关于开敞式溢洪道陡坡水面线的计算法

恒定总流的断面单位能量表达式和临界流方程,仅适用于恒定缓变流,而不能用来解决有关恒定急变流的水力学问题,否则将会导致相当大的误差,为了分析和计算敞式溢洪道陡坡控制水深,本文从理论分析上建立了急变流的断面单位能量表达式和临界流方程,可用来计算急变流控制水深h_(KC)。通过试验资料计算检验,精度令人满意,这对计算敞式溢洪道大陡坡含急变流、缓变流、均匀流的b_2型完整水面线有所改进,文中还就国内现有计算陡坡缓变流起始断面位置S_B和水深h_B的公式进行了评述比较。     

聚焦离子束无掩膜注入单晶硅离子浓度浓度分布的研究

随着聚焦离子束(focused ion beam, FIB)无掩膜微细加工能力的迅速发展,结合精确定位能力,FIB已成为新型且出色的纳米制造工具.对FIB无掩膜注入单晶硅衬底的注入效果与离子束流、注入剂量的关系进行研究发现,以固定能量注入的离子,当注入剂量恒定,离子浓度随深度的分布与离子束流大小无关;当离子束流恒定,注入离子的表面浓度随注入剂量的增加而增加,但是由于FIB注入的同时会刻蚀材料表面,注入剂量达到饱和值后,会造成材料一定程度的减薄.     

聚焦离子束无掩膜注入单晶硅离子浓度深度分布的研究

随着聚焦离子束(focusedion beam,FIB)无掩膜微细加工能力的迅速发展,结合精确定位能力,FIB已成为新型且出色的纳米制造工具.对FIB无掩膜注入单晶硅衬底的注入效果与离子束流、注入剂量的关系进行研究发现,以固定能量注入的离子,当注入剂量恒定,离子浓度随深度的分布与离子束流大小无关;当离子束流恒定,注入离子的表面浓度随注入剂量的增加而增加,但是由于FIB注入的同时会刻蚀材料表面,注入剂量达到饱和值后,会造成材料一定程度的减薄.     

关于“对《对水击基本方程的探讨》的讨论”一文中若干看法的商榷

众所周知,水击基本微分方程为??式(1)和式(2)中各符号的意义为众所熟知,可参见文献[1]、[2].文献[1]中的作者在该书中曾提出这样的看法,由式(1)和式(2)导得的相容方程不满足恒定流条件,其原因可能是水击基本微分方程的推导过程忽略了某些次要因素.1982年     

水体中磺胺甲恶唑在BDD电极体系中的电化学氧化机理

以磺胺甲恶唑(SMX)为研究对象, 采用掺硼金刚石薄膜(BDD)电极电化学氧化法, 研究电流密度和电解质溶液对其降解效果的影响; 用循环伏安扫描和GC-MS测定中间产物, 提出SMX降解的机理。结果表明,BDD电化学氧化SMX的最佳电流密度为20 mA/cm², 最适电解质溶液为0.05 mol/L Na₂SO₄, 此外, 可在50分钟内实现100%的SMX去除, 且去除过程满足一级反应动力学方程。低电流密度下, SMX可发生直接电化学氧化,通过苯胺基失去电子生成二聚物; 高电流密度下, SMX以间接?OH氧化为主, 可能的降解途径有两条, 分别为?OH攻击导致S-N键断裂和?OH攻击杂环使得苯环开裂, 生成小分子羧酸, 最终矿化成CO₂, H₂O以及无机离子。     

关联动力学在海尔曼势体系的应用

本文试图从BBGKY方程链出发取切断近似来讨论海尔曼势体系的关联性质.作切断近似后,二体关联函数的方程(对C)是线性的,而单体分布函数f的方程是非线性方程.由于相互作用不是微扰,要计算的是非微扰关联效应. BBGKY方程链求解方法的基础为博格留鲍夫准静态假设:S体约化分布函数从初始状态趋于平衡态(或恒定态)的过程可分成三个阶段.(1)初始阶段,在时间小于几个碰撞时间的范围内,分布函数的发展没有简单规律,它密切依赖于初始分布.(2)动力学阶段,在这一阶段,多体(S≥2)约化分布函数弛豫到它们都是单体约化分布函数f的泛函.动力学阶段的特征时间远比f弛豫到平衡态(或恒定态)的特征时间短,于是在动力学阶     

恒定电场下多体体系的输运方程

本文以载逊方程推导了多体体系在恒定电场下的输运方程.在这方程中具有因子(?)n(ω)/(?)ω和A~2.文中用它计算了电子-杂质散射下的金属电导率.经过简单的计算,所得的结果与久保(Kubo)公式在阶梯近似下的杂质电导率相符合.     

改进的磁化等离子体SO-FDTD方法

根据磁化等离子体的色散特性,给出了一种计算各向异性介质的改进的移位算子有限差分(Shift-Op-erator Finite Difference Time-domain,SO-FDTD)方法.该方法从Maxwell方程组入手,结合极化电流密度与磁化等离子体各参数的关系,推导得出电流密度的差分方程表达式,进而求出电场的差分迭代方程.应用该方法计算了磁化等离子体平板的反射、透射系数,通过与解析法和辅助方程法(Auxiliary Difference Equantion,ADE)的比较,验证了该算法的高效性和准确性.     

强流离子束辐照加热过程的数值计算

考虑瞬态的热传导过程,用有限差分方法计算了强流恒定离子束辐照过程的温度效应.由温升曲线的计算可知,对中等以上的注量率(>10~(13)cm~(-2)s~(-1))来说,快速注入过程都将是非稳态的,由此可知对强流离子束辐照过程进行瞬态热传导分析是必要的.若注量固定,晶片表面温度与离子能量的关系在低能部分(<100keV)很平缓,在高能部分很陡峭,在大注量注入情况下,降低靶座温度以抑制晶片表面温升是可行的方法之一.     

混凝土内钢筋锈蚀速率时变的全过程模式

讨论恒定气候环境下,混凝土内钢筋锈蚀速率的变化。在恒定气候环境和氯盐侵蚀条件下,对混凝土中钢筋的锈蚀电流密度进行测量。测量结果表明,在钢筋锈蚀过程中,锈蚀速率(锈蚀电流密度）具有时变特性,并且其时变过程可以划分为6个阶段。试验结果也显示了混凝土强度及混凝土电阻率对钢筋锈蚀速率变化的影响。基于不同锈蚀水平下钢筋与混凝土交界面过渡区(ITZ）的细观结构,开展了试验结果的机理分析,发现锈蚀层的发展和锈胀开裂是影响锈蚀过程的主要因素。最后,建立了钢筋锈蚀速率时变的全过程模式。     

大电流电解铜过程的研究

前言目前,在工业上电解铜采用的是小电流密度(i=200安/米~2)进行长年累月的电解,电解速度缓慢。近几年来,国外资料中有试用大电流密度(i>300安/米~2)进行电解的报导,并提示用大电流电解不仅能提高单位时间产量而且还能降低成本。所以大电流电解铜已成为今后的发展方向。     

等粘度聚合物溶液对驱油效果影响研究

通过室内物理模拟实验,设计等黏度驱替实验中两种不同相对分子质量(1.9×107和2.5×107)聚合物溶液的黏度为78.9mPa·s(45℃下),对比了两者的黏弹性及其在等速注入和恒压注入下的驱油效果。实验结果表明,在等速注入和恒压注入,通过降低聚合物相对分子质量提高聚合物溶液浓度保持聚合物溶液黏度不变,低分子量高浓度方案化学驱采收率比高分子量低浓度方案提高近一个百分点;以等速方案最高压力恒定注入方案的化学驱采收率最高;在注入PV数相等时,相同黏度的两种不同聚合物交替注入驱方案驱油效果要优于这两种聚合物整体段塞驱方案。     

关于Euler-Poisson-Darboux方程的推广

简称EPD方程,是偏微分方程中的一个重要方程。我们在[1]中曾作过系统地介绍。近年来不少作者对(1)作了不同程度的推广(例如见文集[2]),也有的作者是从研究奇性方程出发,讨论了一些方程,虽然没有提及方程(1),但其结果似乎和(1)很类似。 本文准备初步探讨一下,方程(1)的结果能推广到那些情形?哪些方程可以变换为(1)?     

积分求解有附面层吸收(或注入)时的等温平板绕流的热换问题

本文应用Th.Von Karman 和K.Pohlhausen 的近似方法求解了在有附面层吸收(或注入)时的等温平板绕流换热的附面层积分方程。附面层的速度分布和温度分布都采用五次多项式。吸收(或注入)速度正比于x~(-1/2),而绕流介质的P_r 数不予限制。最后并把所得结果与经典的结果进行了比较。     

推广的含时间GL方程的一维波动解

最近,罗辽复得到一个方程用以描述有耦合的一维超分子链的有序结构,例如人体的经络。这里α(x,t)是序参数。此方程的特点是μ=μ_1+iμ_2为复数。当μ_1=0时,方程(1)便成为非线性Schrodinger(NS)方程。当μ_2=0时,方程(1)化为含时间的Ginzburg—Landau(TDGL)方程。因此,方程(1)可看作是TDGL方程的推广。     

活化极化控制下合金表观与真实腐蚀极化图

提出了描述合金的腐蚀动力学存在两种腐蚀极化图:(1)合金的表观腐蚀极化图——以电极电位相对单位合金面积上的阳极电流和阴极电流为坐标系;(2)合金的真实腐蚀极化图——以电极电位相对合金中各相的真实阳极电流密度和阴极电流密度为坐标系.研究了在活化极化控制下,阴阳极面积比对合金腐蚀动力学的影响,获得了在两种坐标系中合金腐蚀动力学的定量关系式,由此建立了表观腐蚀极化图与真实腐蚀极化图之间的关系.将表观和真实腐蚀极化图两者结合起来,既可以直观地表示出合金的腐蚀速率,又可以清楚地分析控制腐蚀电池过程的机理.     

倾斜多针状电极所形成电场的边界元数值计算方法

根据医用倾斜多针状电极系上的电势,利用边界元积分方程建立任意倾斜多针状电极电流密度（单位长度流入生物导电组织中的电流）离散方程,通过求解线性方程组计算了针状电极上的电流密度．由电极电流密度分布实现了生物组织中任意倾斜多针状电极电流所产生电场的数值计算．通过算例对计算速度和计算方法的稳定性进行考察,获得了较快的计算速度和稳定的计算结果．该方法对于解决医学上倾斜多针状电极所形成电场的计算问题具有重要的借鉴意义,对类似问题是一种快速、有效的计算方法．     

注入到外电场的正负电子对的静电不稳定性

出于脉冲星中粒子加速问题,讨论外电场中注入的正负电子对静电不稳定性.对很强的电场,不能在等离子体振荡尺度的0阶分布函数忽略空间变化效应.假设在加速(减速)电子(正电子)的恒定外电场以四维速度u0＞0单能地注入电子对.通过解决场的线性扰动和对的分布函数,发现了一个新型不稳定性.u0和外电场确定的制动时标与等离子体的时标之比R描述不稳定性的性质.这种情况下,增长率是等离子体频率的几倍.     

椭圆型EPD方程的基本解及其在奇性定解问题上的应用

对于a≡0的方程(2),已经有大量的非常漂亮的结果,本文对一般的常数a来讨论方程(2)的性质,以下我们约定a、b均为实数。 首先,我们有关于方程(2)的如下的基本性质: 命题2.1 如果u(x,y;b)是方程(2)的解,那么y~(1-2b)u(x,y;1—b)也是方程(2)的解。 命题2.2 如果u(x,y)是方程(2)的解,那么y~2u(-x,y)是方程(2)的共轭方程     

关于Beltrami方程同胚解的一点注记

本文讨论了退化Beltrami方程 (?)w-q(z)(?)_zw=O,z∈D同胚解的存在性及性质,证明了当系数q(z)满足局部一致椭圆型条件时同胚解总存在。特别是证明了,当区域D为Jordan区域,且存在一点z_0∈(?)D的一个邻域U使得(?)(1-|q(z)|)~(-1)dxdy<∞时上述Beltrami方程有一个同胚解把D映为单位圆。这是拟共形映射存在定理的一种推广。