广义Tricomi问题解的唯一性

1.在区城口(.胭 U口一)上考虑混合型方程 几(,)、 l(y)。一, D(,),,~o。(1)假设方程系数在奋上满足条件:{(i)y几(,)>o当y护。,及(o).0;(11)l(y)>o当y护0,l(y)~O(1 yl二), o‘义<1,且l如几(,)/l(夕)二o;(2)(111)及(,),l(夕),D(夕)〔c(田), 几‘(y),l’(,)〔c(必 ). 设口 (.口n介     

广义系统的概周期解

研究了广义系统的概周期解问题,得到了广义系统的概周期解存在的判据,同时,给出了应用的实例。     

广义Kac-Moody代数的导子

本文给出了广义Kac-Moody代数的广义抛物子代数的定义,确定了这类子代数导子代数的结构,并且给出了这类子代数完备的充要条件.定义1 设A=(a_(ij))_(i,j=1)~n为广义GCM,H=sum from i=1 to n(Cα_J~V+(?))为它的Cartan子代数,π={α_i}_(i=1)~n为广义的Kac-Moody代数(以下简记为GKM代数)(?)(A)的单根系,π_1(?)π,则称     

小马赫数移动物体振动表面的声场解

1 物理问题 移动弹性体表面的振动发声或位于流场中的弹性体振动发声属于气动声学范畴,在许多工程问题中均有重要价值.本文讨论如下物理问题. 弹性体定常运动速度 V, M= V/c, c为声速, M~2<<1,其表面绕其平衡位置f_m=0的振动可视为一系列振动模态的迭加.对于其中任一模态,表面任意点法向速度v_n为: v_n=V_n V_(nt)=V_n ωw(x_0)cos(ωt) (1)其中V_n为物体表面处于平衡位置时的法向速度,V_(nt)为表面振动的法向速度,X_0表示其平衡位置的坐标,w(x_0)表示频率为ω的模态振型.2 求解 根据略去四极子项的 Ffowcs Williams-Hawkings方程,运动边界条件对声场产生的作用归结为方程右端的源项.     

一类广义Fisher方程的波前解

当反应函数F(u)有多个零点时,文献[1—3]都讨论过反应扩散方程u_t=u_(xx) F(u)的行波解问题.本文讨论一类广义Fisher方程对我们的问题,文献的方法都不适用,我们采用一种较简单的方法来处理.此方法可用于更一般的方程 u_i=(u~m)_(xx) u~nf(u)(m>0)和f(u)有更多个零点的情形.在u>O的地方令u’=P,易证明(2)式等价于     

一类燃烧方程组广义解的存在性

考虑下面燃烧方程组的Cauchy问题:a,灭.一戈u.节qz j.,,Ut具r(“)一。,aX己石,z+冷中(“)公~0,口不(x,r)〔R xR*, (l) (“(x,o),:(x,0))~(,。(二), 20(二)),x〔R,(2)其中及,宁是正常数,f(“)是光滑函数,币(u)定义如下:律广义解的证明,在f非凸以及初值在有界可测函数类中得到(1)、(2)式广义解的存在性.本文主要结果是 定理设声〔Cl且没有区间使得f是线性的,初值是有界可测函数,则Cauoh}问题(l)、(2)式的广义解存在.价(u)一l,u>00,u蕊0. 上述模型由Maida[1]提出,滕振寰、应隆安〔2.3,对这类问题进行了系统研究,他们利用广义特征及差分格式…     

低Mach数流动的数值计算

低Mach数流的计算方法应用很广,但它的计算格式的误差估计没有解决。本文推广了[4]中的方法,给出计算格式和误差估计。R表示n维空间(x1,x2,…,xn)中的开区域,U是     

低Mach数流动的谱解法

低Mach数流动满足下列方程组其中U是n维速度向量,n=2或3,P是压力与密度之比,ν>0为运动粘性系数。假定Ω=[-π,π]~n,已知函数(?)(x),(?)(x),f(x,t)在x_q方向以2π为周期,1≤q≤n。     

运动的物体既在这里又不在这里吗

似乎这个问题本身就让人感到奇怪。按日常经验,一个物体在某一时刻运动到某一点,这应该有明确的含意,难道还有什么可疑的吗? 让我们先看一看哲学家们是如何回答这个问题的。哲学家考虑问题不同于常人。他们爱追根问底,看个究竟,不把矛盾揭个底朝天,决不罢休,为什么要这样呢?因为一切事物的发展规律都遵守一定的哲学原理。换句话说,任何与正确的哲学原理相违的都不成其为科学。     

广义Lagrangian的分解方法

广义Lagrangian方法是克服对偶间隙的有效方法。但是,广义Lagrangian的不可分离性却使得在大系统优化问题中使用该方法碰到困难。D.P.Bertsekas(1979)和N.Watanabe(1978)等提出特殊的分解方法以解决这个问题。但是,他们的算     

广义二阶流体非定常Couette流动的精确解

将分数阶微积分运算引入到广义二阶流体的本构关系中，建立了带分数阶导数的广义二阶流体的本构模型，利用离散逆Laplace变换技巧和广义Mittag-Leffler函数研究了广义二阶流体的非定常Culette流动，对任意的分数阶导数得到了问题的精确解，这为研究黏弹性流体的力学性质提供了新的解析工具。     

拟线性椭圆型方程广义解的最大值原理

设G是n维欧氏空间E~n中的有界连通区域,设α≥1 1/n为常数,设α(x)>0在G可测并且满足α(x)∈L_3(G),α~(-1)(x)∈L_t(G),     

拟线性椭圆型方程广义解的最大值原理

设G是n维欧氏空间E~n中的有界连通区域,W_p~1(G)和(?)_p~1(G)是通常的空间、考虑拟线性椭圆型方程     

半线性椭圆型方程广义解的正则性

设Ω为R~n中带光滑边界的有界域,L为严格椭圆算子,c(x)≥0,∈Ω。考察下述Dirichlet问题     

二阶椭圆型方程组广义解的 L_φ属性

设G是n维欧氏空间E~n 中的有界区域.设l相似文献   

抛物型方程广义解的弱最大值原理

设Ω是n维欧氏空间E~n中的有界域,W_2~1(Ω)和(?)_2~1(Ω)是Соблев空间,Q=Ω×     

广义布洛赫方法的应用:低维材料物性的非均匀应变调控

低维材料的结构灵活性以及它们的电子性质对应变灵敏的响应,使得应变调控成为优化低维材料物性的一个重要手段.本文主要介绍了非均匀结构变形下低维材料物性调控的量子力学模拟方法,即广义布洛赫方法.通过考虑螺旋和旋转对称性,广义布洛赫方法能够以较小的计算代价处理扭曲和弯曲两种基本的非均匀结构变形.本文还介绍了该方法的一些具体应用.由于扭曲和弯曲涉及低维材料在多方面的应用,如挠曲电、柔性电子学、自旋电子学等,广义布洛赫方法在这些方面能发挥重要作用.     

构造板壳问题基本解的一般方法

构造含三个未知函数的线性偏微分方程组的基本解矩阵可化为构造三个如下形式方程组的解 0 0占(二)(l)其中内,(i汀一l,2,3)为线性偏微分算子,、(约为Dira。函数,“,为基本解矩阵中的一列元素.构造形如(l)的方程组的解有如下定理[l1 定理在方程(l)中,假定存在算子a;,,a;2,a;;,a;,,使a:la;:~a;Za;;,a 11a;3~a;3a;;.设A,,~a,Za;l一aZ,a;:,A3:~az:a13一a:,。;:,才:;一a引;,2一。,:ai‘,假定存在算子脚第3色卷A;:,B言,,使B3,A;2~A32B;3,A,,=B33E,A;2~EB;2,AZ,一凡3E,并且E是上述算子的最大线性公因子.设a;,B匆2~B艺a};’,a;;B;,~丑;;a;;…     

广义有界变差函数及其对Fourier级数的应用

最近M.Schramm定义了一类新的广义有界变差函数。设Φ={φ_n(x)}满足如下条件: