斯面上的场强是其内外所考虑的电荷产生的合场强；构建体系高斯面，局部高斯面求解场强问题。     

关于均匀带电球面电场分布的讨论

本文采用场的迭加原理和球面坐标积分的方法证明了均匀带电球面面上的电场强度的大小，使得用高斯定理求出的该带电系统在空间的电场分布结论更加完整。     

普遍的高斯定理和界面上的电场力

讨论了带电导体表面和电场中二介质界面上的电场强度和所受到的静电力，给出了普遍的或推广的高斯定理——通过任一闭合假想曲面(即高斯面)的电场通量等于闭合面内电荷及闭合面上半数电荷的代数和除以ε0。     

关于矿粒在不均匀电场中受力公式■=ε_0R~3(ε_1-ε_2/ε_1+2ε_2)■·grad■的推导

未带电的矿粒在不均匀电场中受的力为: =ε_0R~3(ε_1-ε_2)/(ε_1+2ε_2)·grad式中R是矿粒的半径,ε_1是矿粒的介电常数,ε_2是浸没矿粒的另一种介质的介电常数,是矿粒所在处的电场强度,grad是矿粒所在处的电场梯度。本文介绍这个式子的—种推导过程。本文采用未有理化制的公式形式,为普遍起见,保留真空的介电常数ε_0而未把它写为1。     

平面波入射下带电椭球体的内外场强分布

颗粒内部场强决定了粒子散射场强度及其对入射电磁波的吸收作用.借助椭球面的等效球面微元半径及带电球体粒子的Mie散射理论讨论了平面波入射下局部带电椭球体内外场强分布,并与不带电椭球粒子的结果进行了比较.数值结果表明:颗粒表面电荷显著改变了颗粒内外电磁场的分布规律及其强度,从而影响粒子的电磁散射性质.     

均匀带电圆环和圆盘圆心处的场强与电势的讨论

关于均匀带电体的场强和电势的计算是电磁学的基本内容之一,一般书中都有详细的介绍,但对于均匀带电体中一些特殊点的场强与电势并没有详细地讨论。本文将讨论均匀带电圆环和均匀带电圆盘轴线上的场强和电势,特别是圆环和圆盘圆心处的场强和电势。     

线-板式电除尘器场强正态分布模式假设及其检验

根据线-板式电除尘器的电场分布特征。提出线-板式电极问电场分布服从正态分布假设。在此假设下，以电晕区边缘和收尘极板表面作为边界条件，应用高斯定理导出线．板式电除尘器的电场分布理论计算式。该式与Oglesby等报道的线-板式电场的数值解有极好的一致性。研究表明，无论是单根还是多根电晕线，在电晕区外，所得场强分布式在整个线-板式电除尘器内处处连续可导。     

同轴矩形电位分布的数值模拟方法

在用高斯定理计算电磁场时,往往只有当电荷(或电场)对称分布时,才有解析解,但在实际应用中,绝大多数的问题不能满足这一条件。为此,以同轴矩形槽电位分布为例,将数值计算的方法应用于不能直接用高斯定理解决的问题中,通过模拟仿真,获得了满意的结果。     

非均匀带电球面的电位分布及其应用

非均匀带电球面的电位分布及其应用马宇晓（榆林高等专科学校物理学系，陕西榆林７１９０００；作者，女，３９岁，副教授）在静电问题中，经常会遇到带电球面电荷面密度为极角θ余弦的函数的情况，因此，分析非均匀带电球面的电位及场强分布，对研究电荷分布有重要意义．...     

用介电常数张量表示的电势和场强公式及其应用

以电各向异性介质中连续带电体在笛卡尔坐标系下的电势和场强公式为基础,写出用介电常数张量表示的电势和场强的公式,进而应用张量分析的矩阵方法研究连续带电体在电各向异性介质中于常用的曲线坐标系下激发的电势和场强.给出算例,计算点电荷在球坐标系下激发的电势和场强,以及计算无限长带电直导线在柱面坐标系下激发的电势和场强.     

能用高斯定理求解场强问题的类型

通过典型例题,归纳出用高斯定理求解场强问题的四种类型.