加权Bergman空间上复合算子的积

设A2,α(D)表示L2,α(D)中解析函数的全体构成的闭子空间,研究A2,α(D)上复合算子的积,得到了CψC*φ紧的一个必要条件和C*φCψ紧的一个充分条件.     

图族S_(r(k+m)+1)~ψ∪(rk-1)K_1的补图的色等价性定理

设ψ( k,m)表示把星图 Sk+ 1的 k度点与路 Pm的一个 1度点重迭后得到的图 ,Sψ*r(k+ m) + 1表示把星图 Srk+ 1的 rk个 1度点分别与 rψ( k,m)的每个分支的 k个 1度点 (均邻接于ψ( k,m)的 k +1度点 )依次重迭后得到的图。证明了图族 Sψ*r(k+ m) + 1∪ ( rk -1 ) K1的补图的色等价性及非色唯一性 ,进而推广了这一结果     

Na_2Z_nCl_4·3H_2O:M_n~(2+)的零场分裂随压力变化的迭加模型研究

本文使用迭加模型建立起了~6S(d~5) 态离子零场分裂 D 与 C_(3V)空间对称晶体结构间的关系。并用于计算 N_aZ_nCl_4·3H_2O:M_n~(2+)的零场分裂 D 随压力的变化,得到了 D 值随压力增加而增大是通过晶胞键长 R 和键角θ同时随压力改变而引起的结果,满意的解释了实验现象。     

图族Sψ*r(k+m)+1∪(rk-1)K1的补图的色等价性定理

设ψ(k,m)表示把星图Sk+1的k度点与路Pm的一个1度点重迭后得到的图,Sψ*r(k+m)+1表示把星图Srk+1的rk个1度点分别与rψ(k,m)的每个分支的k个1度点(均邻接于ψ(k,m)的k+1度点)依次重迭后得到的图.证明了图族Sψ*r(k+m)+1∪(rk-1)K1的补图的色等价性及非色唯一性,进而推广了这一结果.     

图族Sψ*r(k+m)+1∪(rk-1)K1的补图的色等价性定理

设ψ(k,m)表示把星图Sk+1的k度点与路Pm的一个1度点重迭后得到的图,Sψ*r(k+m)+1表示把星图Srk+1的rk个1度点分别与rψ(k,m)的每个分支的k个1度点(均邻接于ψ(k,m)的k+1度点)依次重迭后得到的图.证明了图族Sψ*r(k+m)+1∪(rk-1)K1的补图的色等价性及非色唯一性,进而推广了这一结果.     

共振态J/ψ,ψ(2S)与ψ(3770)通过虚光子衰变的强子过程（英文）

根据BES合作组关于R值的最新测量结果,给出了J/ψ,ψ(2S)和ψ(3 770)介子通过虚光子衰变的强子过程的分支比的一个简单计算.首次计算出(J/ψ→γ~*→hadrons)=(12.91±0.14)%和B(ψ(2S)→γ~*→handrons)=(1.68±0.04)%,和B(ψ(3 770)→γ~*→handrons)=(2.11±0.15)×10~(-5),同时也是目前与实验吻合最好的结果.     

B(H)上-类保持*-可乘的双射

目的 刻画了B(H)上一类保持*-可乘的双射ψ的具体形式,其中B(H)是复Hilbert空间H上的有界线性算子全体且dim H≥2.方法 利用映射ψ的双射性和保持*-可乘的性质进行证明.结果 证明了双射ψ保持*-可乘的充分必要条件是ψ是*-同构或共轭*-同构.同时也得到了双射ψ保持*-反可乘的充分必要条件.结论 把保持*-可乘作为B(H)的特征不变量,从新的角度提供对算子代数分类的信息.     

硼原子激发态(4S)态能量的计算

以对角和不变法则为基础,导出了硼原子(含类硼离子)激发态(电子组态为(1s)2(2p)34)S态非相对论能量的解析表达式,并利用变分法计算出硼原子激发态4(S)态的非相对论能量值;在此基础上计算了类硼体系(Z=5～8)激发态4(S)态的能量,计算结果与实验数据符合的较好,误差小于0.6%。     

Y(4220)粒子的质量和宽度

BESⅢ实验利用正负电子对撞质心能量√s在3.773～4.7 GeV区间内采集79个能量点约9 f b-1的数据对e+e-→π+π-J/ψ和π+π-hc的产生截面进行了精确测量,并观测到了新的类粲偶素Y(4220).随后BESⅢ实验对e+e-→ ωχc0,π+π-ψ(2 S),π+D0 D*-+c.c.,ηhc,ηJ/...     

走近X(3872)共振态的本质（英文）

构造了具有良好解析性和幺正性的共振态X(3872)衰变谱,能够定义衰变反应X(3872)→D*0D0+c.c.的分支比,而只需要多研究另外一个衰变,比如说X(3872)→π+π-J/ψ(1 S)衰变,这表明构造谱是筛选共振态X(3872)模型的有效工具.之后讨论了共振态X(3872)是粲偶素c珋c=χ0c1(2P)的情形,此时它处在D*D0的阈上.根据由粲偶素χc1(2P)的质量的势能模型的预言解释了共振态X(3872)的质量偏移.这个势能模型是依据衰变产物D*D+c.c.的中间态计入共振态X(3872)的质量的贡献而构造的.这使得我们能够研究共振态X(3872)和衰变道D*0D0的耦合常数,X(3872)*→D 0D0+c.c.的衰变分支比以及共振态X(3872)衰变到所有不含D*0D0+c.c.的过程的分支比.预言了一个共振态X(3872)通过双胶子衰变的重要常数.     

LHCb实验上新奇特重子的发现（英文）

介绍了LHCb实验上观测到的J/ψp奇特共振结构的实验证据.在Λ0b→J/ψK-p衰变中,J/ψp系统显示出两个共振态,每个至少含有五个夸克c珋cuud,和五夸克态相符.每个态的信号显著度都大于9倍的标准差.它们的质量为(4 380±8±29)Me V和(4 449.8±1.7±2.5)Me V,对应的宽度为(205±18±86)Me V,和(39±5±19)Me V.最有可能自旋一个为3/2,另一个为5/2,宇称相反.     

Belle实验上关于最新的XYZ粒子的实验结果（英文）

实验上寻找超出传统夸克标准模型的激发态强子(也称为类粲偶素/类底偶素或XYZ粒子)已经很多年,建议过很多的激发态强子的候选者,包括胶球、混杂态、多夸克态、强子分子态等.自从B工厂运行以来,这方面的研究已经取得了巨大的进步.本文给出来自Belle实验的关于XYZ粒子的最新实验成果,包括(1)X态:首次观测到B0→X(3872)K+π-过程的信号以及B+→X(3872)K0π+过程存在的迹象;寻找Xb态;(2)Y态:更新的Y(4360)和Y(4660)共振参数的结果以及更新的测量e+e-→K+K-J/ψ和γχc J过程的散射截面;(3)Z态:发现带电的Zc(4050)±→π±ψ(2 S)存在的迹象以及在e+e-→K+K-J/ψ过程中寻找Zcs的态.     

最弱受约束电子势模型下Kr II 离子Rydberg态能级的研究

在最弱受约束电子势模型的理论框架下,通过对最弱受约束电子的识别,将Martin关于单价原子量子亏损公式推广到实为开壳层的多价原子(离子)系统,并且保留了能量对量子数亏损的高次依赖关系,计算了Kr II 离子的4s24p4 (1D)nd’ 2D3/2 ,4s24p4 (1D)nd’ 2D5/2,4s24p4 (3P)np和4s24p4 (1D)nd’ 2S1/2系列Rydberg态的能级,理论计算值与实验值符合很好,两者的相对误差除了个别数据外,不超过8.24×10-4,达到了很高的精度.     

质子与原子核碰撞J/ψ产生过程中的能量损失效应

在考虑初态部分子分布函数核效应、入射质子的能量损失效应,以及末态粲夸克对能量损失效应的基础上,对质子-原子核碰撞J/ψ产生过程的微分截面比RW/Be(xF)进行了领头阶的唯象分析,并与E866实验数据中代表J/ψ粒子在靶核外产生的实验数据进行比较,确定了粲夸克对的能量损失值(0.69±0.23)Ge V/fm.研究结果表明:当J/ψ粒子在靶核外形成时,末态粲夸克对的能量损失效应是影响J/ψ粒子产额压低的主要核效应;当xF较大时,初态入射质子的能量损失效应也是不可忽略的.     

最弱受约束电子势模型下KrⅡ离子Rydberg态能级的研究

在最弱受约束电子势模型的理论框架下，通过对最弱受约束电子的识别，将Martin关于单价原子量子亏损公式推广到实为开壳层的多价原子(离子)系统，并且保留了能量对量子数亏损的高次依赖关系，计算了KrⅡ离子的4s24p4 (1D)nd’2D3/2，4s24p4 (1D)nd’2D5/2，4s24p4 (3P)np和4s24p4 (1D)nd’2S1/2系列Rydberg态的能级，理论计算值与实验值符合很好，两者的相对误差除了个别数据外，不超过8.24×10-4，达到了很高的精度.     

SU(4)对称性破坏、VDM和Γ(J/Ψ→ηcγ)的压低

矢介子的辐射衰变存在一些引入注目的问题,其中最显著的是Γ(J/ψ→ηcγ)的实验值很小,为8.3±3.5ev,由于J/ψ和ηc都是几乎纯粹的c态,Γ(J/ψ→ηcγ)应较大,其实验值这么小是难以理解的.量子色动力学(QCD)的Charm模型取得了很大成功,其现存的唯一重大困难是给出的Γ(J/ψ→ηcγ)的理论值比实验值大三个量级,     

ZnWO4：Cr^3＋的基态精细光谱的研究

本文假定ZnWO4:Cr^3 具有变形的八面体结构，属于D2^*群。采用D^h点群表象简化准时角型强场方案，导出了d^3-D2^*强场能量矩阵。与实验资料拟合，算出了^4F态的精细光谱，得到了13条谱线，理论结果与实验吻合。     

三角对称SmODA晶体中Sm3+离子的配位场理论研究

采用点群链R(3)*O*D3*关系来标记D3*点群的斯塔克能级.基于双层点电荷配位场(DSCPCF)和经典的简单点电荷配位场(PCF)两种模型,利用自编的计算程序对三角对称(D3)的[Sm(C4H4O5)3].2N aC lO4.6H2O(简记为SmODA)晶体中Sm3 离子的45个配位场微扰能级进行了理论计算和归属,计算结果与实验能级进行比较,DSCPCF模型得到的均方根偏差(σ)为21.22 cm-1,而PCF模型计算的σ为33.43 cm-1,表明前者模型更为优越,它是基于实际的配位结构并且仅包含较少的拟合参数.     

S2O分子的基态和低激发态的离解及预离解

目的应用GAMESS[14]程序和新的多参考态组态相互作用(MRCISD)对S2O分子基态和与基态具有相同对称性及多重度的两个低激发态的离解进行研究。方法采用完全活性空间自洽场(CASSCF),沿着S-S伸缩振动坐标详细地解析基态X珘1A’和两个激发态C珘1A’和珟D1A’的离解以及C珘1A’预离解。结果采用不同的方法,珟D1A’态所获得的离解模式不同。对于非态平均的CASSCF方法,C珘1A’态与珟D1A’态的离解极限都为SO(1Δ)+S(1D)。对于态平均的完全活性空间自洽场(SA-CASSCF)方法,珟D1A’态离解极限与基态X珘1A’相同,均为SO(3Σ-)+S(3P),而C珘1A’态的离解极限为SO(1Δ)+S(1D)。X珘1A’态的离解能在MRCISD水平约为3.10 eV,比热化学值3.45±0.01 eV小0.35±0.01 eV。结论计算的C珘1A’态的预离解极限存在于S-S伸缩振动的26谱带附近,与实验值吻合得很好。     

含单个重味夸克强子的扩展手征SU(3)夸克模型研究

依据QCD基本性质建立的扩展手征SU(3)夸克模型可以很好地解决轻强子方面的问题,本文将该模型应用到重味领域,通过变分法计算自旋为0和1的基态含单个重味夸克介子D、Ds、B、Bs,与自旋为1/2和3/2的基态含单个重味夸克重子ΛQ、ΣQ、ΩQ、ΞQ(其中Q代表c或b夸克)的质量,得到一些初步的结果.当含单个重味夸克介子质量的数值结果基本符合实验值时,实验上已发现的重味重子ΛQ、ΣQ、ΩQ、Σ*Q、Ω*c质量的理论值与相应实验值和其它理论方法的结论也基本符合,除了ΞQ、Ξc*的计算值偏大;实验上未发现的重味重子Ξ*b,Ω*b质量的理论预测值与其它理论方法所得结果偏差不大.同时,简要分析了强子内部的相互作用.