π介子的輻射衰变

一、引言本文的目的是計算π介子的衰变过程π~+→e~++v+γ(1) 和π~+→μ~++v (2) 的相对几率。以前曾有不少作者討論过这問題。[1] [4]对这問題的注意主要是和以前实驗上沒有发现π~+→e~++v (3) 相联系的。这些工作指出对于A和V耦合,过程(1)的几率特别小,不会超过过程(3)的几率,而給出过程(3)和(2)的相对几率仍然大于当时实驗所允許的限度;至于其他耦合則給出与实驗完全不符的結果。不久以前实驗上証实了过程(3)的存在[5],并且所得的結果和費曼、盖尔曼以及馬夏克、森德香[6],[7]所提出的     

π介子衰变

本文应用 Lehmann 的格林西数表达式,分析了π介子衰变振幅的解析性质,得到了与Goldberger 等人的简单假设不同的结果;以后又从另一角度直接计算振幅的公式,从而旁证了我们所提出的振幅解析性质是正确的。     

ω介子的“π介子+电子对”衰变方式

在文献中曾利用积点近似方法,计算了ω,ρ,K~*粒子的各种衰变方式的衰变率,但在这些文献以及其他文献中,对ω,ρ,K~*粒子的“π介子+电子对”衰变方式,(ω→π~0+e~++e~-,ρ→π+e~++e~-,K~*→K+e~++e~-)的衰变率均未进行计算。表面看来,对这些过程应该存在两个电磁顶点,同时末态为三个粒子,所以衰变率应该     

B介子非轻无璨衰变■→π~+ π~-中湮灭强度的探索

在大多数B介子非轻无璨衰变中,湮灭贡献都带有不同于树图、企鹅图振幅中的强位相和弱位相,这对研究CP破坏很重要.同时,对于湮灭图自身来讲,计算它的贡献也很有意义:如果知道了湮灭图的贡献,将有助于我们更好的理解低能QCD动力学,研究理论方法是否具有可行性.Bs→π π-过程有较大的CP破坏,其CP破坏不仅来源于树图算符也来源于企鹅图算符;末态两介子π 和π-都是带电粒子,它们的实验信号比较清晰,在实验上很容易被观测;π 和π-衰变到μ μ-的几率接近于100%,如果末态中有少量的π 和π-介子被误认为μ 和μ-介子,会为将来在LHCb实验中…     

B介子非轻无璨衰变Bs→π+π-中湮灭强度的探索

在大多数B介子非轻无璨衰变中，湮灭贡献都带有不同于树图、企鹅图振幅中的强位相和弱位相，这对研究CP破坏很重要．同时，对于湮灭图自身来讲，计算它的贡献也很有意义：如果知道了湮灭图的贡献，将有助于我们更好的理解低能QCD动力学，研究理论方法是否具有可行性．BS^-→π^ π^-过程有较大的CP破坏，其CP破坏不仅来源于树图算符也来源于企鹅图算符；     

Ⅱ+t介子衰变过程的研究

顶夸克的大质量问题暗示了新的动力学的存在,可能与电弱动力学破缺有关. Glashow-Weinberg-Salam 理论虽然在描述电磁相互作用和弱相互作用当中取得了巨大成功,然而电弱破缺机制仍然不清楚,因此探索这一机制将是理论研究和未来高能对撞机的共同的重要任务之一.要想找到质量之源,我们必须找出电弱破缺机制和味对称破缺机制 .     

Π+t介子衰变过程的研究

顶夸克的大质量问题暗示了新的动力学的存在,可能与电弱动力学破缺有关.Glashow-Weinberg-Salam理论虽然在描述电磁相互作用和弱相互作用当中取得了巨大成功,然而电弱破缺机制仍然不清楚,因此探索这一机制将是理论研究和未来高能对撞机的共同的重要任务之一.要想找到质量之源,我们必须找出电弱破缺机制和味对称破缺机制.标准Higgs模型建立在规范群SU(3)C SU(2)W U(1)Y基础之上,通过Higgs机制使电弱对称性自发破缺,但是却不能解释质量起源问题,而且标量场中还存在平庸性和不自然性两大问题.Technicolor模型是由Weinberg和Susskind引入…     

■致輻射

一、引言自1895年伦琴发现X射线后,由于受到当时的技术等各方面的条件限制,认为X射线与一般可见光不同,它不遵守一般的光学定理。其实我们后来发现,它完全遵守一般的光学定理,所以在以前没有发现主要的原因,由于X射线的波长太短,对它的测定是不能用一般的光学方法,因此,在伦琴的当时,不知道这射线的本质究竞是什么,所以把它叫做X射线。现在我们了解到,X射线的产生,是由于高速运动的电子(或其他带电的基本粒     

K_(2n)~+/K_(2n)~°衰变分枝比

利用目前K_(2π)衰变分枝比R_0=W(K_1~0→π~0+π~0)/W(K_1~0→π~0+π~0)+W(K_1~0→π~++π~-)的实验数据和π-π作用方面的有关知識,估計了衰变分枝比R_+=W(K~+→π~++π~0)/W(K_1~0→π~0+π~0)+W(K_1~0→π~++π~-);结果表明,如果存在一个I=o S波π-π共振,則能很好地解釋R_+的增加。     

B介子的衰变

一般认为非相对论性夸克模型只在动量反冲较小的区域适用,而对动量反冲极大的B介子稀有衰变B→K^*y(q^2=0)不适用．工作于无限动量参照系的Bsw模型却恰好适用于q^2=0区域,可证明在该模型中用于联系B→K^*γ稀有衰变和B→ρev^-半轻子衰变q^2=0谱的一个比在SU(3)味对称下与具体波函数无关,还可证明该性质在相对论性光前夸克模型中,当b夸克质量无穷大时也成立,事实上相对论性光前夸克模型在b夸克质量趋于无穷大时退化成BSW模型。     

~0→"非汉字符号"~0π~0衰变过程的分支比计算

由于衰变过程中存在的非微扰问题,B介子的非轻子衰变的理论预言面临很大的挑战。在光锥QCD求和规则框架内,详细讨论在B0→K0π0衰变中软胶子交换对衰变振幅的贡献,系统地研究B0→K0π0衰变过程的强子矩阵元并计算了分支比,计算结果与实验结果相一致。     

BESIII π~+π~-形状因子测量以及π~+π~-π~0展望（英文）

利用BESIII在3.773GeV获取的2.93fb-1数据,测量了600~900 MeV/c~2区间e~+e~-→π~+π~-的截面.分析主要基于初态辐射的方法,总的系统误差控制在0.9%.通过计算得到的形状因子|F_π|~2与其他两个实验做了比较.两π过程对缪子反常磁矩的贡献为a_μ~(ππ,LO)(600~900 MeV/c~2)=(368.2±2.5_(stat)±3.3_(sys))×10~(-10).     

τ、τ’衰变的单π介子中间态模型

(1)在文献[1]中曾指出,下面的极点近似图形(图一),能对K,η的三π衰变方式的unlike介子实验能谱作出十分成功的解释。然而,如S.Hori[2]所指出的,这里将存在这样两个困难:即从极点近似的观点看来,我们没有理由不考虑(图     

η'衰变到γπ~+π~-的蒙特卡罗产生子研究

在高能物理实验数据分析中,事例选择效率是排除探测器和数据分析因素,从而获得物理测量量的必要输入参量.蒙特卡罗(MC)模拟是获得事例选择效率的唯一方法.结合实验数据与现有的理论模型,研究考虑了盒子反常效应的η'衰变到γπ+π-蒙特卡罗产生子的方法,获得的结果能够较好地与实验数据符合.     

中微子质量、电子和μ介子间湮没和π辐射衰变

本文討論了μ中微子的靜质量在各种过程中产生的效应,特别对电子和μ介子間的湮沒和π輻射衰变进行了分析,指出确定μ中微子质量的最有利的实驗     

D*介子的衰变

介绍了用相对论性光前夸克模型计算D*介子的强衰变和电磁衰变，其结果与CLEO Ⅱ实验结果相符合，特别是D     

B介子衰变的微扰理论

B个子工厂产生大量的实验数据,引起B介子衰变理论研究的热潮,简单扼要地介绍该领域的最近发展——涵盖“经量子色动力学改良的因式化方法”、“微扰量子色动力学方法”和“轻-共线等效场论”,对这些理论的基本假设、衰变机制的处理以及唯象学上的预测做一比较。     

泛函方法中K-介子两种衰变的分支比

本文采用间接相互作用模型,利用泛函方法,计算了K介子两种衰变的分支比,结果和实验是完全符合的。     

D+→K0π+的衰变过程

用光锥QCD求和规则计算D⁺→K⁰π⁺衰变过程的强子矩阵元, 包括领头阶因子化部分、α_s修正的硬胶子和软胶子交换部分. 计算结果表明, 在D⁺→K⁰π⁺衰变中, 软胶子交换部分不能忽略.并计算了该衰变过程的分支比, 计算结果与实验数据相符.      

非因子化方法研究B~-→π~0π~-衰变过程

本文用 QCD因子化和光锥 QCD求和规则系统地计算了 B- →π0 π- 衰变过程的强子矩阵元和分支比 ,其计算结果与实验相一致 .