铁链间反铁磁二模激发及其平方根代数描述

对具有反铁磁相互作用的一维双铁链的非线性激发,采用双子格模型,考虑外加势能的影响,从薛定谔微分方程推导出非线性激发的二模矩阵形式和对应的哈密顿量,并进一步得到系统的二次量子化形式及纯量子哈密顿量在Fock态下的矩阵形式。鉴于此系统含有非厄米项和复共轭项,利用非线性平方根代数对该系统进行重新描述。重新描述的哈密顿量和角动量都出现了非线性平方根代数的生成元。重新描述的系统角动量不再保持封闭性,角动量随时间演化的方程也不再封闭。     

电子—声子的非线性相互作用哈密顿量

本文用固体量子场论方法,推导出计及非线性相互作用的电子-声子相互作用系统的哈密顿量的普遍表达式,并给出三种类型极化子哈密顿量的具体表达式.结果表明:纵声子和横声子均对非线性效应有影响.     

磁场中三维极化子的非线性效应

利用电声相互作用哈密顿量的一般形式求出电子－ＬＯ声子相互作用哈密顿量二次项的具体形式，然后将求得的新哈密顿量应用于磁场中的三维极化子问题，运用二阶ＲＳＰＴ微扰方法求得极子基态的和第一激发态的能量修正。     

磁场中三维极化子的非线性效应

利用电声相互作用哈密顿量的一般形式求出电子-LO声子相互作用哈密顿量二次项的具体形式，然后将求得的新哈密顿量应用于磁场中的三维极化子问题，运用二阶RSPT微扰方法求得极化子基态和第一激发态的能量修正.     

光与晶格相互作用散射过程的热力学

利用献[6]提供的三玻色子非线性相互作用模型哈密顿量导出的热力学势，计算光与晶格相互作用散射过程中入射，散射光子和声子的热平均数以及系统的熵，讨论了这些热力学量与频率及温度的关系。     

光场的相关函数和压缩效应

本文介绍了原子与腔场的非线性相互作用以及受激辐射场的关联函数和压缩效应,讨论了光学相干、光子的聚束与反聚束效应以及光场压缩态中的一些有趣性质。     

原子与辐射场相互作用时的能量

从相互作用的哈密顿算符入手,建立了原子与辐射场相互作用时系统的数学模型,采用微扰近似方法求解含时薛定谔方程,计算出了原子与辐射场相互作用的复杂情况下系统的总能量。并进一步论证了原子系统与外磁场能量之和是守恒的。     

核结构赝—su(3)模型与三轴转子模型的等价性

本文利用张量分析方法证明了su(3)哈密顿量两种形式的一致性,并在内禀系中将su(3)哈密顿量写成了三轴转子哈密顿量的形式。从惯量参数和转动带结构两方面考查了赝-su(3)模型与三轴转子模型的等价性。     

任意运动带电粒子间相互作用的计算

通过引入两个辅助张量,将低速运动带电粒子的场表示为四维协变形式,从而导出了包含非辐射场和电偶极辐射场在内的新的任意运动(包括高速运动)带电粒子的电磁场的表达式,并进而找到了任意运动带电粒子间的相互作用力的新的四维协变式的计算方法.     

物质-辐射相互作用对黑体光子数统计的微扰

本文采用单个二能级原子与单模辐射场相互作用的Jaynes-Cumming模型,首先导出物质—辐射相互作用系统的复合巨配分函数,然后按它求系统处于热平衡态下辐射场的光子数平均、方差和二阶相干函数,并分别讨论了高温和低温极限情况下上述量的特性,表明了相互作用对黑体光子统计的微扰影响。     

辐射与介质相互作用的高阶效应研究

从量子力学的基本理论出发 ,研究了辐射场与介质相互作用的高阶效应 ,推出了介质在辐射场中有激发时的密度矩阵的运动方程 ,套出了辐射饱和时的强度计算公式。并得到了辐射场饱和时的强度与跃迁速率P的平方成反比 ,与高、低能级的衰减速率成正比的重要结论。     

电磁推迟相互作用与光的高阶受激辐射和吸收过程的时间反演对称性破坏

采用量子力学微扰论方法证明, 尽管量子力学运动方程和辐射场与带电粒子的电磁相互作用Hamiltonian量在时间反演下保持不变, 考虑到辐射场的推迟效应(多极矩效应)后, 光的高阶受激辐射和受激吸收过程是破坏时间反演对称性的. 产生时间反演对称性破坏的原因在于, 束缚态原子不同能级间的跃迁要满足能量守恒关系, 以及束缚态原子本身的某些特殊性质, 导致某些跃迁子过程被禁戒或无法实现, 从而使另外一些可实现的跃迁子过程的时间反演对称性被破 坏. 这些可实现的跃迁子过程就是实际观察到的物理过程, 它们一般是不可逆的. 时间反演对称性破坏也与束缚态原子在时间反演前后初始态的不对称有关, 对于能级连续分布的非束缚态带电粒子与辐射场间的相互作用, 就不存在这种时间反演对称性破坏. 因此考虑辐射场的推迟效应和高阶修正后, 光的受激辐射和受激吸收系数是不一样的, 这种修正能为非平衡态激光物理学和非线性光学提供更为合理的理论基础.     

辐射场与三能级体系相互作用方程的精确解

一、引言在处理辐射场与原子、分子体系相互作用的问题中,往往会涉及到体系的三能级物理模型[1,2]。这里我们讨论图1所示的三能级体系和二辐射场的相互作用,其中能级1到能级3的跃迁是禁戒的。文献[3]在处理这类问题时作了如下两个假定:辐射场的频率对于共振是对称失谐的;以及三能级有相同的衰变常数。现在我们不受上述假定的限制,仍采用半径典的处理办法,从更普通的意义上来求得辐射场与三能级体系相互作用方程的精确解。     

超光介质的基本特性

运用正则量子化方法，得到了以唯象极化率表示的非线性作用光场的哈密顿量，揭示出超光介质并不是自散的．在经典近似下，讨论了超导波基态的波动特性，得到了超光与光孤子之间的联系，超光在超光介质中是以时间孤子的形式传播     

不含时哈密顿线性正则变换和非线性正则变换

为解决哈密顿正则变换和循环变量问题,本文研究了不含时线性和非线性正则变换.研究发现从严格意义上讲,不含时正则变换得到的新哈密顿量与变换前的哈密顿量之间可以相差一个任意的、只依赖于时间的函数.文章从线性正则变换出发,给出了不同于利用生成函数作正则变换的条件;对于不含时线性正则变换和非线性正则变换,通过引入变换矩阵M,发现...     

超光介质的基本特征

运用正则量子化方法，得到了以唯象极化率表示的非线性作用光场的哈密顿量，揭示出超光介质并不是自散的，在经典近似下，讨论了超导波基态的波动特性，得到了超光与光弧子之间的联系，超光在超光介质中是以时间弧子的形式传播。     

一维形变势声学激子

本文从Ｗｈｉｔｆｉｅｌｄ提出的哈密顿量出发，并把它推广到声学激子。利用Ｈａｇａ处理极性晶体中极化子时所用的变分法，并考虑了形变势和声学声子间相互作用，导出了有效哈密顿量，最后讨论了声学激子的性质。     

强耦合一维激子的基态有效哈密顿量

本文讨论一维晶体中强耦合激子通过形变势和光学声子的相互作用,导出了激子基态的有效哈密顿量。     

二能级原子与单色辐射场作用的特性

本文讨论了一个二能级原子与单色辐射场相互作用的Dicke模型的能谱结构,分析了在共振情况下原子的动力学行为。     

Lamb—Mssbauer因子的推算

本文从讨论束缚在晶体中的放射性核与辐射场的相互作用出发,利用关联函数,计算出Lamb—M(?)ssbauer因子。