Runge-Lenz矢量与阶梯算符

氢原子(非相对论理论)具有非常高的简并度,能级只决定于主量子数n。但对于一个给定的n,角量子数l可以取0,1,……n—1,等n个值。对于给定的l,磁量子数m又可取-l,-l+1,……,0,……l—1,l等共2l+1个值。与量子数m相关的简并度是和系统的旋转对称性相关,亦即由于系统的几何对称性所导致。至于能级和量子数l无关,这是v∞r~(-1)势,也就是库仑势的特点所导致的。在经典力学中,在v∞r~(-1)势作用下,质点作封闭的椭园轨道运动。如对于v∞r~(-1)势有小的偏离,椭园的主轴就作慢的进动,轨道就不再是封闭的(如相对沦理论)。这说明对于v∞r~(-1)势,在H和L之外还存在某一守恒量,以决定轨道平面主轴的方向。这就是Runge-Lenz矢量。证明如下: 对于v∞r~(-1)势     

二秩角动量阶梯算符张量

用非线性李代数方法 ,对关于角动量的阶梯算符进行了研究。给出了可以使角量子数 l升降± 2的张量形式的阶梯算符 ,并讨论了其分量的性质及与角动量阶梯算符矢量的关系。研究结果表明 ,得到的二秩球面不可约张量算符的分量表现为矢量阶梯算符张量积的特殊线性组合。它们分别可使角量子数 l增 2或减 2 ,同时使磁量子数 m改变 0 ,± 1 ,± 2     

基于复变函数的量子化分析

根据元素具有周期性的原理,在复变函数中构造了一个具有周期结构的幂函数和对数函数,给出了电子的主量子数n,角量子数l,磁量子数m和自旋量子数ms,以及它们之间的关系.修正了旧量子论中的量子化规则,使结论与实验结果和量子力学相一致.在不引入磁荷的前提下,给出了磁通量子化规则,建立了磁通量子化与主量子数n、角量子数l、磁量子数m和自旋量子数ms的关系.     

基于共面两囚禁冷离子的信息读写

利用离子阱内共面两囚禁冷离子,在库仑势的条件下,Schrdinger方程的精确解（即离散的本征态和本征能量）表明：径向运动量子数为1/2的整数倍变化;费米子和玻色子交替出现;质心运动磁量子数mc和相对运动磁量子数m使量子态产生一个mcβ+mθ的随机相位因子.并以2个冷H+为例,给出1个用量子态作资源,采用量子编码的方法,提出了在量子信息处理时,利用离散的本征态ψnc,mc,l,m,通过操控相位的变化,从而实现了对信息读写操作.     

LS和J取值范围的教学探讨

多电子原子教学上的重点和难点之一是原子光谱项.在求多电子原子的光谱项的过程中,许多教科书均直接应用以下三个关系式:L=l_1+l_2,l_1+l_2-1,……,|l_1-l_2| (1)S=s_1+s_2,s_1+s_2-1,……,|s_1-s_2| (2)J=L+S,L+S-1,……,|L-S| (3)而没有具体说明怎样得到它们,由此给学生留下许多疑问。影响到整个多电子原子教学的效果.据此,本文提出一种直观、学生易于掌握的表解法,并依角动量量子数的取值规则做了一般的证明.     

判别核能级高低的经验公式

在原子核物理的文献中,用径向量子数v(v=n-1)和角动量量子数l来标记核能级,其由低到高的次序为: 1s,1p,1d,2s,1f,2p,1g,2d,3s,2f,3p,1i,2g,2d,4s,据此,可以归纳出判别核能级高低次序的经验公式。推断过程如下: 1、1956年徐光宪教授从光谱数据归纳出原子外层电子能级高低次序的经验公式 Enl=n 0.71……………………………(1)其中 n—电子的主量子数 l—电子的角量子数该式简单、明了,指出了原子外层电子能级高低的次序:Enl大,能级高。     

原子光谱项

用中心力场近似,同一电子组态的能级都是相同的,因此是高度简并的。当考虑到电子间的相互作用时,组态能级发生劈裂,劈裂为各个谱项能级。原子光谱就是谱项能级间跃迁产生的。当考虑到旋轨作用时,谱项能级又劈裂为光谱支项能级,反映到原子光谱上就是光谱的精细结构。原子光谱项用来表示原子的能级或状态。对单电子原子,运动状态可用主量子数n,角量子数l,磁量子数m_l,自旋量子数m_8来描述。若考虑旋轨作用,则l与|m_8|=S耦合,j=|l±S|称内量子数。对多电子原子,除了S_i与l_i间作用外,还有S_i之间及l_i之间的相互作用。假定S_i之间,l_i之间相互作用都较强,而S_i与l_i间作用较     

用判别式法求根式函数的值域

本文在文〔1〕、〔2〕的基础上研究单值函数 y=mx+n+l(ax~2+bx+c)~(1/2) (1) y=mx+m-l(ax~2+bx+c)~(1/2) (2) 的值域与由它们经变形得到的二次曲线 (y-mx-n)~2=l~2(ax~2+bx+c) (3) 的y的取值范围的关系。先用数形结合的方法提出定理,然后用数学分析的方法给予证明。 在 y=mx+n+l(ax~2+bx+c)~(1/2) y=mx+n-l(ax~2+bx+c)~(1/2)中,如果m=0,其值域可直接求解;如果a、b同时为零,则(1)、(2)实际上是一次函数,因此,不失一般性,下文约定l>0,m≠0,a、b不同时为零。     

亚纯函数和微分多项式分担一个值的唯一性

主要研究加权分担一个值的亚纯函数和微分多项式的唯一性,证明了:定理1 设f和g是两个非常数超越亚纯函数,n,m,l,k是非负整数,若El(1,fn(z)(f(z)-1)m](k))=El,(1,[gn(z)(g(z)-1)m](k))且下面任一条件成立①l≥2,n>max{m+4k+14,5m+2k};②l=1,n>max{2m+7k+17,5m+2k);③l=0,n>4m+13k+23,则有f≡g或者f和g满足代数式R(f,g)≡0,其中R(w1,w2)=w1n(w1-1)m-w1n(w2-1)m.     

量子数l的上升算符和下降算符对|l,m〉的作用

通过分析，给出了量子数在l的上升算符、下降算符与方向算符和轨道角动量算符的对易关系，通过量子数l的上升算符和下降符各分量式对^↑L^2与^↑Lz本征矢|l,m＞的直接作用，给出了|l,m＞在量子数l升降算符作用中确定常数的方法。     

核素的自旋角动量量子数和群子参数间关系

详细考察了核群子结构的参数 (m ,n ,k ,l )与核素角动量量子数之间的关系, 提出了核素群子模型理论及其四项原则。分别讨论了核素角动量量子数为1/2, 3/2, 5/2, 7/2, 9/2及0, 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, 8的情形, 较圆满地解释了各种核素所具有的总角动量量子数与核素群子结构之间关系。从中进一步看出单粒子壳层模型理论难以全面地预测核素的总角动量量子数。     

方程dy/dx=(q_(00)+q_(10)x+q_(01)y+q_(20)x~2+q_(11)xy+q_(02)y~2)/(p_(00)+p_(10)x+p_(01)y+p_(20)x~2+p_(11)xy+p_(02)y~2)所定义的积分曲线的定性研究(Ⅳ):Ⅲ类方程

文将所研究的方程可能存在极限环的情况分为三类,本文考察其中的Ⅲ类方程,它的最一般形式为 (dx)/(dt)=-y+dx+lx~2+mxy+ny~2=P(x, y), (dy)/(dt)=x(1+ax+by)=Q(x, y) (1)当d=0时,(1)以原点为焦点且当m(l+n)-a(b+2l)>0时为不稳定,当m(l+n)-a(b+2l)<0时为稳定。首先可从d=m=0时的方程     

一类半相依回归方程系统回归系数的两步估计

对半相依回归方程系统y_i=x_ib_i+e_i,Ee_i=0 cov(e_i e_i)=σ_(ij)I_n,i、j=1、2、……m.本文在条件N_iN_jX_e=0 i≠j,i、j、l=1、2、……m(N_i=I-X_-(X_i~′X_i)~(-1)X_i~′)条件下,证明了回归系数b_i(i=1、…、m)的两步估计的弱相合性并给出了它们的有限样本性质。     

M_3的一个求法

令α,β,γ为非负整数.κ是使 κα=lβ+mγ,l≥0,m≥0成立的最小正整数.上式叫做α关于β,γ的范式 本文主要结论为下述定理 定理 设a,b,c为三个正整数(a,b,c)=1.令 (a,b)=d_3, (b,c)=d_1, (c,a)=d_2 c=αd_2d_3,b=βd_1d_3,c=γd_1d_2又α关于β,γ;β关于α,γ的范式分别为 κα=lβ+mγ uβ=να+wγ如果m,w不全为o,则不能由线性式 αx+by+ca,X≥0,y≥0,z≥0 表出的最大整数M_3为 M_3=max(λα+wγ,uβ+mγ)d_1d_2d_3-a-b-c 根据本定理,本文设计出一种较简明的求M_3的算法.     

关于二阶线性递归序列的一些恒等式

设ωn+2＝Aωn+2-Bωn(B≠0) (n＝0,±1,±2,…),我们完全确定了何时有恒等式ωpn+r＝nΣk＝0(nR)i n-kskωqk+r (n∈N＝{0,1,2…}).设u0＝0,u1＝1,且u+2＝Aun+1-Bun(n＝0,±1,±2,…),对l,m∈N及函数fN→{k∈Zωk≠0},我们证明了关于l,m对称的恒等式1-1Σk＝0Bf(k)uf(k+m)-f(k)ωf(k)ωf(k+m)＝m-1Σk＝0Bf(k)uf(k+l)-f(k)ωf(k)ωf(k+l)它可用于计算无穷级数+∞Σk＝0Bf(k)uf(k+m)-f(k)/(ωf(k)ωf(k+m).本文的结果推广了南献[1]、[2]、[3]、[7]、[8]中相关的工作.     

关于Erds的一个猜测

P.Erd~s管经猜测:(1)任意咒个连续的正整数 m+1,m+2,…,mq-诏总可以重新排列成粥+Z1,m+f2,仇+Z。使(2) (慨+岛,歹)=l,,=l,…,n._-- '本文将证明I≤铭≤17016时,这个猜测成立。’¨_,、,、…‘,-,、,～_～’Ⅲ●Ⅲ…’…’,— 定理1.佗=p“,p为素数,若对于<诏的数(2)成立,贝U对于铭,(2)亦成立。 征: 设l,2,…,％一l,竹p。,此时％至少与(1)序的m+1和忱+铭‘中的一个巨素。设为(m+l,锡)=1,则(1)中m+O,…,m+n为彻一1个连续整数,由假设知其可与l,…,彻一1排}。 引理2. 若％=∥q’,舻,g为奇素数,佗一2--r。,r为素数,叉设(2)对于<％时成立,则当 …     

关于多项式的付氏级数展开问题

给出了将m次多项式展开成付立叶级数时,求付氏系数的积分展开式及积分的任一项展开公式并给出了由首项迅速简捷地求出积分的全部展开式的方法。从而简化了多项式展开成付氏级数的运算。设f(x)是一个m次多项式,它以2l为周期,将f(x)展开成付氏数,在求付氏系数时,得到结果:系数α_n的积分展开式共m+1项,其中第k项为 (-1)(k+3)(k+2)/2f~(k-1)(x)· sin[nπx/l+1+(-1)~k/2 π/2]/(nπ/l)~k,对b_n也有类似的结果。     

原子结构与元素周期表的实体教学探讨

针对高中化学中关于原子结构、元素周期表的内容,提出了这样一个实体教学的思路：通过重点介绍四个量子数、鲍令能级图、核外电子排布规律以及与元素周期表内在关系的归纳总结,使学生掌握原子结构的内在规律,从理论上掌握元素周期表。     

行和、列和始元幻阵的构造方法

将行和、列和幻阵A_(m×n)按m和n的奇偶性分成四种类型,分别为m=2l+1,n=2k+1;m=2l+1,n=2k;m=2l,n=2k+1和m=2l,n=2k,并对这些类型分别给出相应的构造方法.     

方幂和直接计算公式

本文给出如下一类方幂和。一幻开(d;k+j+“一‘) 门矛l了1…l开(“‘+,+,,一‘,璐’禽一0J止一1直接计算公式.引理设二:,:、为正整数(:一1,2,…,:)M二艺成.则有.1,+里乏(一:),灸芝(一1)畜(拢+l乏(尤2一i)爪‘(x:一i)”2…(劣‘一i)m‘=0(1)拼+l沉1艺A:(x卜‘”‘-‘.0 州211【艺,,么“:一‘,·,一,耍 j么一0一r盯t、1/1=0 、 mt1艺F!:(:‘一‘,’ j公.0!一l一0(2)附+1证明1)乏(一1)!(m+l)(X:一‘,丫‘…‘X一‘,盆一0八针引引创、少r,+Im1!艺(一‘)叉‘一‘”:(优+l艺(一,,』1(州夏)x:”‘一”‘」‘}12一0):2·,一注‘三卜l叉(一1,了‘(…