(弱电统一)模型SU(2)×U(1)×U′(1)研究

许多文献中讨论了SU(2)_L×(T_3)_R×U_V(1)这种特殊的模型,并得到了氢原子物理实验的证明。本文提出了一个更为普遍的弱电统一模型SU(2)×U(1)×U′(1),并将表示参数化,提出了“类氢原子”的新概念。     

SU(2)×U(1)×U(1)×U(1)理论模型分析

最近,在关于E_8×E_8作为规范群的超弦理论中,通过连续破缺,可以得到一个包含E_6的大统一理论,E_6可以进一步破缺到SU_3~C×SU_2×U(1)×U_1×U_1。从而,在低能的情况下,可以给出一个SU(2)×U_1×U_1×U_1的秩为4的弱电统一模型。本文讨论它如何回到包含SU(2)×(T_3)_R×U_γ(1)和标准的WS模型。     

中能对称性为SU(4)_(EC)×SU(2)_L×U(1)_y的无标量场的SU(6)大统一模型

按照动力学自发破坏的思想,在模型中不引入基本的Higgs标量场。但与通常的重色方案不同,这里考虑的是扩展色替代方案。假设扩展色作用为SU(4)_(EC),它在人们认为的1 Tev处产生真空凝聚以破坏SU(2)_L×U(1)_y,然后再在稍低能量处将它自己破坏到SU(3)_c。为了减少自由参数的数目,文中并试图将中能对称性SU(4)_(EC)×SU(2)_L×U(1)_y进一步统一成单群SU(6)。此模型显示出某些有兴趣的特征,特别是以不同于标准模型的表达式而能很好符合现有的中性流唯象参数。但它亦存在一些严重问题需要进一步研究。     

Higgs场VEV值和耦合常数的Hierarchy关系和Cabibbo角

在SU(2)×U(1)模型中假定Higgs场VEV值和耦合常数都存在着Hierarchy关系,再要求拉氏量具有某种分立对称性便可以得到用夸克质量表示的Cabibbo角:tgθ_c=(m_d/m_s)/(1/2),而此式通常是只能在SU(2)×SU_R(2)×U(1)模型中得到的。     

含推广的TC群的轻子与夸克的复合模型

本文在反常自由的SU(4)HC×[SU(8)×SU(16)×U(1)~2]HF复合模型中,引进推广的技术规范作用和TC凝聚,以区分不同的弗术子“代”,并产生弗米子的质量和“代”间的混合。     

SU(6)×U(1)型统一规范理论——SU(6)×U(1)规范理论的自发破缺机制,轻子数非守恒过程以及CP破环效应(Ⅱ)

在第一篇文章中已提出了轻子族与夸克族相互对称的SU(6)×U(1)型群理论结构形式。本文将讨论SU(6)×U(1)→SU(2)×U(1)的自发破缺机制。并讨论了在对称性破坏之后的稀有过程,如μ→e r,τ→μ r以及CP非守恒。     

轻子混合与中微子振荡

本文在SU(2)_L×SU(2)_R×U(1)模型中讨论中微子的混合问题,计及轻子的质量特征,对轻子与Hjggs场的相互作用耦合常数作了若干假定,定量地研完了中微子的振荡现象,并对中微子振荡与其质量关系进行了若干分析和讨论,得到与现有实验符合的结果。     

伴有右手中微子的331模型与高能e^＋e^-对撞机上ZH的产生

在伴有右手中中微子的SU（3）C×SU（3）L×U（1）X（331）模型框架内讨论了Higgs粒子产生过彻e^＋e^-→ZH.结果表明,当新粒子Z＇的质量接近质心能量时能对该过程产生明显的修正.在该模型合理的参数空间内,过程e^＋e^-→ZH的总产生截面σ与标准模型（SM）相应值的偏差大于5%,应该能在未来的高能直线对撞机实验中观测到。     

中能对称性SU(4)_(EC)×SU(2)_L×U(1)_Y与SU(N)群大统一

本文讨论了将中能对称性SU(4)_(EC)×SU(2)_L×U(1)_Y置入比SU(6)更高阶的SU(N)群的可能性,并比较仔细地讨论了SU(7)的情况,这时,在中性流方面仍保持与实验很好地符合,而质子寿命的理论值却有了改进。     

轻子的温伯格-萨拉姆模型的研讨

温伯格 -萨拉姆模型用弱同位旋和弱超荷将轻子归并成一个二重态 (vL,lL)和一个单态 (lR) ,用SU( 2 ) U( 1 )群描述轻子的对称性 ,该理论被要求在定域SU( 2 U( 1 )变换下不变 .本文研讨在这一前提和要求下 ,轻子的温伯格 -萨拉姆模型的建立过程和有关特性与情况     

SU(3)_L×U(1)模型

1967到1968年,Weinberg与Salam利用自发破缺的Higgs机制提出了完整的SU(2)×U(1)弱电统一规范理论(W—S模型)。本文重新构造了一个非标准的SU(3)_L×U(1)模型,结果与W—S模型相容。     

建立在超色群SU(3)_(HC)×SU(3)′_(HC)里的Rishon和Texnishon的复合粒子模型

本文利用的结果,其中超色群为半单李群SU(3)_(HC)×SU(3)_(HC),超味群SU(n)_(Hf)中的n可为任何自然数。我们以SU(6)_(Hf)作为超味群,在大统一标度下把SU(n)_(Hf)分解为SU(3)_(TC)×SU(3)_C,因此出现色和Texnicolor,我们以此为Rishon和TexniRishon建立模型,并为复合夸克和Texni夸克建立模型。我们用此复合模型分析了SU(2)_L×SU(2)_R×U(1)_(B-L)→U(1)_Y以及SU(2)_L×U(1)_Y→U(1)_(em)动力学对称性破缺,并分析了色轻子8重态、Texnicolor轻子8重态等偏外态。     

Rishon模型反常方程的解

本文讨论了在gc→O,α→O时Rishon模型的’tHooft反常方程。在保持原模型构造复合层次SU(2)_L。X SU(2)_R方案的条件下,凝聚态 T_LT_L~CV_LV_L~C将自发破缺手征对群G_F=SU(6)_L×SU(6)_R×U(1)到SU(3)_L×SU(3)_R×U(1)_R ×U(1)_(B-L)×U(1)_Y。应用费米原理到Rishon层次,并写出由三个Rishon组成的超色单态复合费米子满足的反常方程。计算结果表明方程存在与超味N无关的解:对应一代轻的夸克轻子以及色exotic分数电荷粒子。     

左右对称弱电统一理论中的新规范玻色子

对SU(2)_L×SU(2)_R×U(1)_(L R)弱电统一理论进行唯象分析,不依赖Higgs机制,通过和高能弱作用实验比较,确定了全部理论参数。给出了对新规范玻色子V~±和X°质量的自洽计算方法。求得了mv160Gev,mx200Gev。本文已提交1985年国际轻子光子会议。     

SU(2)_L×SU(2)_R×U(1)_(L R)模型中的中性流

一些作者曾提出左右对称的弱电规范理论模型。在这种模型中,原始的对称群以及粒子多重态体系都是左右对称的,弱作用的宇称破坏是由于真空自发破坏的结果,因而只是一种低能现象。最简单的这类模型是采用SU(2)_L×SU(2)_R×U(1)_(L R)对称群。关于这种模型的中性流已经有了不少讨论,但在具体处理时,由于对Higgs粒子假设了某些特定的表示,因而规范介子的质量矩阵并不具有最普遍的形式。目前对于Higgs粒子尚无任何知     

轻子-夸克质量谱

根据SU(2)_L(?)SU(2)_R(?)U(1)_Y_W=B-l规范对称性,从我们的亚夸克模型得到轻子和夸克量子数,可将轻子-夸克质量谱公式归纳为:m_i=m_e{|(u-d)|+|(c-s+t-b)|(3/2)α~(-1)}Q~2/|B-l|~3(n-c+s-t+b)~4     

广义旗流形上的齐型爱因斯坦度量

利用MATHEMATICA里的Nsolve命令计算出满旗流形G2/T在差常数倍的情况下有十二个G-不变的爱因斯坦度量,其中六个是Khler爱因斯坦度量,六个非Khler爱因斯坦度量.同样用此方法可计算出旗流形E(8)/U(1)×SU(2)×SU(3)×SU(5)的爱因斯坦方程组有五个正实数解,其中一个是Khler爱因斯坦度量,四个非Khler爱因斯坦度量.     

SU(6)×U(1)型统一规范理论——SU(6)×U(1)型的群理论结构(Ⅰ)

用SU(6)×U(1)群来研究亚夸克统一规范理论及其规范粒子的传播性质,从而导出轻子族与夸克族的统一规范理论.本文着重建立SU(6)×U(1) 型亚夸克规范理论结构形式。     

左右对称弱电理论中新规范玻色子的衰变

本文为提交1985年国际轻子光子会议论文的一部分,文中计算了 SU(2)_L×SU(2)_R××U(1)_(L R)弱电理论中新规范玻色子的衰变宽度和分支比.结果表明:具有丢失能量的衰变模式可达20—30%的分支比。     

广义旗流形SU(5)/U3(1)×SU(2)齐性变爱因斯坦度量

利用李代数的知识可以计算旗流形M=SU(5)/U3(1)×SU(2)上非零的结构常数ckij,然后把非零的ckij代入Ricc张量的分量γ1,…,γ6.旗流形M上G不变的黎曼度量g是爱因斯坦度量当且仅当存在正常数e,使得γ 1=γ2=γ 3=γ4=γ5=γ6=e.利用计算Gr(o)bner基的方法得到爱因斯坦方程组有27个正的实数解,即广义旗流形M=SU(5)/U3(1)×SU(2)上有27个不变的爱因斯坦度量(在差常数倍的情况下),其中12个是凯莱爱因斯坦度量,15个是非凯莱爱因斯坦度量.