缺项整函数的奇异方向的分布

本文着重讨论缺项整函数的Julia方向和Borel方向的分布,并获致以下两个有趣的结果。定理1.设f(Z)=∑C_nZ~(λn)为一整函数,且满足缺项条件:■ (A)则对于任一条从原点出发的半直线J:arg z=θ_0(0≤θ_0<2π),或者J:arg z=θ_0为f(z)的Julia方向;或者存在正数ε(θ_0),使得■ (B) 定理2.设f(z)=∑C_nZ~(λn)为一满足缺项条件(A)的正规增长整函数。若f(z)的级λ为正数或无穷大,则对于任一条从原点出发的半直线B:arg z=θ_0(0≤θ_0<2π),或者B:arg z=θ_0为f(z)的Borel方向;或者存在一正数ε(θ_0)及集合E满足lim mes(E(z;|z|≥r))=0,使得■ (C)     

晶场J-混合对掺杂Pr~(3+)的几种晶体的能级影响

通过晶场参量得到三参量(S_k),在此基础上,本文考察了掺杂Pr~(3+)晶体中,由于晶场J-混合作用使得态(aSL)J的重心移动量■((aSL)J)以用态(aSL)J内Stark子能级的第二量σ_E借助■((aSL)J)和σ_E,本文提供了一种选择和评价掺杂Pr~(3+)晶体的晶场理论分析方案的方法.     

二维quasi-geostrophic方程的几何结构和非爆炸性

讨论了二维quasi-geostrophic方程中的主动标量θ的封闭水平集C的动态演变.当水平集具有某种指定几何性质,那么在水平集上▽⊥θ的大小与Ω(t)可比的假设下,证明了有限时间T内解爆炸的不存在性.最后给出了一个2D QG方程的Lax对表示.     

物体的p分位形态分析

作为文献[1,2,3]的继续与发展,本文考察物体的ρ分位形态分析方法:构造形态函数、提取形态参量(整体参量与方向参量)。这对于图象分析,计算机视觉都有重要的理论意义和实用价值。     

物体的ρ分位形态分析

作为文献[1,2,3]的继续与发展,本文考察物体的p分位形态分析方法:构造形态函数、提取形态参量(整体参量与方向参量)。这对于图象分析,计算机视觉都有重要的理论意义和实用价值。     

关于参数矩阵的线性经验Bayes估计

设X为p×q随机矩阵,θ为p×q参数矩阵,且θ有先验分布G(Vec(θ)),给定θ,X有条件密度f(Vec(X)｜Vec(θ)).选取矩阵损失L(D(X),θ)=(D(X)-θ)′(D(X)-θ),并在风险矩阵的迹的大小比较标准下讨论θ的线性经验tr Bayes估计及其渐近性质.获得经验tr Bayes估计D tr(X)= X+U(X- X),及具有o(N-1δ-2N)的渐近收敛速度.     

X_3Si~+与具有三重键的小分子配位的量子化学研究

利用INDO法及能量梯度方案计算了X_3Si~+(x=F,H)与CO,N_2小分子形成的“超分子”化合物的平衡几何构型及有关信息。通过比较衍生物系列的相对稳定性及有关影响因素,探讨其成键图象及规律性。结果表明,分予闻配位强弱与稳定化能、键参量、电荷转移成平行关系,分子间作用键主要是σ配键,揭示了配位力的本质是授受电子的共价作用。     

关于极大子群的θ—对

设M为有限群G的极大子群,M的θ-对是一个子群对(C,D),且满足条件(ⅰ)DG,D相似文献   

棉网均匀度检测中的图象识别方法

传统的生条不匀率通常用萨氏条干不匀率和重量不匀率表示,但它们不能直接反映棉条的内在结构状态。本文根据图象分析原理,采用简单区域划分法和共生矩阵分析法,对棉网均匀度及其结构进行了定量分析,并比较了二种方法的分析结果。简单区域划分法能定量地给出棉网均匀度的检测数据,但对棉网的结构特性描述不够直观。共生矩阵法采用方向因子D(θ)和均匀度因子E(θ)给出棉网纤维的聚集状态。这些都已在CPPS-85图象信息处理系统,即由两级微机组成的计算机花型准备系统上获得了良好的检测结果。     

由不完全的投影重建图象

本文揭示图象在投影方向上的频谱与图象本身的频谱的关系,特别是投影角度和投影位置对于投影的不同影响,绐出了计算实例的验证。     

植物染色体图象处理与计算机自动分析

本文主要研究了植物染色体图象预处理与计算机自动分析。预处理包括复原与几何处理两部分。鉴于染色体图象的具体情况,我们设计了一种新的复原方法——多元回归复原方法。将该方法应用于模拟图象和植物染色体图象的结果表明:该方法速度快,复原效果颇好。以此为基础,进行几何处理(包括放大,中轴提取与拟合)。在预处理的基础上,再进行计算机自动分析(包括特性提取、特征提取与分类器设计)。我们选用Fourier变换进行特征提取,然后利用K—NN判别规则进行分类、识别。为了加快K—NN判别规则的运算速度,还提出了线性空间的快速分类技术。     

反质子与原子核弹性散射的相对论性描述

用含有相对论性罗仑兹不变性的光学势研究反质子与原子核弹性散射.用严格的分波方法求解含有标量势和矢量势的 Dirac 方程.计算了反质子能量为179.8Mev 与 ~(40)Ca和~(12)C,以及能量为46.8Mev 与~(12)C 核的微分截面(dσ)/(dΩ),分析本领 A_y(θ)和自旋转动函数Q(θ).微分截面与实验比较符合很好.同时也预言了分析本领 A_y(θ)和自旋转动函数 Q(θ).     

异质富勒烯C44X6(X=N,B)的密度泛函理论研究

在混合密度泛函B3LYP理论下,用6-31G*基函数对异质富勒烯C44X6(X=N,B)的三种异构体D3(Ⅰ),C3,D3(Ⅱ)进行了几何构型优化.计算了前线轨道能级差、电离势、电子亲和势、绝对电负性、整体硬度和分子静电势.计算结果表明,所研究的C44X6(X=N,B)三种异构体中,具有D3(Ⅰ)对称性的异构体具有最低的能量.与全碳分子C50相比,D3(Ⅰ)异构体具有较小的电离势I、电子亲和势A、绝对电负性χ和球外的静电势,这说明它们更容易被氧化和与亲电试剂反应.     

基于Bayes网络的航空图象理解模型

提出一种基于Bayes网络的图象理解模型,用于检测与描述城市航空图象中的停车场、空地、房屋等二维和三维目标.模型首先使用一种基于感知组织的算法生成焦点区域,然后使用Bayes网络建立焦点区域的图象特征与目标之间的(不确定性)联系,由Bayes网络推理机制完成对焦点区域的识别.对于屋顶区域,模型使用一种基于DEM(digitalelevationmap)方向直方图的匹配算法进行模板匹配,生成房屋的三维几何模型描述.模型中所有Bayes网络组成层次结构,可以方便地增加被识别目标的种类;图象特征与提取图象特性的算法之间由一种称为证据源的数据结构相连接,可以方便地扩充图象特征的提取算法.由此实现了模型的易扩展性.实验结果表明了本文模型的有效性.     

夹心半群TE(X,Y,θ)上的一个同余

对于Y上的任意非平凡等价关系E,讨论了由E确定的夹心半群TE(X,Y,θ)的同余格C(TE(X,Y,θ)),证明了当θ是单射时,C(TE(X,Y,θ))可分解为3个不相交的完全子格[C(δ),Cα(δ)],[C(E),Cα(E)]和[C(ω),Cα(ω)].在此基础上考察了TE(X,Y,θ)上的一个同余τ,并证明了当E为单等价关系时,τ是[C(E),Cα(E)]中的唯一原子.     

线列CCD“刷式”扫描摄象机无几何畸变重现图象问题的分析

本文分析了线列CCD“刷式”扫描摄象机无几何畸变重现图象的必要条件、无几何畸变重现图象的速高比、无几何畸变重现图象的物距以及在此物距下的重叠取样系数.无几何畸变重现图象物距的计算值与实测值相符.     

向量的投影和射影概念辨析

为了给出两个向量的“数量积”的几何意义,现行人教版教材引入了向量的投影和射影的概念.二者字面意思基本一样,但“投影”是一个实数,“射影”是一个向量,二者不是同一类事物,而且对向量的射影的表述有不当之处.为此,本文给出了“一个向量在另一个向量方向上的射影向量和射影向量系数”的概念,“射影向量系数(射影系数)”这一概念,为作者本人首次提出,具有重要的教学价值和理论价值.     

对称算子空间上Jordan-triple初等映射的可加性

目的 主要刻画对称算子空间上的2个映射M:J(H)→K(H)和M*:K(H)→J(H)是可加的,其中J(H)和K(H)分别表示H上的J-对称算子全体和K-对称算子全体.方法 利用M和M*的性质以及对称算子分块的性质进行证明.结果 与结论证明了若映射M:J(H)→K(H)和M*:K(H)→ J(H)满足{M(AM*(B)C+CM*(B)A)=M(A)BM(C)+M(C)BM(A),M*(BM(A)D+DM(A)B)=M*(B)AM*(D)+M*(D)AM*(B)且M和M*是满射,则M和M*是可加的.     

环R{D,C}的Armendariz性质

研究了一类新的环R{D,C}的Armendariz性质,证明了:(1)环S=R{D,C}是 α-Armendariz环,当且仅当D是α-Armendariz环;(2)S=R{D,C}是feckly Armendariz环,当且仅当D是feckly Armendariz环,C/J(D)∩J(C)是Armendariz环.     

Ni薄膜的居里点和第二个磁性特征温度(Ⅰ)

用惯用的不同方法测量了较薄 Ni 膜的居里点,得到了下列结果:1.用转矩法测得的“居里点”θ_L 随测量磁场增加而提高,但除一小段中间区域外,在高磁场(数千 Oe 以上)和低磁场(数百 Oe 以下),θ_L 基本上不随磁场而变。2.θ_(L∞)≈θ_p=θ_k,其中θ_(L∞)表示,在强磁场中测得的θ_L 值,也就是居里点;θ_p 和θ_k 分别表示铁磁性引起的附加负电阻ΔR和电阻在强磁场中的各向异性消失的温度。θ_(L∞)随膜厚度减少而降低。3.磁膜具有明显地不同于居里点的第二个磁性特征温度 T_0,它等于■其中和θ_R和θ_s分别为电阻和.Hall电压随温度T的变化奉与T的关系中出现的峰所对应的温度;θ_m为磁电阻效应与温度的关采中出现的峰听对应的温度;e二为强磁塌中,Hall电压随磁埸的变化率与温度的关系中出现的峰所对应的温度:θ_L0为在弱磁锡中侧得的θ_L值.T_0低于居里点.T_0和θ_L∞----T_0分别随膜厚度减少而降低和提除上述关于居里点和T_0的桔果以外,还得到了下面的桔果:1.△R(T)=CR_11----1(T),其中与R_11----1是平行于膜面的强磁踢平行和垂A于通过膜的电流方向时的电阴值之差;C是常数。C=40-100 (500-50A)。2.退磁伏态NI膜的磁化分布值到200-300~0C(相似文献