简单全息摄影装置的偏振问题

全息摄影是用于涉方法进行记录,要求物波和参考波满足相干的条件。通常是把从同一激光源发出的单色光用分束器分为两束,一束用于照明物体,一束用作参考光.用图1所示的光路布置便可以拍摄到物体的全息图.     

单束激光全息照相

激光束不经分束直接照射到被摄物体和感光板上,能够简便、可靠地得到质量好全息图。并且可以用低功率激光器拍摄较大物体。     

一种离轴全息图拍射光路的简单调节方法

<正>在拍摄离轴全息图时,花时间较多的有两个方面,一是调节光路,二是测量物光和参考光的光程差值.笔者认为以下方法可以减少光路的反复调节和光程差值的测量,大大节省调节时间.     

二步记录白光再现全息图

本文采用二步记录方法,使用天津产银盐全息干版拍摄了可以在白光下再现的清晰明亮的全息图。文中分析了二步记录白光全息图的原理,给出实验光路和实验结果。分析了第二次记录时由于物光和参考光的不同配置方式对白光再现全息图的影响。     

利用计算全息光栅产生的涡旋光测量物体变形

利用计算全息(CGH)光栅产生的涡旋光束拉盖尔-高斯(LG)光束进行离面位移测量。基于二元叉形光栅产生LG光束的理论,将产生的LG光束作为参考光,加入一束平面光作为物光,设计了离面变形测量实验方案。利用物光和参考光的干涉进行物体变形测量,推导出物体变形前和变形后的干涉光强公式。通过数值计算,分析了利用LG光束进行变形测量的原理。数值模拟实验结果与理论结果基本一致,表明利用CGH叉形光栅产生的高纯度的LG光束可以进行物体变形测量。     

尼科耳棱镜主截面底角的计算

根据惠更斯原理,利用求波阵而的方法计算出人射光与方解石晶体内折射的 c光的传播方向间的定量关系,指出要使人射到尼科耳棱镜上的会聚光束的上、下两个极限角近乎相等,主截面的底角应磨成68°.     

制作三维真彩色模压全息图母版的新技术

描述了一种新的三维真彩色模压全息图母版的摄制方法。本方法最主要的特点是解决了在拍摄光刻胶版时三个菲涅尔全息像对准的难题。利用本方法，在拍摄光刻胶版时三个菲涅尔全息像的对准不必普遍采用的那样造调整三个菲涅尔全息图的位置来达到，而只须在记录每张菲涅尔全息图的根据计算数据据采用不同的物体位置即可。本方法在实际操作上易实现，不仅拍出的真彩色全息图像的三原色像重叠得十分准确，而且由于记录光路安排合理，因而全     

萨那芒特棱镜对不同束腰半径的单模高斯光束的影响

根据光在萨那芒特棱镜胶合介质层中的干涉效应,分析了萨那忙特棱镜对不同束腰半径单模高斯光束光强分布的影响;结果表明:对于某一波长的入射光,束腰半径越小,光强分布受棱镜的影响越明显,并且随着束腰半径的减小,高斯光束的形状也会发生变化.比较而言棱镜对透射o光的影响要大于e光,但从总体上看,当单模高斯光束束腰半径在(0.01 mm-1 mm)范围内取值时,棱镜无论对o光还是对e光光强的影响均小于1%,所以在要求不特别严格的应用中,可以忽略萨那忙特棱镜对单模高斯光束光强分布的影响.     

基于数字全息和计算全息的动态三色全息三维显示

为了实现数字全息图和计算全息图再现像的融合,将数字全息、计算全息与空间光调制器相结合,构建了一个数字化动态三色全息三维显示系统,用数字全息术记录实际物体的全息图,用计算全息术计算得到虚拟物体的全息图,然后将2种全息图输入到空间光调制器中.结果显示:通过空间光调制器的衍射,在空间中得到虚拟信息与实际信息融合的再现像.该方法实现了数字全息图和计算全息图再现像的融合,达到了增强真实物体的三维显示效果.     

用液晶空间光调制器实现动感合成全息

提出了一种基于液晶空间光调制器实现合成全息动感的新方法．首先根据人眼双眼视差立体视觉原理获取三维物体的二维体视对阵列，由计算全息方法得到每一视角的一对体视图的合成全息图并顺序存储，再现时由计算机控制将合成全息图阵列以一定频率输出到液晶空间光调制器，通过光路分离左右视图再现像，从而使人眼观察到动感的立体图像．该方法由计算机控制全息图分时输出再现代替空间面积分割方法，相比传统的合成全息来说。实现的方法灵活，易于操作．     

渐变光子晶体透镜的设计及其聚焦特性研究

渐变光子晶体（GPC）在电磁波调控方面具有重要应用前景,但其制作难度较大。为解决这一问题,利用双参数无顶棱镜装置构建双锥干涉系统,以此设计不同晶格结构GPC透镜,并研究该透镜的特殊聚焦特性。利用此棱镜侧面的折射将扩束激光分成多束,构建多光束共光路双锥干涉系统,用于制作双周期GPC超晶格结构。GPC晶格结构的周期和类型可以通过调整棱镜侧面与底面的夹角以及棱镜的棱数实现。选择光敏材料记录干涉所得GPC结构,可制作相应的GPC透镜,并实现了长焦深聚焦和亚波长聚焦特性。     

自参考像面全息图

提出了一种新的全息记录方法，记录系统是同轴全息系统，而生现结果体现了离轴全息图的特性。该记录系统仅需一束激光，记录过程不需特定的防震装置。参考光来自物光本身，用透镜将物体成像在记录干板平面，因此称之为自参考像面全息图。利用该方法可以重构清晰的三维立体像，而且可利用非相干光记录和再现。本给出了理论分析，实验参数和实验结果。     

多重像一步彩虹全息术

本文提出一种三维漫射体的多重像一步彩虹全息方法。该法是在一步彩虹全息图的记录光路中加一光栅，使物光通过光栅衍射后经透镜成像在干板处，而得到多重像彩虹全息图。     

基于复合衍射全息图的多路涡旋光解调技术

将高斯光束入射到加载有复合衍射全息图的空间光调制器(spatial light modulator,SLM)上可一次生成多个涡旋光(optical vortex,OV);反之,将相应的涡旋光入射到相同全息图上,便可还原为高斯光,实现涡旋光的解调.由于传统的涡旋光通信系统中一个全息图只能解调一路入射涡旋光,故提出了一种基于复合衍射全息图的涡旋光解调法,该方法能利用一个全息图解调多路入射涡旋光,具有较好的应用前景.搭建了一个实验系统,实现了16QAMOFDM(quadrature amplitude modulation-orthogonal frequency division multiplexing,正交振幅调制-正交频分复用)光信号的涡旋光生成、传输和解调,将解调后的高斯光经过一系列离线处理得到了OFDM信号的星座图和各个子载波的误码率.实验结果表明,所有子载波的误码率均在前向纠错(forward error correction,FEC)门限之下,说明该方法具有良好的系统性能.     

彩虹全息图再现象效果的研究

分别研究了激光强度、光程、相干长度、缝宽和缝数、狭缝的位置、分束镜分束比和光栅条纹数以及曝光时间对彩虹全息图再现象的影响。用不同宽度的单缝、双缝和三缝作了实验拍摄,对再现象的光能量与色模糊给出理论分析,得到用双缝和三缝拍摄再现象更明亮的结论。适当的激光强度、相干长度及其光栅条纹超过1 000条/mm或分束镜分束比恰当时,彩虹全息图效果明显。与此同时,发现在同一全息图上能观察到透射和反射两个再现象,用共轭的理论解释这种现象。     

象全息干涉量度术

在讲授全息学原理时往往提到全息干涉量度术中的二次曝光法和时间平均法,但在再现时一般都采用原参考光——激光作为再现光,此外在讲授时大多限于原理,很少提到测试方法。为使学生理论联系实际,并引起兴趣,本文介绍了可用白光再现的象全息干涉量度术及其测试方法。原理一、象全息图如图1所示,当物体被激光照明后,使它通过透镜成象于全息干版的平面上,这时,如果再以参考光照明该干版,那么这样制成的全息图称为象全息图。象全息图有两个特点,其一是它可以用扩展光源再现。当然这时仅在全息图平面上的象才有足够的分辨能力,而在平     

用迈克尔逊干涉仪测波长实验的改进

一、原实验简单介绍在图(1)中,S为单色光源,M_1和M_2为两反射镜,P_1为半镀膜分光板,P_2为补偿板.当由光源S发出的光经P_1分光后得光束(1)和光束(2),若两束光各与M_1和M_2垂直,则经M_1和M_2反射后,两光束在a点相会后其光程差为     

用三光束干涉法测量薄膜厚度

本文用三光束干涉法非接触地测量了薄膜厚度.该方法把位于中间的零级光作为测试光束,位于两侧的±1级光作为参考光束,不但具有精度高的特点,而且稍作改进还能用于其它多种参数的测量.     

格兰-汤姆逊棱镜对单模高斯光束的影响

根据光在格兰-汤姆逊棱镜胶合层中的干涉效应,分析了棱镜对单模高斯光束光强分布的影响.结果表明：对于正入射的单模高斯光束,若棱镜结构角、光学胶折射率和胶合层的厚度三者固定其二,透射光束光强分布将随另一参量的变化作周期性振荡,同时,透射光束的形状也会发生改变;但当固定胶合层厚度及棱镜结构角时,透射光束光强分布随光学胶折射率变化的振荡曲线存在一个平坦区,即当胶合层折射率在1.4655—1.5153时,棱镜对单模高斯光束光强的影响小于1%.     

光计算中一种等效全混洗交换光互连网络的实现方法

提出了一种等称全混洗交换光互连网络的光学实现方法。该方法采用液晶空间光调制作为光交换控制器件，用Ａｒ＾＋离子激光器提供光源，光互连系统由偏振分光棱镜、光束分束器和液晶空间光调制器组成，在实验上成功实现了８×８全混洗交换网络的光互连。