分数阶微分方程的初值问题解的存在性

利用Schauder不动点定理,探讨了非线性分数阶微分方程Dα0,tx(t)=f(t,x(t))的初值问题,其中微分方程的阶数α为区间(2,3]的任意实数,导数形式为Riemann-Liouville型导数。给出了该方程的右端函数f(t,x(t))满足Perron条件,证明了其解的存在性。     

二阶微分系统关于部分变元的振动性

考虑二阶向量微分系统(1)x″(t)+Q(t)x(t)=0及二阶矩阵微分系统(3)X″(t)+Q(t)X(t)=0,其中x(t)为n维向量函数,X(t)和Q(t)是n×n矩阵函数。本文首次建立了系统(1)和(3)关于部分变元的振动性概念,并给出若干保证系统(1)和(3)分别具有这种性态的充分条件。     

一阶非线性中立型微分方程振动的充分必要条件

本文考虑非线性中立型微分方程d/dt[x(t)-P(t)x(ι-τ)] Q(t),multiply from i=1 to (?)[x(t-σ_1)]~αsignx(t-σ_1)=0当P(t)=1时,我们获得了如上方程一切有界解振动的充分必要条件,而不要求公设integral from n=(?) to ∞(Q(s)ds=∞)     

在任意不定常温度场和任意法向动载荷联合作用下中心开孔园底扁球壳的动力问题

本文得出了在任意不定常温度场和任意法向动载荷联合作用下中心开孔园底扁球壳的动力问题的解析解。我们假设温度沿壳体厚度直线分布。在第一部分,我们研究了常用边界条件下的中心开孔园底扁球壳的自由振动。作为例子,我们计算了一边缘夹紧的扁球壳的自然基频(m=0),所得结果与E.Reissner的结果作了比较。频率方程的解法是钱伟长提出来的。这将在附录3中介绍。在第二部分,我们研究了在任意谐温度场和任意谐法向动载荷联合作用下的中心开孔园底扁球壳的强迫振动。在第三部分,我们研究了在任意不定常温度场和任意法向动载荷联合作用下的具有初始条件的上述壳体的强迫振动。在附录1和2中,我们讨论了如何用应力函教来表示位移边界条件和m=1情形的边界条件。     

二阶微分方程三点边值问题的可解性

考虑如下3点边值问题:u″=f(t,u,u′)+e(t)u(0)=0,u(1)=αu(η)其中:f:[0,1]×R2→R连续,e(t)∈C[0,1],η∈(0,1),α为任意的常数.通过对一族边值问题解的先验估计,利用Leray-Shauder连续性定理,得到解的存在性.     

外力J（t）作用下一维谐振子的传播子计算

用路径积方法计算了外力J(t)=f0t(f0为常量）作用下谐振子的传播子，并由此求得能量本征函数与本征值。     

一类具弱阻尼的奇性扰动Boussinesq型方程的位势井方法

采用位势井方法研究一类具弱阻尼的奇性扰动Boussinesq型方程的初边值问题utt-uxx-αux4-βux6 but=σ(u)xx,x∈Ω,t>0,u(0,t)=u(1,t)=uxx(0,t)=uxx(1,t)=ux4(0,t)=ux4(1,t)=0,t>0,u(x,0)=u0(x),ut(x,0)=u1(x),x∈Ω,其中uxi=ixui,σ(s)是一个已知的非线性函数,α和β是两个正的实常数,b≥0是任意实数,Ω=(0,1).得到了相应初边值问题整体广义解的存在唯一性.     

粒子布居矩阵的矢量模型

二能级系统的粒子布居矩阵定义为: ρ(r,t)=sun form n=αintegral from n=-∞to t dt_0λ_α(r,t_O(α,r,t_0,t), (1)其中λ_α(r,t_0)代表在初始t_0时刻,空间r处的单位时间,单位体积内被激发到α态(α=a或b)的粒子数,ρ(α,r,t_0,t)是纯态二能级系统的密度矩阵,它的对角元ρ_(αα)(α,r,t_0,t)表示在(r,t_0)处被激发到α态的一个粒子在任意t时刻处于α态的几率。ρ_(αα)(r,t)表示任意(r,t)处的粒子数密度。(l)式对时间微商并利用ρ(α,     

半群Q(k)的极大正则子半带

设T(X)和O(X)分别是X上的全变换半群和保序全变换半群,Y是X的非空子集,令F(X,Y)={α∈T(X):Xα?Yα?Y},OF(X,Y)=O(X)∩F(X,Y).当Y=n≥4时,对任意的2≤k≤n-2,考虑半群Q(k)={α∈OF(X,Y):Im(α)≤k}的极大正则子半带的结构,利用Miller-Clifford定理,证明了半群Q(k)的极大正则子半带有且仅有两类:A(α)=Q(k-1)∪(J(k)\L_α),α∈J(k);B(β)=Q(k-1)∪(J(k)\R_β),β∈N(k).     

分数阶微分方程边值问题解的存在性

利用上下解方法与Schauder不动点定理,研究了一类非线性分数阶边值问题解的存在性:{D_(0+)~αu(t)=f(t,u(t)),t∈[0,1],u(0)=u(1)=u′(0)=u′(1)=0,其中α∈(3,4],是一实数,D_(0+)~α是Riemann-Liouville分数阶导数,推广和改进了已有的结果.     

三阶三点边值问题3个正解的存在

运用Avery-Peterson不动点定理,研究了三阶三点边值问题{u''(t)+λq(t)f(t,u)=0,t∈(0,1),u(0)=αu'(0),u(1)=βu(η),u'(1)=03个正解存在的充分条件,其中f:[0,1]×[0,+∞)→[0,+∞)连续,λ0为参数,0η1,α,β∈R且α,β0.     

二维系统的渐近解法

研究方程组(dx)/(dt)=y+εP(x,y,ε),(dy)/(dt)=-g(x)+εQ(x,y,ε), (1)其中ε为小参数。令V(x)=integral from 0 to x g(u)du。假设g(x),V(x),P(x,y,ε)和Q(x,y,ε)满足下列条件:(i)g(x)、P(x,y,ε)和Q(x,y,ε)有所需的各阶导数,g(0)=P(0,0,ε)=Q(0,0,ε)=0;(ii)存在四个数,β_2<β_1≤0≤α_1<α_2,使V(α_1)=V(β_1),V(α_2)=V(β_2);当x∈(α_1,α_2)     

时标上二阶动力方程的Lyapunov不等式

研究任意时标T上的动力方程(r(t)x△(t))△+p(t)xσ(t)=0和(h(t)x△(t))+q(t)x(t)=0的Lyapunov不等式,得到两个方程在区间[a,b]上非共轭的充分条件.     

一类非线性分数阶微分方程解的存在唯一性

利用混合单调算子理论给出非线性分数阶微分方程边值问题{Dα0+u(t)=f(t,u(t)),0＜t＜1{u(0)=u(1)=u'(0)=u"(0)=0正解的存在唯一性,其中3＜α≤4是一个实数,并且Dα0+是一个标准的黎曼-刘维尔微分.     

一类半线性分数阶微分方程解的存在性

本文考虑如下一类含两项分数阶导数的半线性分数阶微分方程解的存在性问题: (_^c)D_t^α u(t)+ (_^c)D_t^β u(t)=f(t,u(t) ),0β>0, (_^c)D_t^β u(t)为Caputo分数阶导数. 我们利用Schauder不动点定理证明了在适当条件下解的存在性,所得结果改进了已有结论。     

单自由度系统的非线性动力分析

《结构力学》中关于系统的动力计算一般都采用线性分析的方法,即在计算时将系统的动力特性视为保持不变的常量。以单自由度系统为例,若系统受到大小、方向随时间变化的外来干扰力P_((t)的作用,系统将发生振动。其相应的动力平衡方程为 I+R-S+P_((t))=0……(1) 若以y、标记系统在任意瞬时对于地面的位移、速度和加速度,则方程(1)中的 I=-m是虚加在系统上的惯性力; R=-β是作用在系统上的阻尼力。     

一类非线性分数阶微分方程边值问题解的存在性

利用Schauder不动点定理给出下面非线性分数阶微分方程边值问题D0α+u(t)=f(t,u(t)),0相似文献   

一类拟线性奇摄动方程内层问题的渐近估计

研究了一类拟线性奇摄动的内层问题:εx" xx'=f(t,x),0＜t＜1,x(0)=α,x(1)=β,利用微分不等式理论,讨论了该问题解的存在性和渐近性态,给出任意n阶的渐近估计.     

一类半线性分数阶微分方程解的存在性（英文）

本文考虑如下含有两项分数阶导数的半线性分数阶微分方程解的存在性问题:{~cD_t~αu(t)+λ~cD_t~βu(t)=f(t,u(t)),0t≤h,u(0)=x_0,u′(0)=y_0,其中1α≤2,αβ0,~cD_t~α为Caputo分数阶导数.利用Schauder不动点定理,作者证明了在适当条件下解存在.所得结果改进了已有结论.     

带分布型时滞的分数阶控制系统能观性的条件

通过Mittag-Leffler矩阵函数构造的能观性Gram矩阵和Cayley-Hamilton定理获得了一类带Caputo导数、具有分布型时滞的分数阶控制系统cDαx(t)=Ax(t)+integral from n=-h to 0(dxB(t,x)u(t+x)),t∈J:=J/{t1,t2,…tk},J:=[0,T],y(t)=Cx(t)+Du(t),x(0)=x0, 具有能观性的2个充要条件:1)系统在[0,t f]上,存在时刻tf>0,使Gram矩阵W0[0,tf]=integral from n=0 to tf(Eα(AT tα)CTCEα(A tα)dt)非奇异;2)若系统的能观性判别矩阵为Q0{C CA … CA(n-1)},则rankQ0=rank{C CA … CA(n-1)}=n时,系统是能观的.