CaF_2、SrF_2中掺Nd~(3+)的基态分裂计算

从Феофилов对CaF_2、SrFz中Nd~(3 )的萤光光谱的实验数据,以及Wyhourne等人所作的Nd~(3 )的能级(包括库仑能以及自旋轨道作用)的计算得知,Феофнлов所测得的萤光光谱是由激发态~4F_(3/2)向基态~4I_(9/2)、~4I_((11)/2)跃迁的结果;谱线分别为四条及五条。根据波函数ψ(~4I_(9/2))、ψ(~4I_(11/2))(考虑到相同J不同L间的自旋轨道作用而引起的组态混合),并利用f~3的波函数与立方场矩阵元便求得立方场的矩阵元为:     

SrF_2:Eu,Tb中稀土离子的价态变化

我们曾提出,电子组态具有共轭性的一对三价稀土离子,在一定条件下,会实现电子转移而产生价态变化.价态变化会明显改变材料的功能特性,因此,研究稀土元素价态变化,对新型功能材料设计具有重要意义.本工作研究了SrF_2:xEu,yTb磷光体中Eu-Tb的价态变化,发现SrF_2中,电子组态共轭的Eu~(3+)与Tb~(3+)在本实验条件下,可以实现电子转移.这一现象的发现有助于了解团相反应中稀土离子价态变化的规律.为寻找共轭稀土离子对之间实现电子转移条件提供了实验依据.     

CaF_2:Dy~(2+)荧光晶体的连续红外光激射实验

CaF_2:Dy~(2+)荧光晶体光学质量较佳,具有较宽的吸收带、较长的亚稳态寿命和较低的阈值功率,故较早就实现了连续光激射,且为目前固体连续光激射器中输出功率较高的一种。其输出波长为2.36μ,落在大气窗口,故为人们所重视。我们在以前工作的基础上开展了这种器件的研制。使用直径为8—9毫米,长度为100毫米左右的晶体棒,已获得大于2瓦的连续红外光激射输出。在低功率水平的情况下,可以连续输出40分钟以上。实验装置实验装置如图1所示。聚光系统是直径为400     

CaF_2:Dy~(2+)熒光晶体的紅外受激发射

在現有固体工作物貭中,CaF_2:Dy~(2+)熒光晶体是目前阈值低、連續輸出功率最大(高达9瓦)的一种。据报导,利用15瓦鎢絲灯或50瓦太阳輻射器作为激发光源,就能使CaF_2:Dy~(2+)器件連     

CaF_2:U~(3+)熒光晶体的紅外受激发射

CaF_2:U~(3+)单晶的光譜及紅外受激发射,国外已有报道,本文簡述我們关于这方面的工作。 CaF_2:U~(3+)单晶是用Stockbarger法,在真空(～10~(-4)mmHg)、高溫(～1,360℃)装置內用光譜純石墨坩堝于强还原条件下(加石墨粉)生长而     

CaF_2:Ce~(3+)晶体的光谱性质及γ线辐照效应

Ce~(3+)只有一个4f电子,基态能级为~2F_(5/2)和~2F(7/2),两能级差约为2200cm~(-1),Ce~(3+)不同于其它三价稀土离子,一般是d→f跃迁,特征发射为d→~2F_(5/2)和d→~2F_(7/2)跃迁引起的两宽带。CaF_2∶Ce~(3+)晶体中,当Ce~(3+)取代Ca~(2+)时,存在电荷补偿问题。Manthey讨论了CaF_2∶Ce~(3+)中间隙F~-充当电荷剂问题,Feofilov探讨了CaF_2∶Ce~(3+)的氧补偿问题,指出当有氧存在时,它     

CaF_2-LiCl-NaCl体系的熔度图

CaF_2-LiCl-KCl和CaF_2-NaCl-KCl体系的熔度图已有报导,而Caf_2-LiCl-NaCl体系的熔度图尚未有研究。我们用目测多温法作成了该系的熔度图。实验所用LiCl,经再结晶处理,真空脱水后预熔。CaF_2按Georg Brauer叙述的方法制成。NaCl(分析试剂)经600℃煅烧后预熔。熔点分别为606℃(1413℃)和801℃。将原料放在铂坩埚内,在坩埚炉中加热。炉上方装有光源。用铂-铂铑(10％Rh)热电偶测量熔体中晶体开始析出时的温度。体系的组成以克分子百分数表示。在组成该三元系的三个二元系中,CaF_2-LiCl系和 CaF_2-NaCl 采的熔度图已有研究。我们复验结果与之基本一致。LiCl-NaCl系的熔度图,     

磁场中离子晶体的外表面极化子

当电子在真空中运动接近晶体表面时,由于与表面光学(SO)声子的耦合,使其能量下降而形成外表面极化子。对这一问题的研究,有助于了解表面低能电子的非弹性散射。近年,不少作者对其进行了研究。     

立方d~5络合物g张量理论与Mn~(2+):CaF_2、Mn~(2+):KZnF_3的光学和磁学性质研究

关于如何统一解释立方d~5络合物的EPR(Electron paramagnetic resonance,电子顺磁共振)参量(零场分裂参量a和g张量)与光谱的问题,自1934年van Vleck和Penney提出以后,长期得不到解决.直到1990年前后,邝和周等才给出了统一计算参量a和光谱的两种不同的方法,但未解决g张量的计算问题.d~5离子的g张量计算比其它d~n(n≠5)离子困难得多,是因为基态~6S为轨道单态,不会被任何晶体场分裂,以致通常的g张量公式不能采用.最近周和杨发展了一种单行列式基函(SDB)EPR理论方法,给出了有效自旋为1/2的d~5离子的g张量公式.但大多数情况下d~5离子的有效自旋为5/2,所以上述SDB方法尚待完善.本文在周等工作的基础上导出普遍适用的立方场d~5离子g张量公式,并对d~5络合物Mn~(2+):CaF_2和Mn~(2+):KZnF_3的零场分裂参量a、g张量和光谱进行统一计算,作出统一解释.值得指出的是,周等方法的基础是在自旋-轨道耦合空间的SГβГ’γ’表象内将d电子间静电相互作用(?)_(ee)(B,C)、晶场作用能(?)_c(D_q)和自旋-轨道相互作用(?)_(so)(ξ)同时(而不是逐次)对角化,这不同于流行的弱场耦合、强场耦合和中等场耦合等逐次对角化图象,而是一种统一晶场耦合图象(Unified crystal-field coupling scheme,缩写为UCFC图象).由于这种图象不需     

晶体中激活离子光谱线热位移的一个机制

光谱线波长随温度变化的现象是近年来经常讨论的一个问题,特别是随着受激发射光谱学的发展,可以在高达1000°K的温度下观测晶体光谱,更给谱线热位移研究提供了有力的实验手段。关于这种热位移目前已有如下机制:1.晶格热膨胀引起晶格场减弱;2.单声子吸     

估算离子晶体晶格能的新方法

离子晶体的晶格能,是重要的热力学基础数据之一。关于离子晶体晶格能的估算,前人曾先后提出过一些理论和经验公式。在前人的工作中,大多数公式所涉及的结构参数较多,公式形式复杂且不便运用。     

α-Al_2O_3晶体中3d~2离子基态能级零场分裂的S-S耦合

过渡金属离子3d~2掺杂的α-Al_2O_3晶体的电子自旋共振波谱(ESR)已有许多研究,认为存在强烈的零场分裂,D≈8cm~(-1).该零场分裂即基态中自旋简并的~3A_2能级的自旋M_S=±1与M_S=0的分裂,而M_S=±1的自旋简并尚未被解除.过去一般认为该零场分裂是由于~3A_2能级受到自旋-轨道(Spin-Orbital)耦合作用的结果.但是本文作者根据Wertz的自旋     

LiF晶体中OH~-离子的浓度对色心的影响

自1978年以来,陆续报道在碱卤晶体中掺入氧、氢氧根或二价金属杂质可以提高激光色心F_2~+心的热稳定性,并同时对产生此效果的原因进行了探索.近年来,对掺杂后产生的类F_2~+心(如O~(2+)+FF_2~+心)的观测与研究有了一些新的发现,尤其是在LiF晶体中观测到了与F_2~+心有明显区别的类F_2~+心.这些工作带来了将F_2~+心激光器的工作温度由液氮温     

晶体化合物标准熵的离子参数估算式

周振华曾提出一些计算同类化合物标准熵值的z/r近似式(科学通报,28(1983),17:1087),但适用范围较窄,而且用该式计算的镀化合物标准熵值不合理。考虑到质量和体     

固-液相反应体系CaF_2-HCl-H_2O内化学振荡的发现

不同类型的三茂稀土配合物的合成已有一些报道,但它们都是只含有一个稀土金属的配合物,本文将首次报道新型双核桥联三茂型稀土配合物的合成。在研究我们设计合成的新配体[O(CH_2CH_2C,H_4)_2]~(2-),稳定轻稀土二茂型氯化物的过程中,对于离子半径大的镧,我们未能分离到配合物[O(CH_2CH_2     

多酸基多孔离子晶体的前沿与应用

多酸基多孔离子晶体(polyoxometalates-based porous ionic crystals,PPICs)是由带相反电荷的无机多酸阴离子(polyoxometalates,POMs)和配位化合物阳离子簇通过离子键或氢键相互作用形成的一类独特的多孔材料.其孔道尺寸可调、组成可控、合成方法简便.PPICs兼...     

离子晶体化合物标准熵的Z/r近似式

凡阴离子的种类、数目相同以及阳离子的电荷数相同的离子晶体化合物,都可称为同类化合物。我们以一些同类化合物M_xA_y的标准熵S_(290)~0对组分阳离子(主族或非主族)的键参数(Z及r分别为阳离子的电荷数及离子半径)作图得到了如下一些计算同类化合物的近似公式:     

矿石中SiO2、TiO2、P、Mn的联合测定

采用碱熔酸化的方法处理矿石样品,用同一母液对SiO2、TiO2、P、Mn等元素和指标进行测定,减少了样品的预处理过程,缩短了分析时间.     

超离子导体β-铝和β″-铝中超声吸收的新解释

实验上已经发现,超离子导体β-铝和β-″铝在低温下存在非对称的宽带吸收峰。目前通常采用连续谱弛豫理论来解释。这样就要假设一个势垒高度分布函数。但这对晶体来说,这种假设在物理上是