二阶线性常微分方程组的基本解的Hadamard展式

在文献[1]中,从线性常微分方程和线性偏微分方程的统一观点,对于单个二阶常微分方程(首项系数是1)定义并构造了J.Hadamard基本解。在文献[2]中去掉了首项系数是1的限制。在[1]、[2]的基础上,本文进一步考虑一类二阶线性常微分方程组,定义并构造了J.Hadamard意义下的基本解矩阵,并且以此基本解矩阵给出这类常微分方程组Cauehy问题解的表达式。以下我们对于两个方程的方程组进行讨论,讨论的结果对于相应的n个方程的方程组也成立。     

对水击基本方程的探讨

本文对水击基本方程H/x+1/gV/t+1/gfV|V/2D=0,H/t+a~2/gV/x=0进行了探讨与推导,认为式中H应为全水头(H=z+p/ρg+V~2/2g)而不是测压管水头(H=z+p/ρg),水头回复的影响应该考虑。在采用列表法、图解法、电算法计算时,采用H为全水头计算要简便些。目前在有关的水击计算中,所见到的水击基本方程大都由文献1中式(2—8)及(2—28)简化得到,这里用式(a)、(b)代替上述二式。 gH/x+VV/x+V/t+fV|V|/2D=0 VH/x+H/t-Vsinα+α~2/g=V/x=0 式中 g为重力加速度;H=Z+p/ρg;Z为位头;p/ρg为压头;p为压力;ρ为水体密度;x为沿水管轴线距离;V为流速;t为时间;f为Darcy-Weisbach摩擦系数;D为水管直径;a为水管轴线与水平面夹角;a为水击传播速度。考虑式(a)(b)中VV/x<相似文献   

二阶线性常微分方程基本解的Hadamard展式及其系数的对换性质

本文是对我们的两位老师工作[1],[2]的补充,对于方程的基本解,[2]中已经解决了当a(x)≡1的情形。本文将考虑当a(x)(≠0)为一般的x的解析函数的情形。本文的前两节是[2]中前两节的直接推广。在[1]中曾给出了一类变数分离的二阶线性偏微分方程基本解的Hadamard展式的构造定理。在本文中构造了二阶线性常微分方程基本解的Hadamard展式后,[1]中关于构成算子的维数大于1的限制可以去掉。基本解的Hadamard展式系数的对换性质这一问题是由J.S.Hadamard提出来的(见     

"一种分段常量信号"作用下的RC串联电路

在文献[1]的基础上,本文运用子区间分析,分析了“一种分段常量信号“作用下的RC串联电路(线性、非时变电路),而且着重讨论了两种情况下的稳态过程.在满足有关条件下,得到了计算电容电压稳态波形极值的两个公式.文献[2]所介绍的式(7-61)和式(7-62)均属于本文两个公式的特殊情况.     

三阶时变非线性微分方程解的稳定性

在文献[1]、[2]中,E·T沃尔(Wall)和M.L.莫勒(Moe)对非线性系统给出了作李雅普诺夫函数的方法。本文应用文献[1]、[2]的方法,给出了三阶时变非线性微分方程解的稳定性的充分条件。     

一类非线形耦合偏微分方程的精确解

通过适当的变量变换将某些非线性耦合的偏微分方程(PDE3)转化成单个的非线性偏微分方程,再利用文献[2]中所用的方法得到了这些非线性耦合的偏微分方程一些新的显示精确解.这些精确解不包含在[1]中获得的那些解之中,从而推广了文献[1]的某些结果.此方法也可用来求长水波近似方程的精确解.     

一个不等式与微分方程解的唯一性

利用本文建立的一个不等式作为基本工具,全面推广了文献[2]中建立的关于微分方程解的唯一性定理,给出了关于微分方程的初值问题解的唯一性的几个新条件.而文献[2]中的定理3.1—3.7,是本文所建立的定理的特殊情况(Q(t)≡0).     

一类具有无穷个时滞的积分微分方程的不稳定性

本文利用文献[1]中不稳定性的V函数法,对文献[2]中具有无穷个时滞的积分微分方程零解的不稳定性进行了讨论,得到了不稳定的充分条件,方程的类型较文献[1]、[3]均匀广泛。     

一类非线性微分方程奇摄动两点问题解的估计

对于带有小参数的二阶微分方程作者曾经研究了在条件f_y＇≠0情况下的第一边值问题。今考虑f_y＇=0的情况,即考虑两点问题: (1) (2) (3) 其中ε为正的小参数。这类问题N.I.Bris[1]曾经研究了A(ε)=B(ε)=0的情况,F.A.Howes[2]推广了[1]的条件限制,得到了零阶渐近解的估计式。本文是在[2]的基础上,利用微分不等式,再把它推广到m阶渐近解的估计式。     

一类二阶微分方程J曲线的存在定理

本文用与文献[1]和[2]不同的构图方法,在比文献[3]较弱的条件下,证明了一类二阶微分方程J曲线的存在定理.     

亚正常算子及半亚正常算子的函数变换

文献[1]、[2]、[6]讨论了亚正常算子T=H+iJ及半亚正常算子T=UP的函数变换τ_(φ2,φ3)在什么条件下下述(1)～(4)式成立     

抛物型方程的分支绝对稳定的高精度隐格式的研究

用差分法求解偏微分方程 ,需要构造出精度高、稳定性好 ,计算量小的差分格式 .由于三对角线型的隐式格式在求解一维抛物型方程的计算中稳定性好 ,且可用追赶法求解 ,因而具有较高的使用价值 .但古典隐格式[1] 精度不高 ,截断误差仅为Ｏ (Δｔ +Δｘ2 ) .Ｃｒａｎｋ Ｎｉｃｈｏｌｓｏｎ格式[1] 精度较高 ,截断误差为Ｏ (Δｔ +Δｘ2 ) .Ｃｒａｎｄａｌｌ格式[1] 与文 [2 ]的格式称为高精度差分格式 ,截断误差均为Ｏ(Δｔ2 +Δｘ4 ) .此后 ,文 [3～ 4 ]又构造了精度更高的三对角线型的隐式格式 ,截断误差分别达到Ｏ(Δｔ3 +Δｘ4 )与Ｏ(Δｔ3 …     

简单管水力系统水击的级数解析解

针对简单水力系统的基本方程,考虑阀门按线性关闭历时规律的初始条件和边界条件,利用该偏微分方程组的形式解,推导出时间关于系统末端水击的一阶线性微分方程,从而求解了系统末端水击的隐式解析解.进一步从数学上将水击分解成均具有级数解的两部分,利用三角级数展开的方法分别求解其级数解,最后给出了水击级数解析解的表达式.     

一类三阶非线性中立型阻尼泛函微分方程的振动性

关于带阻尼项的中立型泛函微分方程振动性理论的研究,大多围绕着二阶微分方程进行,对于高阶微分方程讨论的较少。对一类三阶非线性中立型阻尼泛函微分方程,通过构造广义Riccati变换,并巧妙使用权函数及积分平均方法的技巧,简化了证明步骤,建立了2个新的保证此方程解振动的定理。当r1(t)=1时,该方程即为文献[13]中讨论的方程,且在证明过程中改进了文献[13]中的Riccati变换,故所得定理包含并推广了文献[13]的结果。由于该方程的一般性,所得结论不仅普遍适用于前人讨论的三阶泛函微分方程。亦为以后三阶及更高阶泛函微分方程振动性理论的研究做了铺垫。最后给出了2个具体实例来说明文章的主要结论。     

奇異地依赖于小参数的微分方程的边界值问题

关于含小参数的微分方程的边界值问题 (1) (2)的研究已经有了一系列的工作[1]—[6],基本问题之一是:边界值问题(1),(2)的解y_μ(x)当μ→O时是否以“退化”问题     

一类二阶非线性微分方程的解的渐近性

利用Schauder不动点定理,研究二阶非线性微分方程u″=f(t,u,u)′,t≥1解(f∈C[[1,∞)×R×R,R])的渐近性,给出方程解渐近于直线at+b(a,b∈R)的一个充分条件.从而推广文献[2]定理1的结果,简化文献[3]中定理4成立的条件.     

关于变系数线性微分方程的求解

本文给出了高阶变系数线性微分方程具有形如e~(ax)Z型解的充要条件——定理1,此定理推广了文[1]、[3]的结论,由定理1导出的定理2和定理3及其推论与特例,为文[2]、[3]、[4]、[5]有关例题的求解,提供了简捷有效的方法;最后,利用Leibniz(莱布尼兹)公式推导出几类特殊的变系数线性微分方程的求解公式,并给出了通解表达式。     

关于高阶椭圆型偏微分方程解的极值原理

本文对拟线性2k 2阶椭圆型微分方程(1.1)的解建立了极值原现,并且以文[1]、[2]中几乎所有结果为其特殊情形(k=1)。     

关于一类椭圆型方程下解最大值估计的一个注

本文指出文献[1]中定理9.7关于拟线性椭圆型偏微分方程解的极大值的估计,可以扩充到形如(1)的非线性椭圆型偏微分方程下解的最大值的估计.     

关于光学高温计测量管壁温度的校正式

在文献[1]中,管式裂解炉和转化炉内管壁温度的校正用到炉管对炉墙辐射的反射辐射该文采用:对无遮挡炉管,反射辐射为,E_R=C_0(1-ε)ε_wT_w~4·10~(-8) (1)对有遮挡炉管,反射辐射为,E_R~'=FC_0(1-ε)ε_wT_w~4·10~(-8) (2)式中F 为几何因子。应当指出:式(1)和(2)都是一种近似式。确切地说,它是灰体间辐射换热的无穷往返的反射过程中仅计及一次反射的近似式。正确的表达式,按文献[2]应该是