RL^n—2C（n≥3）型单峰周期轨道的存在性

设I=[0,1],f∈C°(I,I).研究了f中PL~(n-2)C(n≥3)型单峰周期轨道的存在性。此外,运用单峰动力学的方法较为简单地证明了定理:设fλ(x)=min{2x,1-λ(2x-1)}(■x∈I,λI).则有,(ⅰ)当0≤λ<1/2时,fλ中只有不动点而没有其他周期点;(ⅱ)当λ=1/2时,fλ中只有不动点和2-周期点,而没有其他周期点;(ⅲ)当1/2<λ≤1时,fλ中有6-周期点。     

关于多项式周期轨道的乘子的计算

设Ｋ为有理数域Ｑ的有限扩张,ｆ是系数在Ｋ中的多项式．令Ωｋ＝｛αｋ,ｆ（αｋ）,…,ｆｎ－１（αｋ）｝,ｋ＝１,２,…,ｍ,用Ｈｎ,ｆ表示以ｆ的周期点（周期为ｎ）为根的多项式．如果Ｈｎ,ｆ在Ｋ上不可约,且所有轨道Ωｋ（ｋ＝１,２,…,ｍ）的乘子互不相同,则Ｖａｖａｌｄｉ和Ｈａｔｊｉｓｐｙｒｏｓ给出了一个计算轨道Ωｋ（ｋ＝１,２,…,ｍ）的乘子而无需计算这些轨道本身的算法,在本文中我们证明了Ｖａｖａｌｄｉ和Ｈａｔｊｉｓｐｙｒｏｓ所给的条件是多余的,为此我们证明了对于给定的多项式ｆ＝ｂｋｘｋ＋…＋ｂ１ｘ＋ｂ０,存在一个次数ｋ为的多项式序列ｆｌ＝ｂｋ（ｌ）ｘｋ＋…＋ｂ１（ｌ）ｘ＋ｂ０（ｌ）（ｉ∈Ｎ）使得ｂｊ（ｌ）→ｈｊ（ｌ→∞）,ｊ＝０,１,２,…,ｋ,并且Ｈｎ,ｆｌ在Ｑ（ｂ０（ｌ）,…,ｂｋ（ｌ））上不可约（ｌ∈Ｎ）．此外,如果ｘ０是ｆ的周期为ｎ的周期点,则（ｘ－ｘ０）ｘｌ是Ｈｎ,ｆ的一个因子当且仅当（ｘ－ｆ（ｘ０））ｉ是Ｈｎ,ｆ的一个因子．     

圆形摆的周期

一般教材和资料中对圆形摆问题，在θ角很小时近似为简谐振动，得其周期什对θ角较大时没有讨论．本文绘出了圆形摆在一般情况下的振动周期公式，公式简明，易于应用．1周期公式在一半圆形（开口向上）无滑轨道上，一质点从张角为θm的点A处由静止在重力作用下开始运动，则该质点的运动为圆形摆周期振动，如图．圆形摆完成一次全振动用的时间称为周期（T）．考虑物体在内从θ＝θm运动到θ＝θ，积分得（注：在dt内θ的变化为—dθ0）令上式等于I，设其中。（号，。）为椭圆积分2周期表取不同见时，可算得2周青，足］（见附表）．””“—…     

二阶差分方程边值问题的多解性

考察了边值问题{△^2u（k）＋g（k）f（u）＝0，k∈[O，T]u（0）＝（＋2）＝0的多解性，其中T为固定的自然数，将文献[5]的结果推广到了差分方程，且与文献[5]相比较，不要求limτ→0f（τ）／τ，limτ→∞f（τ）／τ存在。     

一类函数具有3－周期点的充要条件

对任二奇数ｎ、ｍ≥５，Ｘ＝｛ｘ１＜ｘ２＜…＜ｘｎ｝及Ｙ＝｛ｙ１＜ｙ２＜０…＜ｙｍ｝是两个实数点集，且满足Ｘ∩Ｙ＝及．设，给出一类函数满足；（１）Ｘ及Ｙ分别是ｆＸＹ的周期为ｎ及ｍ的简单周期轨道；（２）ｆＸＹ限制在集合［ａ，ｂ］－｛ＸＵＹ｝的每个连通分支上均是严格单调的．本文以Ｍａｒｋｏｖ图为主要工具，分别得到了ｆｘｙ是湍流的，ｆＸＹ有３－周期点的充要条件．     

对称曲线方程的求法

众所周知，函y＝f(x)的图象和它的反函y＝f(x)的图象关于直y＝X对称。由此我们可以想到，如果一个函数f（x，y）＝0存在反函数f（y，x）＝0的话，那么f（xy）＝0的图象关于直线l：y＝x的对称图象的方程为f（y，x）＝0。于是我们可以进一步推想，对任意曲线C：f（x，y）＝0关于直郭：y＝x的对称曲线是什么阶定理1任意曲线C：f（x，y）＝0关于直线l：y＝x的对称曲线c的方程为f（y，x）＝0证设点户为曲线C上的任意一点，则点户／X．外关于直线z的对称点。（土，人在cAl。“．“点户和点／关于直线J对称，。二；z。。。。。＋s。，，一一。＋…     

二阶非线性m-点边值问题的多个正解

给出了m-点边值问题{-u″=f（t,u,0〈t〈1,αu（0）-βu′（0）=0,γu（1）＋δu′（1）=m-2↑∑↑i=1 αiu（ζi）.正解的存在性，其中α、β、γ、δ≥0，ζi∈（0,1）,αi≥0（i=1,2,-,m-2）是给定的常数，我们的结论推广了二阶非线性两点边值问题[2]的主要结果。     

Linard型方程周期边界问题的Landesmen-Lazer条件

本文主要利用拓扑度理论，在“ｊｕｍｐｉｎｇｎｏｎｌｉｎｅａｒｉｔｉｅｓ”情形，给出周期边界问题．ｘ″＋ｆ（ｘ）ｘ′＋ｇ（ｔ，ｘ）＝０ｘ（０）＝ｘ（２π），ｘ′（０）＝ｘ′（２π）｛在共振情形解的存在性条件，从而推广了Ｃ．Ｆａｂｒｙ［３］最近的结果     

Lienard型方程周期边界问题的Landesmen—Lazer条件

本文主要利用拓扑度理论，在“ｊｕｍｐｉｎｇｎｏｎｌｉｎｅａｒｉｔｅｉｓ”情形，给出周期边界问题。ｘ″＋ｆ（ｘ）ｘ′＋ｇ（ｔ，ｘ）＝０，ｘ（０）＝ｘ（２π），ｘ′（０）＝ｘ′（２π）在共振情形解的存在性条件，从而推广了Ｃ．Ｆａｂｒｙ最近的结果。     

一类二阶常微分方程多点边值问题的可解性

运用Leray-Shauder原理证明了一类二阶常微分方程m点边值问题 u″（t）=f（t,u（t）,u′（t））＋e（t）,t∈ （0,1） u′（0）=βu（0）,u（1）=（m-2）↑∑↓i=1aiu（ξi） 解的存在性,其中f：[0,1]×R^2→R是连续的,e（t）∈L1[0,1],β≥0,αi∈R且具有相同的符号,ξ∈（0,1）,i=1,2,…,m-2,0〈ξ1〈ξ2〈…〈ξm-2〈1．     

P阶Feigenbaum函数方程的解的奇周期点

本文给出了Ｐ阶Ｆｅｉｇｅｎｂａｕｍ函数方程的解有大于１的奇周期点的充要条件     

带阻尼项Lazer─McKenna吊桥方程的对称周期解

本文研究带阻尼项的Ｌａｚｅｒ—ＭｃＫｅｎｎａ吊桥型方程，借助Ｌｅｒａｙ—Ｓｃｈａｕｄｅｒ不动，点定理给出了该方程某种对称周期解的存在性。     

一类二阶系统周期解的存在性

讨论了一类二阶系统{（M（t)u′)′ Au(t) ↓△F(t,u(t)=h(t),；u(0)-u(T)=u′(0)-u′(T)=0，在非线性项满足次线性条件下周期解的存在性，利用鞍点定理得到该问题至少存在一个周期解．     

双重逆极限空间上移位映射的动力性质

研究了非空紧致度量空间上连续映射f：X→X，g：X→X的双重逆极限空间上移位映射σf＊σg：lim←（x，f＊g）→lim←（X，f＊g）的一些性质：移位映射σf＊σg的周期点集等于f＊g的周期点集上的双重逆极限空间；X中有非回归点当且仅当双重逆极限空间中有非回归点；双重逆极限空间的终于周期点一定是周期点．     

华沙圈上连续映射的非游荡集

设f:W→W为华沙圈上连续映射.讨论了f的非游荡集及某些不变集的拓扑结构,证明了:(1)P(f)-P′(f)Ω(f)-Ω′3(f);(2)′3(f)P″(f);(3)Λ3′(f)=P′(f);(4)Ω3″(f)=P″(f).     

小熵猜测的一个简单证明

本文证明了Ｂｏｗｅｎ－Ｆｒａｎｋｓ著名的小熵猜测＿—Ｂｏｗｅｎ－Ｆｒａｎｋｓ的一个定理的逆：若ｆ是不以２的方幂为周期的区间连续自映射，则其拓扑熵ｅｎｔ（ｆ）＝     

具无穷时滞中立型周期微分系统的周期解

讨论了具无穷时滞中立型周期微分系统ddt(x(t)-∫-0∞Q(s)x(t s)ds)=A(t,x(t-r(t)))x(t) ∫-0∞C(t,s)x(s)ds f(t,xt) b(t)的周期解问题.引入BCh空间,并利用矩阵测度和Krasnoselskii不动点定理,得到了此系统周期解的存在定理.特别地,当A(t,x)=A(t)时,给出了存在唯一周期解的条件.所得结论推广了相应文献的结果.     

一类特殊极限的计算

针对一类含离散变量的周期函数极限的计算,给出了一个简单的计算公式,并通过例题体现此公式在解决此类问题上应用的方便和快捷．     

线性序拓扑空间上连续自映射的几个性质

本文对线性序拓扑空间上的连续自映射进行了探讨，给出了几个相关的结果。