高能碰撞轻子对产生的核Drell-Yan过程中的能量损失

核物质中的能量损失效应是不同于束缚核子部分子分布函数核效应的另外一种核效应，而核Drell—Yan过程是研究这种能量损失效应的最佳途径。用G．T．Garvey和T．C．Peng提出的处理能量损失的方法，采用EKS和HKM两套不同的束缚核子的部分子分布函数，分别计算了核Drell—Yan过程中的微分截面比，所得结果一方面验证了P—A碰撞中能量损失的存在，另一方面也说明了用来确定束缚核子部分子分布函数的参数中不应包括核Drell—Yan过程中的实验数据。     

核Drell-Yan过程中的能量损失效应

核Drell-Yan过程中的能量损失效应是不同于束缚核子部分子分布函数核效应的另外一种核效应.用G.T.Garvey和T.C.Peng提出的处理能量损失的方法分别计算了入射质子束能量Ebeam为120GeV,50GeV的(p+W)/(p+D)的Drell-Yan微分截面比,对核Drell-Yan过程中的能量损失值与入射夸克在A核中的平均路径长度A的关系进行了讨论,提出用低能量的质子束、对核子数A为不同值的多种核子进行实验来进一步研究能量损失效应的建议.     

核Drell—Yan过程中的能量损失效应

核Drell-Yan过程中的能量损失效应是不同于束缚核子部分子分布函数核效应的另外一种核效应。用G．T．Garvey和T．C．Peng提出的处理能量损失的方法分别计算了入射质子束能量E_(beam)为120 GeV,50 GeV的(p W)/(p D)的Drell-Yan微分截面比,对核Drell-Yan过程中的能量损失值与入射夸克在A核中的平均路径长度〈L〉_A的关系进行了讨论,提出用低能量的质子束、对核子数A为不同值的多种核子进行实验来进一步研究能量损失效应的建议。     

核Drell-Yan过程中夸克的能量损失

借助2种典型的处理夸克能量损失的方法,利用拟合深度非弹性散射实验数据得到的束缚核子中的部分子分布函数,分别计算了核Drell-Yan过程中的微分截面比随运动学变量x1的变化,并与费米实验室E866组的实验结果进行比较.比较结果一方面验证了核Drell-Yan过程中能量损失效应的存在,另一方面也说明了不同的处理夸克能量损失的方法对计算结果的影响.     

核Drell-Yan过程与部分子分布的不均匀性

通过p-A碰撞的核Drell-Yan过程研究了核遮蔽效应及其空间相关性.对末态轻子对的观测反映了相互作用点的情况.计算了能量为800 GeV的质子打击Ca,W,Au核的Drell-Yan过程与p-p碰撞Drell-Yan过程的微分截面比.研究发现,在考虑部分子分布的空间依赖性后,核Drell-Yan的截面会有显著变化.计算结果与未来精确测量p-A碰撞核Drell-Yan过程的实验数据比较,能够定量地验证部分子分布函数的空间依赖性.     

入射夸克的能量损失效应

借助4套典型的束缚核子部分子分布函数和3种夸克能量损失的表达式,对核Drell-Yan过程中的微分截面比进行了领头阶的唯象分析,确定了入射夸克单位长度的能量损失值dE/dL=(1.21±0.09)GeV/fm.研究结果表明:采用线型的夸克能量损失表达方式和平方型的能量损失表达方式计算所得的核Drell-Yan过程微分截面比的理论曲线无明显差别;与采用的部分子分布函数的类型无关,来自于低能量入射粒子束的实验数据排除了动量分数型的能量损失表达方式.     

入射夸克的能量损失效应

 借助4套典型的束缚核子部分子分布函数和3种夸克能量损失的表达式,对核Drell-Yan过程中的微分截面比进行了领头阶的唯象分析,确定了入射夸克单位长度的能量损失值dE/dL=(1.21±0.09)GeV/fm.研究结果表明：采用线型的夸克能量损失表达方式和平方型的能量损失表达方式计算所得的核Drell-Yan过程微分截面比的理论曲线无明显差别;与采用的部分子分布函数的类型无关,来自于低能量入射粒子束的实验数据排除了动量分数型的能量损失表达方式.     

高能夸克在核环境中的能量损失

利用夸克能量损失公式和从轻子-原子核深度非弹性散射实验数据得到的束缚核子中的部分子分布函数,计算了FNAL E866 800 GeV的质子打击不同原子核的Drell-Yan过程截面比,发现考虑能量损失的计算结果与FNAL E866实验数据符合甚好.建议在利用核Drell-Yan过程实验数据抽取束缚核子内部分子分布函数时考虑能量损失效应.     

含QCD修正的P-A碰撞的Drell-Yan过程

采用EKS98,HKM01和HKN04三套部分子分布函数计算了在微扰 QCD αs近似下的核Drell-Yan过程微分截面比RQCD,与不含QCD修正的朴素Drell-Yan微分截面比R,以及E866实验组的实验数据进行了比较,发现:RQCD与R和实验数据吻合的很好,从而验证了QCD 理论的适用性.     

高能碰撞J/ψ粒子的产生与能量损失效应

根据色蒸发产生机制、应用能量损失的上限值计算了RHIC和HERA上J/ψ粒子产生中核效应α的xF分布,并与实验数据进行了对比.研究表明:给定初态能量损失上限,较之HERA的结论,RHIC的计算与实验吻合更好,反映出后者的末态效应较弱.加入末态效应后均有所改观,表明解释J/ψ粒子产值的抑制还需要考虑其它的介质效应.     

核Drell—Yan过程与EMC效应

综述解释了EMC效应的各种理论模型,并用核Drell-Yan过程进行检验,结果发现X-重新标度模型优于其他模型。     

混合重标度模型、实光子产生和核Drell－Yan过程

利用混合重标度模型，解释ＥｕｒｏｐｅａｎＭｕｏｎＣｏｌｌａｂｏｒａｔｉｏｎ（ＥＭＣ）效应的主要特征．计算了大Ｐｒ实光子产生的截面比．讨论了核Ｄｒｅｌｌ－Ｙａｎ过程．     

核遮蔽效应对Drell—Yan过程K因子的影响

在Drell-Yan过程αs 修正的基础上 ,引入遮蔽因子分别计算了不同能量下 p -A、A -A碰撞的K因子 ,把考虑遮蔽因子的量和没有计入遮蔽因子的量做了对比。结果表明 ,加入遮蔽因子后在小x段K值明显抬高 ,能量的不同遮蔽因子对K影响的趋势不变     

高能粒子诱发乳胶核反应的显微镜测量过程分析

描述了测量核乳胶中高能重离子碰撞事例的过程,分析由此测出的末态粒子多重数分布可能存在的较大误差,并为高能重离子碰撞模型的建立提出建议.     

核碰撞中直接电子对产生截面的计算

介绍了高能核-核碰撞中直接电子对产生截面的理论结果,计算了高能氧核与核乳胶电磁作用中产生直接电子对的截面。     

高能高分辨电子能量损失谱仪的地磁屏蔽装置

从矢量迭加的地磁屏蔽基本原理出发，建立了一套设计地磁屏蔽装置的计算机程序，计算并获得了最佳方案，研制成了满足高能高分辨电子能量损失谱仪要求的地磁屏蔽装置．