Cartan~型李代数W(n;m)的一类Borel子代数

构造了~Cartan~型李代数$W(n;\mathbf{m})$的 一类~Borel~子代数$\Phi(n;\mathbf{m}),$其中$n$是一个正整数, 且$\mathbf{m}=(m_{1},\cdots,m_{n})$是一个$n$-\!元正整数数组. 确定了$\Phi(n;\mathbf{m})$的导子代数. 特别地, $\Phi(n;\mathbf{1})$是一个~Cartan~型完备阶化李代数, 它不同于任何典型完备李代数.     

特征数p的Cartan型阶化李代数的上同调群

A. S. Dzhumadil'daev给出了Zassenhaus代数W(1,n)的上同调群H~1(W(1,n),U_t)的结构.在本文中我们研究了在特征数p>2或3的代数闭域F上的Cartan型阶化李代数的上同调群的性质.设??是一个Cartan型阶化李代数.对于每个不可约L_([0])-模V_0,我们都能构造一个阶化L-模?,所有的不可约阶化L-模都能从?导出.我们在本文中决定了H~1(L,?)的结构,其中L=W(2,m),W(3,m)或H(2,m),我们也决定了H_*~1(L,V)的结构,其中L=W(2,(1,1)),W(3,(1,1,1))或H(2,(1,1))而V是一个不可约限制L-模.于是,我们把秩2的Cartan型阶化李代数的上述的上同调群     

分立对称性与三代费米子的统一(Ⅱ)

本文用su(8)×s做为规范群,构造了一个现实的代大统一模型。本模型包含su(5)大统一模型全部好的结果。     

Cartan型阶化李代数的中心扩张和H~1(L,L)

A.S.Dzhumadil'daev决定了Cartan型阶化李代数的上同调群H~2(L,F)的结构,其中L=W(1,m)(p≥3),S(3,m)(p≥3),H(n,m)(p>3),K(n+1,m)(n??-3 mod(p)和p≥3)和F是特征数p的代数闭域,R.Farnsteiner决定了H~2(L,F)的结构,其中L=W(n,m)(p≥3),S(n,m)(p>3和n=3),H(n,m)(p>3)和K(n,m)(p>3).利用H~2(L,F),他们也得到相应的中心扩张不同于他们的直接计算的方法,本文给出了一个新的统一的研究方法,不仅纠正了他们的某些错误结果而且得到了更广泛的新结果.首先,我们将Cartan型阶化李代数L的伴随模的对偶模L~*表示成混合积或诱导模的形式,然后,将H~1(L,L~*)的计算归结为L_([0])(L的零阶部分)的上同调的计算.由于L_([0])是简约群的李代数,我们可以利用简约代数群的表示理论的一些结果.我们决定了H~1(L,L~*)和     

广义Jacobson-Witt代数W(m;n)的I(χ)-约化表示

推广了对限制李代数W(m;1)的研究方法,研究了当特征P>2时的阶化Cartan型李代数W(m; n)的表示.特别地,把对限制型李代数所用的降秩的方法推广到了非限制的情形.描述了当χ正则半单时W(m; n)的不可约广义χ-约化表示.     

广义Jacobson-Witt代数W(m;n)的I(x)约化表示(英)

推广了对限制李代数 W(m;1)的研究方法,研究了当特征p>2时的阶化Cartan型李代数W(m; n)的表示.特别地, 把对限制型李代数所用的降秩的方法推广到了非限制的情形. 描述了当x正则半单时W(m;n)的不可约广义x约化表示.     

具有三代SU(3)×SU(2)×U(1)~n模型的orbifold紧致化

本文从Z-orbifold出发,利用Wilson线可以减小夸克-轻子代数及破坏规范群对称性这一机制,通过选取三根独立的Wilson线,构造出具有三代夸克—轻子的,规范群为SU(3)×SU(2)×U(1)~n的四维弦模型。     

SU(8)的TC大统一模型

本文构造了一个带有人工色的大统一模型,其统一规范群是 SU(8)。在通常的能量标度下,它与现有实验基本一致,它的强作用部分等同于 QCD,弱电部分的规范群是 SU(3)U(1)。在高能时,强作用对称性是 SU_8(5),带人工色的粒子预言了新的物理效应。     

特征数p的Cartan型阶化李代数的上同调群

A.S.Dzhumadil'daev给出了Zassenhaus代数W(1,n)的上同调群H~1(W(1,n),U_t)的结构。在本文中我们研究了在特征数p>2或3的代数闭域F上的Cartan型阶化李代数的上同调群的性质。设L=(?)L_[(?)]是一个Cartan型阶化李代数。对于每个不可     

量子群U_q(sl_2)的一个商代数

用图解的方法介绍量子泛包络代数Uq(sl2 )在关系K5 =1,E1 0 =0 ,F1 0 =0下的商代数U的构造 ,把U分解为左理想的直和。并以此为例 ,说明Uq(sl2 )的商代数U的构造。它是Uq(sl2 )的的一般商代数Uq(m ,n)当m =n =2 ,r=5时的特例 ,是一个具体的、有代表性的例子。它有助于了解Uq(sl2 )当q是单位根时的构造     

M-阶化广义李超代数H(n)的导子超代数

给出了M-阶化广义李超代数H(n)的定义,证明了M-阶化广义李超代数H(n)是Z-阶化的,刻画了H(n)的导子超代数的Z-阶化成分,进而确定了M-阶化广义李超代数H(n)的导子超代数.     

SU(N)与SO(2N)代大统一模型分析

本文应用SU(N)×S与SO(2N)×S作为大统一规范群,对代大统一模型的各种方案进行了全面分析。我们的结论是:SU(7)×S,SU(8)×S,SO(14)×S和SO(16)×S是比较好的代大统一规范群。本文给出了SO(14)×S与SO(16)×S两个代大统一模型。它们容纳了四代通常费米子,并保持SU(3)c渐近自由性质。模趔保留了SO(10)模型中得到的全部好的结果,克服了标准大统一模型中“代“的困难。     

阶化平移Toroidal李代数L4的导子和泛中心扩张

Toroidal李代数(加适当的中心和导子)是以Laurent多项式代数为坐标环面的扩张仿射李代数.阶化平移toroidal李代数(L)n(n≥3)是B型和D型toroidal李代数的自然推广.考虑n=4时的导子和泛中心扩张,给出(L)4的导子,并通过一类特殊的阶化给予证明.也给出L4的所有的2-上循环,从而得到它的泛中心扩张.可以看出结论与孔和谭文章中n≠4时有很大的不同.     

建立在超色群SU(3)_(HC)×SU(3)′_(HC)里的Rishon和Texnishon的复合粒子模型

本文利用的结果,其中超色群为半单李群SU(3)_(HC)×SU(3)_(HC),超味群SU(n)_(Hf)中的n可为任何自然数。我们以SU(6)_(Hf)作为超味群,在大统一标度下把SU(n)_(Hf)分解为SU(3)_(TC)×SU(3)_C,因此出现色和Texnicolor,我们以此为Rishon和TexniRishon建立模型,并为复合夸克和Texni夸克建立模型。我们用此复合模型分析了SU(2)_L×SU(2)_R×U(1)_(B-L)→U(1)_Y以及SU(2)_L×U(1)_Y→U(1)_(em)动力学对称性破缺,并分析了色轻子8重态、Texnicolor轻子8重态等偏外态。     

Schur代数S(2,d)的理想

L=sl2(K)是特征为0的代数闭域上的三维李代数，具有基{x，y，h)．给出了包络代数U(sl2(K))上任一有限维单模V(n)若干次张量积的零化理想的生成子描述：Ann(V(n)^φm)=((h mn)(h mn-2)…(h-mn 2)(h-mn))．由此得到Schur代数S(2，d)的理想个数为2^[d/2] 1，素理想为(z^m，g(c))／(x^d 1，Пj=0^[d/2](c-(d-2j 1)^2 1))，其中c=h^2 4xy-2h，m=d-2i 1，g(c)=c-m^2 1，i=0，1，2，…，[d／2]，或m=0，g(c)=1，共有[d／2] 2个．     

广义Jacobson—Witt代数W（m；n）的I（x）-约化表示

推广了对限制李代数W（m;1）的研究方法,研究了当特征p〉2时的阶化Cartan型李代数W（m;n）的表示．特别地,把对限制型李代数所用的降秩的方法推广到了非限制的情形．描述了当x正则半单时W（m;n）的不可约广义x-约化表示．     

su(1,1|2)×su(1,1|2)李超代数的基础表示

目的构造su(1,1|2)×su(1,1|2)李超代数的基础表示。方法构造8×8的矩阵,利用su(1,1|2)李超代数的γ矩阵和电荷共轭矩阵C,C′分别给出su(1,1 |2)和su(1,1|2)的基础表示,然后将二者的生成元的表示做一定的组合,构造出su(1,1|2)×su(1,1|2)李超代数的基础表示。结果正确地构造出了su(1,1|2)×su(1,1|2)李超代数的基础表示,证明了该李超代数是自洽的。结论对AdS_3×S~3背景中Green-Schwarz IIB超弦的进一步研究具有重要意义。     

阶化平移Toroidal李代数的Boson表示

阶化平移Toroidal李代数是Toroidal李代数的推广,它们基本上都不是根阶化的.利用Weyl代数和Clifford代数分别构造了阶化平移Toroidal李代数的一类带参数λ的Boson表示和Fermion表示,这类表示是忠实的,并且证明这类表示是酉表示的充要条件是λ=1/2.     

SU(2)×U(1)×U(1)×U(1)理论模型分析

最近,在关于E_8×E_8作为规范群的超弦理论中,通过连续破缺,可以得到一个包含E_6的大统一理论,E_6可以进一步破缺到SU_3~C×SU_2×U(1)×U_1×U_1。从而,在低能的情况下,可以给出一个SU(2)×U_1×U_1×U_1的秩为4的弱电统一模型。本文讨论它如何回到包含SU(2)×(T_3)_R×U_γ(1)和标准的WS模型。     

阶化酉群SU(m/n)的C—G系数

利用通常置换群的外积约化系数,算出了关于五个粒子体系的阶化酉群SU(m/n)的非特殊Gel'fand基的C-G系数。