李型单群C_l(K)的某些子群

设域K_o的特征p>3,域K=K_o((-1)~(1/2))且K(?)K_o,在[4]的基础上构造了李型单群C_1(K)的单子群(?)_l~2(K)。通过对单群(?)_l~2(K)的构造,从而对李型单群C_l~2(K)的构造有更进一步的了解。     

由内自同构构造的李型单群~2B_1(k)

C.Chevalley给出了由复单李代数L在域K上构造李型单群(或称为Chevalley群)的理论([1]),由典型李代数构造出来的李型单群都同构于某些典型群,特别是B_t(k)同构于PΩ_(2t+1)(K_9f)其中f为K上的二次型     

广义李型单群2Dn（K）的一类极大可解子群

本文在研究构造的广义李型单群２Ｄｎ（Ｋ）的基础上，具体确定了Ｇ＝２Ｄｎ（Ｋ）的包含Ｇ’的对角子群Ｈ’的极大可解子群     

双周期样条函数空间(?)_2~1(⊿_(mn)~((2)))

本文求得了双周期样条函数空间■_2~1(⊿_(mn)~(2))的维数和一组具局部支集的基底。本文的结果表明,即使在十分正规的均匀(Ⅱ)型三角剖分下,空间■_2~1(⊿_(mn)~(2))的维数还受着铅直、水平剖分线数目的奇偶性影响。     

_1~2H~*-e 接触俘获与_1~2H-_0~2N 聚变(冷聚变探索(Ⅱ))

本文在分析研究冷聚变基础上提出一个_1~2H-_0~2聚变的理论模型,并讨论了电解池中某些聚变效应,氘核对钯晶中电子接触俘获的条件以及双中子态的质量和结合能.作者进一步给出氚产额和骤发中子群的两个表达式,并利用理论结果解释了氘核-氘核聚变框框中不能理解的一些实验现象.     

关于带有边界条件的S_4~2( Δ_(mn)~ (2))插值与逼近

主要研究了具有C2-拼接的一类带有边界条件二元四次多项式插值逼近问题,并证明了它的存在性、唯一性,给出了它的逼近度.     

不定积分∫(x~2+1)~(1/2)/(x~4+1)~(1/2) dx积不出的证明

初等函数在其定义域区间上的不定积分均存在,但是,初等函数的不定积分未必仍是初等函数,也即该不定积分不再由基本初等函数通过四则运算、复合运算来表示,这使得一些初等函数的不定积分积不出.利用函数不定积分积不出来的判别方法,证明不定积分∫(x~2+1)~(1/2)/(x~4+1)~(1/2) dx积不出来.     

单群PSp_n(q)与2-(v,5,1)设计

讨论了区传递2-(v,k,1)设计的分类问题,利用典型群的子群结构理论和置换群的轨道理论研究了非可解的区传递2-(v,5,1)设计,得到了定理:设G是一个2-(v,5,1)设计D的区传递,点本原但非旗传递的自同构群.若G是非可解群,则G的基柱Soc(G)不是典型单群PSpn(q),这里q为奇数.     

单群PSpn(q)与2-(v,5,1)设计

讨论了区传递2-(v,k,1)设计的分类问题，利用典型群的子群结构理论和置换群的轨道理论研究了非可解的区传递2-(v,5,1)设计。得到了定理：设G是一个2—(v，5,1)设计D的区传递，点本原但非旗传递的自同构群，若G是非可解群。则G的基柱Soc(G)不是典型单群PSpn(q),这里q为奇数。     

Ru(bpy)_3~(2+)阴极电化学发光行为的机理研究

为了研究发光电位在0.20 V(vs.Ag/AgCl)左右的Ru(bpy)32+阴极电化学发光行为的机理,改善此电化学发光体系的灵敏度和重现性,考察了电位扫描圈数、扫描范围对此阴极电化学发光行为的影响。结果表明,Au和Nafion在这种独特的阴极电化学发光中起了关键的作用。基于实验结果,提出了一种可能的激发模式,并应用此激发模式对一些电化学发光现象进行了解释。     

含低价钨的双核化合物(Et_4N)_2[(CO)_4W(μ—S)_2MoS_2]和(Et_4N)_2[(CO)_4W(μ—S)_2WS_2]的合成及晶体结构

用新方法合成并测定了含W(O)的双核化合物(Et_4N)_2[(CO)_4W(μ—S)_2MoS_2](Ⅰ)和(Et_4N)_2[(CO)_4W(μ—S)_2WS_2)(Ⅱ)的晶体结构。Ⅰ和Ⅱ均属正交晶系,其空间群分别为PbCm和Pbam。Ⅰ的a=18.334(5),b=11.946(3),c=13.448(6),Z=4,R=0.057;Ⅱ的a=12.007(2),b=13.523(3),c=18.414(4),Z=4,R=0.058。Ⅰ和Ⅱ的阴离子均为以W(O)为中心的八面体和以Mo(Ⅵ)或(W)为中心的四面体共边且以μ—S连接,W(μ—S)_2M(M=Mo,W)共平面。其中W—Mo键距为2.964(3),W—W键距为3.0103(8),并发现其IR中M(O)—S_b键的ν在424.3～437.8cm~(-1)范围。     

试析Fe_2(CO)_9分子中的键型

<正> 在络合物Fe_2(CO)_9中存在多种化学键,本文试从理论上剖析此分子内原子间,原子与基团间成键的因素、过程及类型。 一、中心原子Fe的成键特征: 1、每个铁原子总价数为6.04。 Fe原于序数26,一般Ar壳外的8个电子3d~64S~2参与成键,如果金属键,那么晶粒内原子的电子参加一种特殊的离域共价键,离域电子的活动范围是沿三维空间伸展;如果全部成键且键的形式是共享电子对,那么电子自旋配对,故对金属的磁矩没贡献,但当铁受饱和磁化时,每个铁原子的磁矩为2.22Bohr磁子,这就表明每个原子能多于5.78个电子被包含在所形成的电子对中,还有另一种可能性,就是在原子之间成键的电子也存在着未配对的     

甲烷水合物6(H_2O)_4分子14面体（4~66~8）笼型结构

对于水分子和水分子簇结构的再认识,以杂化轨道理论为基础,按照H_2O分子中O原子发生p~3s不等性杂化(2p~43s~0→(p~3s)~2(p~3s)~1(p~3s)~1(p~3s)~0)的观点,认为H_2O分子的O原子价层里既有1个含有1对电子的非键轨道,又有1个非键空轨道。在此基础上,提出了水分子簇的(H_2O)_4分子是由单体H_2O分子之间通过3c-2e(3原子、2电子)的O—H—O氢桥键形成的氢桥环结构;由(H_2O)_4分子彼此之间通过氢键连接成的6(H_2O)_414面体(4~66~8)型分子笼、5(H_2O)_4分子10面体(4~56~412~1)型分子笼是甲烷水合物晶体里的2种水分子笼构型。     

关于含参变量无穷积分∫_0~(+∞)x~m~e(-ax~n)cos(bx~n)dx与∫_0~(+∞)x~me~(-ax~n)sin(bx~n)dx的2种计算方法

利用复变函数论中的Cauchy积分定理和建立常系数线性微分方程组的方法给出了计算含参变量无穷积分∫_0~(+∞)x~m~e(-ax~n)cos(bx~n)dx与∫_0~(+∞)x~me~(-ax~n)sin(bx~n)dx的2种计算方法,其中:m-1,n0,a0,b≥0.     

Sylow 7—群为循环群的(2~3)·(7~n)阶群的构造

文献[1]利用超可解群的性质,通过群的扩张理论,解决了2~3P~n阶群当Sylowp—子群为循环群时的构造,但在那里假定了P≠3,7,从而保证了Sylowp—子群永远正规,本文解决了P=7,也就是当Sylow7—子群循环而不正规时2~3·7~n阶群的构造。     

广义逆A_(T,s)~(2)的复合矩阵及其应用

建立了复合矩阵的广义逆与广义逆的复合矩阵之间的关系,得到了广义逆的体积与广义逆的复合矩阵的体积之间的关系.并通过一个数值例子对Drazin逆的复合矩阵及其体积之间的关系进行了验证.     

关于指数Diophantine方程x~2=2~(2a+2)p~(2m)-2~(a+2)p~(m+n)+1的整数解条件

设p是奇素数,运用初等方法证明:如果(p,x,a,m,n)是方程x2=22a+2p2m-2a+2pm+n+1的一组正整数解,则必有n≥2m,且x=2a+1f+λ=2p2mg-λ,其中,λ=(-1)(x-1)/2,f和g是适合2a-pn-m=fg以及p2mg-2af=λ的正整数;而且该方程仅有解(p,x,a,m,n)=(5,49,3,1,2)满足g=1。     

_8~(19)O_(11)原子核能譜的理論計算

壳层结构模型的基本思想是把原子核中的每一个核子看作是在一个平均场中运动,这个平均场是所有其它核子对某一核子的作用的总和,核内每个核子能独立地在轨道上运动。显然这种模型过分简化了核内的实际情况,实际上核子之间不可能完全独立,因此必须考虑核子间的相互作用。我们把扣除平均场之外的作用叫做核子间的剩余相互作用,将剩余相互作用当作微扰,利用微扰法可以求出满壳层以外的某一状态(它实际上是几个角动量相同的组态的混合)的能量从而得到基志核的结合能及核的能谱,由于核子间的相互作用情况不十分清楚,因此剩余相互作用仍为唯象势。本文选取剩余相互作用为“面δ势”形式,计算了~(19)O原子核的基态结合能及能谱,前者与实验值基本相符后者有差别,文中分析了存在差别的原因及改进措施。     

构造奇数3(2m+1)阶完美幻方的方法

根据有关文献和两个幻方的加法,完整地解决了构造奇数n=3(2m+1)(m=1,2,…为自然数)阶完美幻方(包括对称完美幻方)的方法及其证明.并完整地解决了构造奇数n=2m+1(m=1,2,…为自然数)阶完美幻方(包括对称完美幻方)的问题.     

S_2~1（△_（mn）~（2））插值样条函数的渐近展开

利用二元样条空间Ｓ_２~１（△_（ｍｎ）~（２））的Ｂ样条基，本文讨论了带适当边界条件的中心插值问题，首次获得了非来积型二元样条插值的误差渐近展开．进一步，在边界条件（Ｂ）下，得到了十分简洁的渐近展式和在特殊点上的超收敛结果．