氢原子的双光子光电效应

本文计算了氢原子基态(1s)的双光子光电效应的微分截面。计算中忽略了推迟。利用Dalgarno-Schwartz方法严格处理了二阶微扰中的求和运算。所得分析表达式的适用范围从通常的v<3/8扩大至v<4/9,其中v是原子单位下的光子能量。也得到了初态为2s的微分截面,适用于v<5/72.     

同位素光子源激发X荧光能谱元素微量分析灵敏度的计算

本文首先计算了100keV以下任意能量光子对任意元素原子的k系光电效应截面,并计算了Si(Li)探测器对任意元素特征X谱线的探测效率,在此基础上对同位素光子源激发X荧光徽量分析的灵敏度进行了理论计算。这些计算可做为进行实验研究建立这种分析方法技术规范的理论依据。     

微扰理论推导光电微分截面

用量子力学的微扰理论计算出光电效应的微分截面,由此讨论了光电子数与入射光频率的关系．     

关于金属原子中哪些电子能产生光电效应的探讨

根据动量守恒和能量守恒定律分析，静止电子和自由电子不是产生光电效应的电子．再根据电子非量子化的状态和原子实的极化及轨道贯穿分析，可知能产生光电效应的是原子中量子化轨道上的价电子．     

基态氢原子的光电离截面

考虑末态电子与靶离子间的相互作用，作库仑波近似，导出了氢原子光电效应散射截面的解析形式。得出在低能特别是接近阈值时，末态相互作用对光电离截面起决定作用的结论。     

三个实验数据证明光是介质波

光电效应的能量与频率成正比、光速与介质有关、光速与光源速度无关这三个实验数据均可以证明光不可能是物质波,只可能是介质波,光介质以太肯定存在。由于光电效应源于电磁感应,故光电效应实验反而可以证明光是波,不具备粒子性,故波粒二象性不成立。光的横波源于原子对光的反射形成的横波分量,光的本质是纵波,横波只有光在物体中传播时才产生,光在真空中传播时没有横波分量,以太是流质而非固体,迈克耳孙-莫雷实验的前提条件不成立。     

用复合势模型研究电子对原子的散射

构造了一种简化的电子与原子碰撞的复合势原子模型,并结合势能独立性原理的思想,研究了中等能量电子对原子的散射,得出了电子受原子散射的各种截面的理论计算公式,探索性地将独立性原理方法应用于电子与原子的碰撞截面的计算.应用复合势模型编程计算了电子被氦原子散射的总散射截面,计算结果与实验数据较符合.     

原子M-殼層的光电效应

利用Sommerfeld关於光电效应的一般方法,完全考虑到推迟,施行非相对论的计算,来处理原子M-殻層的光电效应,并将所得结果与K-,L-等殼層加以比较?峁赋?光电流的各向同性分佈产生在角量子数l≥1的子殼層中,二相鄰子殼層中趋前部分项数相同,二相鄰大殻層的趋前部分,项数相差为二。     

爱因斯坦和光电效应

介绍了光电效应的发现、光电效应理论解释、密立根光电效应实验,着重讨论了爱因斯坦在1905年提出光量子概念,从而正确解释光电效应的工作.     

慢电子被氩原子的弹性散射

本文考虑到外来电子对靶原子的极化效应,外来电子与靶原子的电子之间的交换相互作用以及在靶原子场中外来电子运动状态的畸变,利用原子解析波函数,推导出外来电子与氩原子之间相互作用势的解析表达式。通过引入“对势函数的有效核电荷”,讨论了氩原子场的物理特征。用量子力学的分波法计算了慢电子在氩原子场中运动的畸变波函数以及慢电子被氩原子弹性散射的相移、微分截面、分波截面、总截面和动量转移截面。数值计算结果与实验数据符合得很好。估算了被弹性散射的电子自旋出现完全极化的临界能量和临界角度。研究了极化效应和交换效应对慢电子散射过程的影响。     

惰性气体原子与氘分子碰撞微分散射截面的计算

对惰性气体原子与氘分子系统建立T-T势能模型,并采用密耦近似方法,计算了原子入射能量分别为0.05、0.10、0.15、0.20、0.25eV情况下,系统00-00弹性碰撞微分截面及00-02转动激发微分截面.通过对计算结果的分析得到了弹性及非弹性碰撞微分散射截面随角度的变化规律以及入射原子能量和系统约化质量对微分截面的影响.     

激发态钛和镍原子光电离研究

本文报道了在285-320纳米波长范围内钛和镍原子多光子电离研究结果。采用激光烧蚀和分子束相结合的技术制备金属原子,光离子产物由飞行时间质谱仪检测。根据光离子信号对探测激光强度依赖关系抽取出Ti和Ni原子激发态光电离截面。测量的光电离截面在0.2 Mb到6.0 Mb之间。在阈限电离区,Ti和Ni同位素原子激发态的光电离截面实验值是相同的。     

慢电子与氖原子的弹性散射研究

采用处理慢电子被原子散射的等效势模型,计算了能量在0.1～80 eV范围内电子与氖原子系统的弹性散射总截面、动量转移截面和微分截面,并将其结果与已有的较为准确的理论和实验值进行了对比.还讨论了Hammetling交换势中比例系数取不同数值时对结果的影响.     

低能电子与第二周期元素原子碰撞截面的理论计算

作者采用等效势方法讨论了电子被原子散射的物理模型.入射电子在原子有效势场中运动的势能可以表示成静电势能Vo(r)、极化势能Vp(r)和交换势能Ve(r)之和.作者考虑到入射电子波的畸变,利用修正的极化势截断函数得到了入射电子与靶原子相互作用的解析势能函数,并进一步编程计算了电子与第Ⅱ周期元素原子散射的总截面和动量转移截面,其结果与已有的实验和计算结果符合得较好,并得到了截面与原子序数的一些变化关系.     

H~(1+)和He~(2+)激发Au靶的M-X射线辐射

利用兰州重离子加速器国家实验室提供的H~(1+)和He~(2+)的离子束入射Au靶表面,测量了激发靶原子的M壳层特征X射线辐射.实验结果显示:靶原子的特征X射线M_α和M_ζ产额以及X射线产生截面随入射离子的动能增加而增加,实验获得X射线产生截面数值与利用BEA近似、PWBA模型以及ECPSSR理论估算的结果相比较大,实验截面随动能增加的趋势同PWBA模型估算的趋势较为接近.通过进一步分析,我们认为:当入射离子接近高Z靶原子时,由于高Z靶原子的M壳层电子束缚能相对较小,使靶原子产生双重离化和多重离化,荧光产额显著增强,使X射线产生截面增大.     

惰性气体原子与氢(氘、氚)分子碰撞微分截面研究

用Tang Toennies势模型和较高精确度的密耦(Close Coupling)近似方法,计算了E=0.05eV整簇惰性气体原子与氢(氘、氚)分子碰撞体系00 00弹性碰撞及00 02非弹性碰撞微分截面,得到了惰性气体原子与H2及其对称同位素替代碰撞体系微分截面的变化规律.结果表明,微分截面随体系的约化质量和角度的增加而变化.     

不同能量Kr原子与同位素分子H_2(D_2,T_2)碰撞分波截面的理论计算

用Tang-Toennies势模型和密耦近似方法计算了不同能量下惰性气体原子Kr与H2及其同位素D2,T2″替代碰撞体系的转动激发碰撞截面.结果表明,体系的约化质量及入射原子相对碰撞能量的变化均给体系的碰撞截面带来不同程度的影响。     

数字光电效应实验仪的设计

通过对GP -1型光电效应实验仪经常出现问题的分析 ,提出了数字光电效应实验仪的设计原理和具体电路 ,并且利用数字光电效应实验仪测量了相应的实验数据 ,结果表明该设计方案简洁可行。     

高里德堡原子同稀有气体原子热碰撞的L—混合跃迁截面

本文采用一种考虑了原子心电子屏蔽不完全效应的屏蔽库仑近似波函数,在冲击近似下计算了高激发碱金属原子钾、铷同氦原子热碰撞的角动量混合跃迁截面,进一步证明文献[3]结论的普遍性。     

C~(1+)与Ar碰撞微分截面测量及耦合道分析

文章介绍了离子-原子碰撞过程中双微分绝对截面的测量方法,利用符合测量技术测量了0.215~1.44 MeV的一价C离子与Ar原子碰撞的俘获、电离和电子损失截面.由于本能区内入射离子电子损失截面随速度升高而增大,甚至超过俘获道和电离道截面,因此俘获道、电离道、电子损失道的测量结果是严重耦合的.实验的结果不能直接与理论上的单反应道结果比对.本文根据实验结果进行了耦合道分析,并大致给出了影响的趁势,为将来与理论比对提供了方向.