氢原子散射态的散射振幅解析性质

从散射态的经典理论和氢原子的库仑势得出的氢原子散射态下归一化的精确径向波函数、相移表达式出发,通过分析计算散射振幅的解析性质,得出氢原子散射振幅作为能量E的函数在复k平面上的极点与束缚态极点是相同的.推导过程以及结果可被应用于其他类氢原子.     

康普顿散射与逆康普顿散射

求出并讨论发生康普顿散射、逆康普顿散射与初始条件和散射角的关系.     

广角X射线散射实验的散射角度修正

在同步辐射小角与广角联用X射线散射实验中由于原位实验设备的引入,探测器所获得的散射角并非真实的散射角,因此需要对探测值进行修正以获得真实的散射角.校正过程需要解决两个问题:一是要建立一个方程来完整描述实验中可能产生角度偏差的各种因素;另一个问题是寻找探测值和真实散射角的对应关系.本文以一维弧形探测器为原型建立了一种通用构造校正方程的方法,首先建立以样品中心为原点的几何模型方程,然后根据精度要求对方程进行泰勒近似,获得了简化的校正方程.通过模拟不同实验条件下的真实散射角与探测值,证实了校正方程的可行性,同时模拟结果也可以应用于解决寻峰的问题,最后选取La B6,Ce O2,Y2O3三种标准样品在不同实验条件下对校正精度进行了验证.根据探测器偏离样品中心的距离可分为三种模式(模式一模式二模式三),模式二、三的校正结果与理论分析相吻合,而模式一由于角度分辨较小以及视差效应等造成校正精度略大于理论预测值.这一方法同样适应于一维线性探测器、二维面形探测器等广角探测器.     

二次康普顿散射和产生双光子的康普顿散射

从康普顿散射的基本原理出发,基于能量、动量守恒定律和相对论效应,首先讨论了康普顿散射中的二次散射,得出波长的改变量不仅与散射角有关,还与入射光子的波长(频率)有关;其次讨论了产生双光子的康普顿散射,由于这种散射的复杂性,只选取了两种特殊情形来讨论,得出散射光子的频率不仅与两个散射光子的散射角有关,还与入射光子频率有关,单一频率的入射光子发生双光子散射后,散射光子波长的改变还可能是连续变化的;康普顿散射实验说明二次散射和双光子散射的发生是可能的。     

关于卢瑟福散射公式中小角散射问题

本文主要讨论了卢瑟福散射公式在小角下的不适用问题,提出了α粒于束的展宽问题,并讨论了它和多次散射以及电子屏蔽等因素对实验结果的影响;做出了电子对α粒子散射影响的精确论证;讨论了散射截面在小角极限下重叠的问题。     

库仑散射的盲区

就库仑莠射所不能到达的区域－即库仑散射的盲区进行了计算和论证，设带电粒子ｑ从无穷远射向带同种电荷的粒子Ｑ，并假ｖｏ不变而各瞄准距离不同，可求出各散射曲线顶点的连线为ｙｍ＾２＝４ｄ（ｘ＋ｄ）的抛物线，此抛物线所围成的区域便是库仑散射的盲区。     

高聚物的布里渊散射

本文以物体内部热起伏引起的线性散射理论为依据,对高聚物材料聚甲基丙烯酸甲酯(Polymethyl Methacrylate缩写为PMMA),和聚苯乙烯(Polystyene缩写为PS)的布里渊散射实验数据做了计算、分析,得出了这两种物质在声波频率为11GHz左右、室温为19.5℃情况下的声波传播速度,固体的弹性刚度常数以及弹性杨氏模量。并与文献给出的结果进行了比较,达到了较吻合的程度。     

考虑复散射的颗粒群光散射蒙特卡罗算法研究

在Ｍｉｅ光散射理论对单个颗粒光散射计算的基础上，应用蒙特卡罗直接模拟方法实现对颗粒群的复散射计算，得出了不同粒径及分布、不同颗粒浓度条件下，颗粒群的复散射光强分布．该方法可用于在线颗粒测量中的复散射计算．     

三体散射

<正> 三体散射即三个粒子互相碰撞而后又分离的过程。对于微观粒子,我们所要解决的问题是:在知道了粒子之间相互作用势以及碰撞前系统的状态的情况下,求出任何指定方向上单位立体角内,任何指定能量附近单位能量间隔内任一粒子的散射几率。     

高压氢受激拉曼散射中反斯托克斯散射的研究

高压Ｈ２受激拉曼散射（ＳＲＳ）是实现宽带激光移频的重要途径，在基础理论及技术应用研究两方面均颇具意义。本文讨论了高压氢受激拉曼散射中、反斯托克斯散射的两种空间分布。指出，随着外界条件的不同，反斯托克斯散射的空间分布是不同的。在一定的条件下，这个空间分布可以由环状散射和轴向散射共同组成。本文对二阶反斯托克斯散射进行了实验研究，获得了环状散射和轴向散射对Ｈ２压力和泵浦强度的依赖关系。实验结果与理论计算结果是一致的。     

低能为中微子被晶体散射时的散射载面计算

在推导低能中微子与晶体相互作用的散射截面的过程中，引入晶体散射的Ｂｒａｇｇ限制条件，给出了在中微子波长与散射晶体宏观尺寸可比的条件下整体散射截面同晶体内散射体例体粒总数Ｎ的４／３次方成比例的结论，这个结论同Ｊ．Ｗｅｂｅｒ的结果相矛盾，但与最近晶体散射的零结果实验相吻合。     

反质子与原子核的散射

分析反质子在入射能量低于200MeV 时与原子核的弹性和非弹性散射现象.多次散射的特点很显著.反质子的光学势要求是强吸收型.极化度 P(θ)的实验要求这个光学势应拓广包含自旋轨道耦合项.扭曲波冲量近似理论在描述非弹性过程获得良好的效果.但若要求包含对反常核态的激发,则扭曲波应来自含自旋轨道耦合势下的结果.     

γ辐射的散射研究

从γ射线在射入物质体内时发生的康普顿散射现象出发 ,在忽略三次 (及以上 )散射、光电吸收的前提下 ,从理论上讨论了二次散射对工业CT机图像质量的影响。给出了两种数学模型。研究了辐射强度的减少与吸收体厚度之间 ,以及一次射线束与二次射线束的相对强度同吸收体厚度之间的定量关系。结果显示 :该讨论适用于垂直入射的平行窄束射线情形 ;二次散射会降低整个图像或部分图像的对比度 ,并将产生“压杯”现象 ;材料对射线的吸收越强、材料越厚 ,则图像对比度的降低越明显。该讨论及结论还适用于X射线源。     

电声散射的图象规则

我们采用场论中标准办法,对电声作用求出书写散射矩阵元的规则。这样就无需像通常那样引入格林函数,也比利用密度矩阵ρ去处理要简单得多。讨论只限于费米面附近的电子和空穴,费米面以下的空穴看作正孔。不导致电子自旋改变的相互作用能H_(ep)取作     

散射域的解析分析

本文以菜格理论为基础,研究散射域解析扩大的可能性,结合势散射情况,对QCD中一些问题,进行讨论.     

栅的散射场研究

针对无限长金属圆柱所组成的栅对声波散射形成的散射场问题,在理论分析的基础上,对列出的散射方程编制了计算程序,又以栅的近场散射场为例作了计算,得到了散射场的若干规律。     

光栅散射的电磁场计算

本文基于严格的电磁场理论,推导出计算各种材料光栅表面散射问题的新方法。     

Raman散射线的强度

根据量子电动力学理论,给出了线性 Raman 效应中,相应的 Raman 散射强度公式;讨论了在激光辐射扬激励下,一般受激 Raman 散射的一些特点.     

太阳散射辐射测量装置的设计

为实现太阳散射辐射的自动测量,设计一种简单方便的测量装置。该装置可与全自动太阳跟踪器连接在一起,代替现有的遮光环装置。太阳散射辐射测量装置通过利用直接辐射表赤纬轴的转动来实现遮光装置赤纬轴的转动,整个遮光装置放置在全自动太阳跟踪器外壳上,实现遮装置时角轴的转动。整个装置采用齿形带传动,在利用平行四边形结构的同时也更好地保证了精度。