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1.
载流疏绕有限长螺线管内轴线上的磁场 总被引:1,自引:0,他引:1
汪知恩 《上海师范大学学报(自然科学版)》1998,(4)
讨论了有限长载流疏绕螺线管内轴线上的磁场,并与载流密绕螺线管内轴线上的磁场作了比较.用此分析方法可以求得较完整的载流螺线管内的磁场分布. 相似文献
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王国强 《高等函授学报(自然科学版)》2003,16(2):14-16
无限长载流螺线管磁场的计算方法在现有教材中都是使用螺绕环中心轴线的磁场来计算的,得到螺线管内部磁场是匀强磁场,外部磁场为零,这种方法只能说明螺线管中心轴线的磁场,对其它区域没有说服力.现介绍另一种计算方法,能全面定量计算螺线管磁场分布。 相似文献
3.
各向异性磁介质中载流直螺线管轴线上的磁场 总被引:1,自引:1,他引:0
利用毕奥-萨伐尔定律,并在磁导率μ11=μ33的条件下,可求出各向异性磁介质中载流圆线圈轴线上的磁场,以及载流直螺线管内部的磁场,显然,其使用条件受到限制。为此,有必要导出在μ11≠μ33的更一般情况下,各向异性磁介质中载流圆线圈轴线上磁场和载流直螺线管内部的磁向异性磁介质中载流圆线圈轴线上的磁场,使其结果适用范围更广。 相似文献
4.
应用磁感强度叠加原理,简洁地给出了轴截面为正方形的载流直螺线管轴线上的磁感强度的计算方法;讨论了在直螺线管的长度远远大于正方形的边长的极限条件下轴线上的磁场分布,结论是轴线上的磁场与轴截面为圆形的载流长直螺线管轴线上的磁场相同. 相似文献
5.
胡松清 《青岛大学学报(自然科学版)》2001,14(3):71-75
长直螺线管的自感系数公式L=μ0b^2V忽略了长直螺线管磁场的端点效应,并认为磁场局限在螺线管内的体积中。长直螺线管串联时,如果应用公式L=μ0n^2V,不管它们之间的位置关系如何,螺线管之间不存在互感。串联后的总自感系数等于各螺线管自感系数之和,所以顺接和反接公式都不成立。实际上,长直螺线管串联时,如果它们之间的距离不太远,由于其端点效应它们之间有互感。顺接、反接公式只是在重叠绕制的螺线管、螺绕环上的线圈等情况时适用。 相似文献
6.
利用叠加原理 ,用计算机模拟计算出有限长通电螺线管内部空间的磁场分布 .结果表明 ,除了螺线管两端之外 ,其内部为非常好的均匀磁场分布 .通过与实验测量结果的比较 ,说明该模拟方法是正确的 相似文献
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本文根据安培环路定理、磁场的高斯定理及时称性求出了无限长直均匀密绕载流螺线管的磁场分布,并对某些结论加了必要的补充说明。 相似文献
10.
无限长载流螺线管磁场分布特点的证明 总被引:1,自引:0,他引:1
张保军 《江苏技术师范学院学报》2005,11(6):17-19
由载流圆环的磁场和安培环路定理严格证明了无限长载流螺线管的磁场分布特点,即管内是均匀磁场、管外磁场为零;指出无限长载流螺线管的磁场是不能仅由安培环路定理求出的。 相似文献
11.
侯昭武 《广西民族大学学报》2005,11(1):105-108
利用直接积分先计算单匝通电线圈在空间点的磁矢势,通过磁场强度矢量与磁矢势的微分关系,求出空间点的磁场,最后通过积分求出螺线管空间点的磁场. 相似文献
12.
用量子理论计算了单晶Er3 Ga5 O12(简写为ErGaG)石榴石的Er^3+离子基态^4I 15/2的基本特性。在晶场作用下,Er^3+离子的能级是二重简并的,劈裂的能级与晶场系数有关。在外加磁场的作用下,简并态消除,并且随着外磁场的增大,劈裂能级间距也增大。能级与能级之间出现了相互作用。当外磁场为零时,磁化强度为零,体现了ErGaG是顺磁材料。 相似文献
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从分子电流观点推导"点磁荷"生磁公式 总被引:2,自引:0,他引:2
吕宽洲 《河南教育学院学报(自然科学版)》2001,10(3):26-28
按照载流细长螺线管和细长磁铁表面分子电流具有相同的生磁作用,推导出“点磁荷“生磁的公式,并同时揭示了磁极上“磁荷“产生的磁场,实质上是细长磁铁表面分子电流的合磁场. 相似文献
15.
在采用霍耳探头测磁场时,必须考虑到探头的自生磁场所引起的测量误差。利用毕奥沙伐定律和镜像法证明了自生磁场对测量螺线管的磁场所引起的误差不能忽略;对测量电磁铁气隙中的磁场的误差可以忽略。 相似文献
16.
文中通过载流螺线管模型,分析了有限长螺线管磁感应强度的理论算法,并用仿真软件COMSOL Multiphysics建模并仿真,得到了螺线管模型磁感应强度的三维立体解,形象直观地表现了螺线管空间磁场的分布情况。同时,验证了与理论计算结果的一致性,并为电磁场其他问题的仿真建模提供参考。 相似文献
17.
在静场和恒定场中,能量的传输是由坡印廷矢量决定的。本文讨论了长直导线和长直螺线管的能量传输,并对导线外的电场和螺线管外的磁场做了分析。 相似文献