Cu（100）表面N2O单层膜的原子结构

利用第一性原理研究了氧化亚氮（N2O）分子单层膜在Cu（100）表面吸附的原子结构。CASTEP计算表明当覆盖度为0．5ML时,N2O分子单层膜在虚拟Cu（100）表面稳定。当N2O分子自组装单层膜吸附在Cu（100）衬底上时,最稳定的吸附位是顶位,此时吸附高度是1．98A,分子与衬底法线之间的夹角是54度,而分子内部的键角是174度。计算结果与实验数据吻合。     

双线性Boltzmann积分算子对排斥力分子模型的计算

§1 引言设是两个分子碰撞前速度,为碰撞后速度,分别是碰撞前后分子相对速度,为之间的夹角,为所确定平面上的两个单位向量,其中与的夹角分别是1/2(π-x)和1/2(π+x),与的夹角都是1/2x。显然和的夹角为π/2。双线性 Boltzmann 积分算子为     

带羟乙基臂的单核钯(II)配合物的合成与晶体结构

以2-[二(2-氨基乙基)氨基]乙醇为配体,合成了带羟乙基臂的单核Pd(II)配合物:{PdI[(H2NCH2CH2)2NCH2CH2OH]}I。X-射线单晶衍射分析显示该配合物的晶体属于单斜晶系,P21/n空间群。配合物的分子由一个一价阳离子{PdI[(H2NCH2CH2)2NCH2CH2OH]}+和一个负一价的碘离子组成。Pd(II)离子与一个二乙烯三胺单元的三个氮原子以及一个碘原子配位。三个Pd-N键的键长在2.032(10)到2.068(4)之间。Pd(II)离子与三个氮原子及一个碘原子的配位环境构成一个扭曲的平面四边形构型,N1、N2、N3平面与N2、Pd1I、1平面之间的夹角为17.4(0.3)°。     

6V240试验机平衡问题的分析

一 2V主副连杆机往复惯性力的分析 (一) 符号及公式曲轴转速 n 转/分曲柄角速度ω=πn/30 1/秒曲柄与主缸中心线的夹角 a_1=ωt 度曲柄与副缸中心线的夹角 a_2=a_1 γ度曲柄半径 R 厘米 V型夹角 r 度主连杆长 L 厘米连杆比λ=R/L 主缸往复质量 m_1 公斤-秒~2/厘米副缸往复质量 m_2 公斤-秒~2/厘米主缸的往复惯性力     

变长夹角链码及其生成算法研究

夹角链码是用一串有向等长度线段间的夹角序列来描述曲线的编码方法.提出了一种线段长度可变的夹角链码——变长夹角链码.对给定的曲线,在误差允许的范围内,用有限个长度不完全相等的有向线段和相邻两线段间的夹角进行描述.这些角度和线段的长度共同构成变长夹角链码.变长夹角链码保留了夹角链码的优点,在描述一些拐点较多、较密,曲率变化较大的曲线时,与夹角链码相比,在占用存储空间基本相同的情况下,表示精度更高.该链码可用于解决图形存储、重建与匹配等方面的问题.     

关于分段光滑曲线的扭转

令■是一条分段光滑的平面凸曲线,其角点为A_1,A_2,…,A_n;■是一条分段光滑的空间曲线,其角点为A_1~*,A_2~*,…,A_n~*.假定■=■,∠A_i≥∠A_i~*(i=1,2…,n),■(s)■(s),其中k表示曲线的曲率,s是弧长参数.在本文中我们证明下列定理:定理 ■,当且只当■与■相合同时才■.定理 设■的全曲率至多是π/2,■与■在A的切线的夹角为α,■与■在B的切线的夹角为β,■与■在A~*的切线的夹角为α~*,■与■在B~*的切线的夹角为β~*,则     

把精尖转化为一般──四面体棱镜是怎样加工出来的

四面体棱镜是激光干涉系统中的一个光学元件。它由四个光学表面组成,其中由三个平面直角组成一个立体角A,底面是一个等边的三角形(见图1)。使用这种棱镜可以大大提高光学测量的精度,在激光光学仪器中有着广泛的应用。 我们加工的四面体棱镜,三个直角的精度都要求误差在1"(秒)之内,直角面与底面的夹角要求误差在2'(分)之内。三个直角面要求平面度*N=0.2个光圈,局部误差*△N=0.1个光圈。这种另件在光学加工中是一种精尖产品,国内按常规要有较高技术的工人,主要来用单块加工、手修方法才能干出来,效率低,产量少,工艺落后,远远不能满足我国国…     

两井定向的直接解

两井定向是矿井定向测量的常用方法.一般要用假定坐标系统和真坐标系统两次重复计算,得到井下定向导线的各点坐标.本文通过计算到的辅助量M和N,即可求得两垂球的连线与井下定向导线第一条边AP?之间夹角Q,进而可以算得各边的方位角和各点坐标.     

2-[二(2-氨基乙基)氨基]乙醇双核钴(Ⅲ)配合物的合成和晶体结构

2-[二(2-氨基乙基)氨基]乙醇(L)与CoCl3.6H2O反应,合成得到双核Co(Ⅲ)配合物:[Co2OL2]Cl2(ClO4)2.X-射线单晶衍射分析表明该配合物属于单斜晶系,P21/c空间群.配合物的分子由一个四价阳离子单元[Co2OL2]4 和两个氯离子及两个高氯酸根离子组成.两个Co(Ⅲ)离子分别与二乙烯三胺单元的三个氮原子配位,并通过两个2-[二(2-氨基乙基)氨基]乙醇的两个羟基和另一个氧原子桥联.两个Co(Ⅲ)离子之间的距离为2.527(1),六个Co-N键的键长在1.896(6)到1.944(6)之间,六个Co-O键的键长在1.901(5)到1.939(4)之间.两个Co(Ⅲ)离子分别与三个氮原子以及三个桥联的氧原子的配位环境构成一个扭曲的八面体构型,N1、N2、Co1、O1、O2平面与O1、O2、Co2、N4、N6平面之间的夹角为63.1(2)°.     

基于带宽估计脉动血流多普勒夹角的方法研究

研究了基于带宽估计多普勒夹角平均时相选择、多普勒带宽的计算、信号频谱的估计方法等问题，提出了一种新方法：先对多普勒信号进行基于主元分析的降噪，然后使用短时傅里叶变换(STFT)进行夹角估计，最后在收缩后期进行平均．通过颈动脉超声多普勒信号的计算机仿真实验，得出：夹角平均应选在收缩后期；STFT估计夹角应用fmean,AR模型估计夹角用fmean和fp均可；STFT和AR模型在估计夹角的性能各有优劣．新方法较大程度地改善了多普勒夹角估计方法的抗噪声性能，可以在信噪比较低的情况下使用。     

复合延迟片研究

调整两波片快轴之间的夹角,可得到一种复合延迟),能用来代替1/4和1/2波片使用。     

基于像素参照无损测定魔芋叶面积的研究

魔芋叶面积简单无损精确测定是研究其生理功能、株型育种和改良群体结构的基础.本文用矩形模型,采用像素参照研究了测定魔芋叶面积方法,结果表明:矩形面和像平面的夹角及标样的位置对测定结果影响较大,夹角每增加1°,标样距中心点距离增加1cm,面积增减约0.28cm~2,标样位于中心点,中心对称点以及旋转对称点测定的误差小.在实际测定时,利用近中点标样法和中心近似对称点法测定受夹角影响较小,误差在2.0%以内.该方法简单,可作为精确无损测魔芋叶面积的方法.     

速度场与意图角双重变导纳主动康复训练策略研究

针对主动康复训练中出现训练懈怠、控制器和训练表现表征指标复杂、训练任务不能动态调整的问题，提出基于速度场与意图角的双重变导纳控制策略。在期望轨迹周围设计速度场后基于双曲正切函数将患者主动力映射到导纳参数中，设计变导纳控制器。只有患者施加主动力时，导纳控制才能输出机器人运动的驱动力，迫使患者主动参与。将末端交互力矢量与速度矢量的夹角定义为意图角，利用位于[0,π/2)内意图角出现的时间在单次训练时间中的占比γ表征患者的主动控制能力。训练中，根据上一轮的γ来修改导纳参数的上限值，从而改变训练任务的难易程度。在控制策略下进行了6轮训练，结果表明：提出的主动训练策略能够在患者施加主动力的情况下实现三维轨迹允许误差范围内的无时序跟踪训练；根据设计的表征指标，导纳参数可以从1 100变为1 200再变到1 100,单轮的训练时间从45.6 s变为31.82 s再变回46.9 s,期间患者输出的主动力总和从892.2 N变为694.4 N再变到1 014 N。训练策略可以根据表征指标来判断患者的主动训练能力并调整训练任务，可用于主动康复训练。     

引力透镜现象的概率分布

采用2种GNFW引力透镜模型，计算高红移类星体经引力透镜星多像的概率。一种是在小尺度上选模型参数a=1．5，大角度上选a=1；另一种是在小角度上选a=2，大角度上选a=1．2种模型的结果均证明：星像间夹角△θ0小的透镜的概率要远大于夹角大的透镜的概率。把得到的结果与观测进行比较，可看出第2种模型要符合得更好些。     

关于单侧摆动型曲柄摇杆机构极位夹角的探讨

本文提出了曲柄摇杆机构的极位夹角不仅可以是锐角,而且可以是直角和钝角的新观点;给出了曲柄摇杆机构极位夹角的确切定义;导出了单侧摆动型曲柄摇杆机构极位夹角判别式。     

对扩充复平面上两直线在无穷远点夹角的讨论

扩充复平面上,对复变函数w=f(z),在无穷远点的保角性,直接与两直线在无穷远点的夹角有关。文献[1]指出了两直线在无穷远点的夹角与两直线在第二交点(有限点)处交角的关系,但未给出两直线在无穷远点夹角的定义,也没有对所给结论作出证明。文献[2]虽给出了定义和论证,因未给出函数w=f(z)在无穷远点处保角之定义,对所给结论的论证亦欠全面。     

四杆机构中关于极位夹角定义的讨论

在实际生产中,四杆机构常利用急回特性缩短非生产时间,提高效率．而极位夹角的存在是机构具有急回特性的一个明显标志．通过对四杆机构中极位夹角一般性定义的讨论和举证,总结出极位夹角的广义定义。     

“N1和N2V”的复杂情形及其成因

“N1和N2V”格式有四种不同的情形。本文运用语义特征分析手段探造成“N1和N2V”复杂情形的原因，最后指出N1和N2的关系，“和”的性质也是形成“N1和N2V”复杂情形的的因素。     

抽象空间中向量夹角的弧度

本文中,E表示一个维数高于1的实的赋范线空间。定义1 设x、y∈(E-{θ}),且x'=x/‖x‖,y'=y/‖y‖,当x'≠y'时,称Sup为x与y之夹角的弧度;当x'=y'时,规定x与y之夹角的弧度为θ,以下用R(x,y)表示x与y之夹角的弧度。定义2 设x,y∈E,当R(x,y)=R(-x,y)时称x弧正交于y;为方便起见,规定θ弧正交于任何向量并且任何向量弧正交于θ,以下用x⊥cy表示x弧正交于y。     

CCD图像传感器微小位移实验的误差分析

在CCD图像传感器测量微小位移实验中,由于实验仪器的设计缺陷,使仪器不能准确的测量入射光与反射光之间的夹角,为实验带来了一定误差,且此误差与位移、透镜中轴线与入射光线夹角有关。该文通过数学推导以及实验验证,研究了误差与位移、夹角之间的关系以及此误差对实验结果的影响程度。并利用MATLAB软件绘制了在夹角10°—90°,位移较小的情况下,误差与夹角、位移的三维图型,给出几个常用角度下因光屏与激光器之间距离的变化而导致的误差。