290 A MeV ~(12)C诱发乳胶核反应靶核碎片前后关联研究

对290 A MeV12C诱发乳胶不同靶核反应靶核碎片在前后半球内的平均多重数及关联进行了研究,结果表明靶核蒸发碎片、靶核反冲质子、重电离粒子在前后半球内的平均多重数及它们的前后产额比均随靶核大小的增加而增加;在前后半球内靶核蒸发碎片、靶核反冲质子、重电离粒子平均多重数均随后前半球内靶核蒸发碎片及靶核反冲质子数的增加而线性增加,这些结果均可以利用核-核碰撞几何模型来解释.     

400 A MeV ~(12)C诱发乳胶核反应靶核碎片产生研究

对400 A MeV12C诱发乳胶不同靶核反应靶核碎片多重数分布及关联进行了研究,结果表明靶核蒸发碎片、靶核反冲质子及重电离粒子平均多重数均随靶核大小的增加而增加;靶核蒸发碎片、靶核反冲质子及重电离粒子多重数之间存在线性关联,这些结果均可以利用核-核碰撞几何模型来解释.     

对200AGeV~(32)S与核乳胶相互作用产生的靶核碎片的研究

本文对200AGeV~(32)S 与核乳胶相互作用产生的靶核碎片进行鉴别.对靶核碎片多重数及角分布进行了测量。测出黑、灰粒子质子能谱。分析测出的黑粒子质子能谱,认为黑粒子主要是从激发的剩余靶核蒸发出来的,但有相当数量的黑粒子是从核内级联碰撞产生的。     

14.6AGeV~(16)O与核乳胶相互作用的靶核碎片多重数分布及多重数关联

本文给出了14.6AGeV~(16)O—Em 相互作用的靶核碎片多重数分布,分析了多重数分布的 KNO 形式及多重数之间的关联,并且与200AGeV~(16)O—Em 相互作用的多重数分布进行了比较.     

290 A MeV ~(12)C-AgBr反应靶核碎片发射过程中的两粒子、三粒子短程关联研究

对290 A MeV ~(12)C诱发乳胶重靶核反应靶核蒸发碎片及靶核反冲质子在发射角空间及方位角空间的两粒子、三粒子短程关联进行了实验研究.结果表明290 A MeV ~(12)C诱发乳胶重靶核反应靶核蒸发碎片和靶核反冲质子在发射角空间及方位角空间发射过程中存在两粒子短程关联,在实验误差范围内不存在明显的三粒子短程关联.     

高能氧(硫)离子诱发核作用中多重数分布的快度相关性

本文给出了在有限赝快度窗口的归一化 C 矩,依靠正和负粒子对的产生机制,给出了~(?)O+Em 在14.6,60和200AGeV 能量下以及~(32)S+Em 在200AGeV 能量下的全快度区域多重数分布与有限快度窗口的多重数分布的关系.     

原子核强相互作用外场中的强子多重产生

用短距离量子场论作指导,比较d-d,p-α,α-α与p-p碰撞中强子多重产生的实验数据,建立起相对论性的原子核外场的方位阱广函模型,对数型A依赖ln A~δ,解释了大量的强子-核与核-核碰撞数据:能量-动量分布,海鸥效应,各类多重数关联.质子场的反常维度2v_(F)（g_n）≈-1/ 4～（-2/ 3）,讨论了强子质壳问题.     

~(211)At诱发小白鼠骨髓嗜多染红细胞微核率的研究

本文研究了不同剂量的离子型~(211)At和~(211)At—Te胶体对小鼠一次腹腔注射后,对其骨髓嗜多染红细胞微核率的影响.在1.15微居里/克·体重Na~(211)At同样剂量水平下,小鼠骨髓嗜多染红细胞其微核率随着辐照时间的延长而增加;离子型~(211)At在0.23微居里/克体重～1.15微居里/克·体重,~(211)At—Te胶体在0.23微居里/克·体重～1.38微居里/克·体重剂量水平下,小鼠骨髓嗜多染红细胞其微核率随着辐照剂量的增加而增加,对离子型~(211)At从9‰增至33‰,剂量一效应回归方程为Y=1.51+0.8104D(Y—微核率,D—剂量),相关系数r=0.9562;对于~(211)At—Te胶体,微核率从16‰增至37‰,回归方程Y=11.43+0.8263D,r=1,二者书相关系数没有显著性差异.     

高能核—核碰撞的靶核碎片研究

该文讨论了高能核—核碰撞中靶核碎片的多重数分布及关联。计算给出了靶核黑碎片的方位角、空间角、横动量、动量和动能的分布规律。     

高能强子反应中不同赝快度窗口内的多重数分布和多重数正关联

在总质心系能量s~(1/2)=540GeV 的pp 反应中,关于不同■快度窗口内带电粒子多重数分布和多重数正关联的最新实验数据,进一步证实了模型所提出的高能强子—强子非衍碰撞过程的统计性质。模型对未来更高能量的实验作了预言。     

500A Mev 56Fe-Em作用中的射弹a碎片研究

通过对500 A MeV 56Fe诱发乳胶核反应产生的射弹a碎片的出射几率及角分布进行研究,结果表明56Fe与三种靶作用产生射弹a碎片的几率整体上都是随着射弹a碎片多重数的增加而减小,即,在边缘碰撞中,铁核不论与轻靶还是重靶作用,主要产生低多重数的射弹a碎片;a粒子的投影角分布可以用单一的高斯分布进行描述;而a粒子的发射角分布要用两个不同宽度的高斯分布的叠加进行拟合.     

3.7GeV/N~(16)O碎裂中的条件矩关联

本文给出了3.7GeV/N~(16)O 在核乳胶中碎裂的条件矩关联,对电磁离解事例和核反应事例,均观测到弹核碎片电荷分布的条件矩间呈对数关联.这一实验结果与200GeV/N~(16)O 和~(12)S 在核乳胶中碎裂的情形类似.     

高能核-核碰撞中带电粒子的赝快度分布

用柱模型研究了高能核-核碰撞中产生的带电粒子的赝快度分布，蒙特卡罗方法计算的结果表明，柱模型对实验给出的赝快度分布中的涨落现象给出了较好的解释．模型计算结果与200AGeV的质子，^16O和^32S与溴化银中心碰撞，14．6A和3．7A GeV的携Si与溴化银中心碰撞，以及158A GeV的208Pb-^208Pb中心碰撞的实验数据符合。     

高能p(p-)碰撞过程中的光生SM Higgs玻色子

计算了LHC条件下,p(p-)以质心系能量为(s)=14TeV以及200TeV碰撞过程中的光生标准模型Higgs玻色子截面.结果表明,在此条件下,可以在质量区50～300GeV内测量到SM Higgs玻色子.     

10.7AGeV^197Au诱发乳胶核反应射弹碎片平均自由程研究

本文对10.7 AGeV197Au诱发乳胶核反应射弹碎片平均自由程进行了研究,结果表明射弹碎片的平均自由程在实验误差范围内与距射弹作用点的距离D无关,射弹碎片的平均自由程不存在反常现象.对于α射弹碎片平均自由程,实验发现在实验误差范围内与距射弹作用点的距离D、碰撞参数b、射弹α碎片多重数无明显的依赖关系,以上结论也可以通过I Otterlund等人提出的检验方法得到进一步证实.     

一代Technicolor模型对过程e~+e~-→tc的贡献

在ＬＥＰＩ的能量（Ｓ＝２００ＧｅＶ）下，我们计算了一代Ｔｅｃｈｎｉｃｏｌｏｒ（ＴＣ）模型对过程ｅ＋ｅ－→ｔｃ的贡献．计算结果表明，一代ＴＣ模型对ｅ＋ｅ－→ｔｃ的贡献很小，实验目前还无法观测     

利用NEXUS模型对质心系碰撞能量200 GeV的Au+Au碰撞中质子-反质子产额比的研究

采用一种新的强相互作用模型--NEXUS产生器产生数据,研究了质心系能量s NN=200 GeV 时Au+Au碰撞下的质子-反质子产额比,讨论了不同横动量和快度区间内产额比对碰撞对心度的依赖性.发现中心快度区的质子-反质子产额比不明显依赖于碰撞对心度、横动量和快度;对于快度和横动量在|y|＜1.0 和 pt＜1. 0 GeV条件下的最小无偏碰撞事件中,NEXUS模型的质子-反质子产额比为0.943±0.002 (stat.).     

500A Mev ^56Fe-Em作用中的射弹a碎片研究

通过对500 A MeV 56Fe诱发乳胶核反应产生的射弹a碎片的出射几率及角分布进行研究,结果表明56Fe与三种靶作用产生射弹a碎片的几率整体上都是随着射弹a碎片多重数的增加而减小,即,在边缘碰撞中,铁核不论与轻靶还是重靶作用,主要产生低多重数的射弹a碎片;a粒子的投影角分布可以用单一的高斯分布进行描述;而a粒子的发射角分布要用两个不同宽度的高斯分布的叠加进行拟合.