反铁磁质表面的磁极化激元

通过计算得到了当外磁场沿ｘ 轴方向,原磁晶磁矩沿ｚ 轴方向,波矢沿ｙ 轴方向的反铁磁质的表面磁极化激元的ＴＥ模式。其色散关系曲线与在平行于磁晶磁矩的外磁场下的铁磁质的色攻关系曲线相似,其频率处于微波或红外的范围     

在反铁磁质薄片中导播的磁极化激元

计算和讨论了在垂直的外磁场下，在反铁磁质薄片中导播的磁极化激元的色激关系，并画出了色散关系曲线，它与在平行的外磁场下，在铁磁质薄片中导播的磁极化激元的情况相似。     

反铁磁/非磁结构的磁极化激元色散曲线的研究

在Voigt位形下，依据反铁磁／非磁三明治结构中的磁极化激元的色散关系，研究了此条件下色散曲线，结果表明，磁极化激元发生了分裂．     

反铁磁质的体极化激元

通过计算得到了当外静磁场垂直原磁晶磁矩、波矢垂直外静磁场时,反铁磁质的体极化激元的ＴＥ模式。其色散关系与波矢方向有关,与各向同性的电介质的色散关系相似。     

反铁磁/非磁结构的磁极化激元色散关系

利用电磁场理论 ,在Voight位形下讨论了反铁磁 /非磁三明治结构中的磁极化激元 ,推导出此条件下的磁极化激元的色散关系     

推迟效应对超晶格中极化激元的影响

本文给出了Si-SiO_2超晶格和GaAs-SiO_2超晶格中极化激元的色散关系,通过与无推迟的极限情况进行比较,着重分析了推迟效应对体模式和表面模式所带来的影响。     

表面激子极化激元的定域化

在存在着随机粗糙和空间色散时，利用了一个数字模型研究表面激子极化激元的定域化．发现定域化出现在表面激子极化激元的最大频率附近，在广延态上的衰减长度大于定域态上的衰减长度，表面激子极化激元的定域化是受到粗糙表面散射波的毁灭性干涉所引起的．     

单轴各向异性半无限左手化材料中的表面极化激元

根据表面极化激元的电磁场,讨论了p偏振和s偏振情况下,单轴各向异性半无限左手化材料中的表面极化激元的存在区域,以及表面极化激元的色散关系.结果表明极化激元可以存在于非左手化材料中,同时还可以存在于单轴各向异性左手化材料中.研究了单轴各向异性左手化材料中平行于轴的介电分量和磁导率分量对表面极化激元的影响.     

三元混晶三层系统的表面和界面声子极化激元

运用改进的无规元素等位移模型和玻恩-黄近似,结合电磁场的麦克斯韦方程和边界条件,研究了真空/极性三元混晶薄膜/极性二元半导体衬底三层系统的表面和界面声子极化激元,以AlxGa1-xAs/GaAs和ZnxCd1-xSe/ZnSe为例,获得了表面和界面声子极化激元模的色散关系以及表面和界面模的频率随混晶组分和薄膜厚度的变化关系.结果表明:与二元晶体三层系统以及三元混晶单层薄膜不同,在三元混晶三层异质结系统中存在五支表面和界面声子极化激元模,这五支表面和界面模的频率曲线位于二元晶体和三元混晶的体声子极化激元的禁带区间内,且其能量随混晶组分和薄膜厚度呈非线性变化,三元混晶的"单模"和"双模"性也在色散曲线中体现了出来.     

离子晶体量子线中的非线性极化激元

讨论了离子晶体量子线中的非线性极化激元的色散关系。由于量子线对电磁波场的尺寸限制作用及原胞中离子间的非线性相互作用，使离子晶体量子线中的非线性极化激元的色散关系相对于体材料有2点值得注意：在ωTO以下及ωLO以上区域，在波矢k小的区域，频率值向上移动，在原频率禁区ωTO＜ω＜ωLO中，由于非线性效应引起的新的极化激元的频率分支则与体材料基本一致，即尺寸效应不显著，这意味着在量子线中会有与体材料中相同的光孤立子的传输特性。     

反对称介质-金属结构中的表面等离激元

利用反对称半无限介质-金属结构实现了表面等离激元的高反射率。计算了反对称半无限金属-介质结构中正入射和斜入射表面等离激元的反射和透射。限制介质的厚度, 将电磁场表示成各离散本征模式的叠加, 根据边界条件得到反射系数和透射系数矩阵。 介质厚度趋于无穷时, 得到反对称半无限介质-金属结构中表面等离激元反射系数和透射系数的近似解析表达式, 计算结果与数值解相吻合。最后分析了斜入射表面等离激元的反射率和透射率与入射角的关系。     

反铁磁质中右旋和左旋的园偏振波

计算在反铁磁性中沿垂直外磁场方向同时传播的右旋和左旋的园偏振波的磁导率，分析右旋和左旋的园偏振波的磁导率及其色散关系，并计算和讨论在垂直外磁场下，反铁磁质中的法拉第旋转效应。     

量子阱超晶格和量子阱线超晶格中的极化激元

量子阱超晶格和方形截面量子阱线超晶格中极化激元的色散关系被详细讨论．在量子阱超晶格和量子阱线超晶格中，我们得到了四支（不是两支）极化激元模．     

表面等离子体纳米腔的光学特性

应用边界元方法分析了表面等离子体纳米腔的光学特性.设计了两种结构的亚波长金属纳米腔,一种是由上下两片相对放置的有限厚的银板构成,并且在内边界上刻蚀了正弦周期结构;另外一种是在前一种的基础上,在内边界的中间刻蚀了直线缺陷结构.研究了光通过这两种结构的共振谱线.数值结果表明,随着正弦周期数的增加,共振波峰的数日也在增加.并且,当以共振波长入射时,腔内的场强相对入射场强提高了五六倍.当在纳米腔的中间引入缺陷时,束缚在纳米腔中的光场强度相对于中间没有缺陷结构时的光场强度要强.这一研究可对设计新型超小激光光源提供非常重要的数据.     

基于双层人工表面等离激元的高扫描率漏波天线

针对传统人工表面等离激元(SSPPs)漏波天线扫描速率低的现象,提出了一种新型双层SSPPs单元,并基于此实现了拥有高扫描率特征的漏波天线。所提出的双层SSPPs单元由具有“H”形的顶层SSPPs单元和具有“I”形的底层SSPPs单元组成。所提出的单元通过分别控制顶层和底层SSPPs单元的色散特性,能够实现对色散曲线的截止频率和斜率的独立控制。所提出的漏波天线的辐射是通过对顶层的“H”形单元进行正弦表面阻抗调制来实现的。由于底层“I”形的SSPPs单元的存在,引入了强色散特性,提高了周期相移的增长速率,从而实现了高扫描速率。此外,通过在周期辐射结构上引入短路枝节,该漏波天线的开阻带(OSB)现象被几乎完全抑制。通过对所提出的漏波天线的原型进行仿真、加工和测量,该漏波天线能够在8.8～10.8 GHz之间的窄频段实现从后向-63°到正向63°的大角度连续扫描。测试结果与仿真结构一致证明了提出双层SSPPs单元与设计理论的正确性。     

反铁磁/非磁多层结构的磁极化激元

1972年,C. Manohar和G. Venkataraman讨论了反铁磁体中磁振子和电磁波(光子)的耦合模式,他们假设了外加静磁场H_0为零,这样自旋波的自身涨落导致光子场变化的磁光效应就显示出来,而这种相互作用在反铁磁体的磁振子与外加光子的耦合中起着重要作用。1975年,S. M. Bose又在反铁磁体中讨论了外加静磁场H_0不为零且沿晶轴方向的情况,得到了两个沿外场方向传播的圆偏振模和它们的色散关系,1977年,E. F. Sarmento