γ射线反散射灰分仪测量精度优化方法研究

γ射线反散射灰分仪的测量精度受煤炭灰分成分的变化影响很大,现有的方法主要是在测量偏差较大的情况下重新对灰分仪进行标定,其灰分值测量范围窄,精度较低,操作过程繁琐.本文从γ射线反散射灰分仪的工作原理出发,分析了灰分中主要矿物成分的变化对灰分测量精度的影响,建立了基于双低能γ射线测量的校正模型,提高了测量精度,实现了灰分仪的软件自动处理.检验结果表明,采用本文研究的校正模型,γ射线反散射灰分仪克服了现有的缺陷,灰分值测量误差满足EJ/T1078-1998所规定的γ辐射煤炭灰分探测仪的测量精度指标.     

γ射线测量高危容器液位方法及精度分析

研究了利用γ射线穿透方法测量高危容器进行连续测量可行性。详细介绍了测量方案，数学模型，参数的实现，并对测量过程中精度的影响进行分析计算。     

中子元素分析中干扰γ射线屏蔽研究

用中子发生器做中子源进行元素分析时,在辐照所测元素的同时,中子发生器组成材料、中子防护材料及探测γ射线装置都产生相应的γ射线,这些γ射线会对实际测量元素产生干扰.通过在中子发生器和探测器之间加铅可以屏蔽来自中子发生器一侧的γ射线.实验表明:当铅层厚度为80 mm时屏蔽效果最佳;用中子进行含C,H和O等元素的分析时,加铅层提高了测量精度.     

数字式一体化γ射线物位计的研制

本文介绍了一种基于微处理器技术和一体化结构形式的γ射线物位计,简述了γ射线物住计的测量原理,并从结构设计、电路设计和软件设计三个方面介绍了仪表的设计方法.该核物位计具有数字标定、测量准确、反应时间快、抗干扰能力强和测量灵敏度高,在检测点处辐射强度达到75uR/h物位计即可正常工作等性能.     

基于双能γ射线的煤炭灰分测量模型及其应用

针对传统双能γ射线测量法检测误差较大以及灰分成分对检测精度影响大的问题,建立了基于模糊神经网络的双能γ射线的新型煤炭灰分测量模型,并应用该模型对煤炭灰分进行了在线检测试验,实例分析了两种双能γ射线测量方法在煤炭灰分检测中的应用情况.试验结果表明:相比于传统双能γ射线测量法3%的平均相对误差,本文提出的基于模糊神经网络的双能γ射线的灰分测量法的相对误差小于1%,且其测量结果不受灰分组成成分的影响.同时,利用X-射线荧光光谱分析法(XRF)分析了灰分的化学组分与其含量的关系,研究了灰分化学组分对双能γ透射法检测结果的影响.结果表明:煤炭中Fe,Ca,Mg和S元素的含量会影响双能γ射线透射法的检测精度,其成分含量波动越大,检测结果误差也越大.     

高能炸药的X射线及γ射线探测安全性研究

为解决X射线、γ射线探测技术在高能炸药属性、状态特征测量中的应用安全性疑虑,提高检测速度,采用了常用工程应用数学指标,分别从单个高能炸药分子与光子的作用几率和高能炸药对光子能量的吸收角度,得到了采用X射线、γ射线探测高能炸药属性、状态特征时的辐照强度阈值. 研究结果表明,目前工业常用的辐射探测方法可以安全地应用于高能炸药,且在确保量级不大于104 W/m2时,可安全地进一步提高高能炸药的辐照强度.      

基于γ射线吸收原理测量型砂紧实率

基于γ射线吸收原理测量了不同紧实状况下的型砂密度,藉此,提出了一种型砂紧实率测量的新方法,该方法也可能应用于型砂组分的测量.     

高精度动态监测水灰比的核密度计的研制及其应用

研制了高精度动态监测水灰比的核密度计.棱密度计的监测原理是:高能γ射线束穿过水泥浆液时,一部分射线被浆液吸收,另一部分射线穿过浆液被探测器吸收,并转化为电信号,经放大、分析后被记录.由于浆液中水和水泥颗粒对γ射线的吸收系数不一样,所以探测器接收信号的强弱不同,在确定射源强度、射线探测器和待测浆液厚度的基础上,得出浆液密度与γ射线透射计数的自然对数lnN呈线性关系,通过现场标定可求出线性方程的斜率μ,通过数学模型可以计算出浆液密度和水灰比.研究结果表明:测量值不受浆液的流速、压力、温度、粘度、腐蚀等因素的影响;探测部分可安装在灌浆工程施工现场,在高温、潮湿、高灰尘的恶劣环境中,仪器能正常工作.     

滑坡模型试验γ透射法坡体水分测量精度探讨

在运用γ射线透射法测量大型滑坡模型土体含水量的过程中,为了提高试验的精度,综合分析了影响γ射线透射法测量精度的多种因素.其中,重点分析了水的质量吸收系数μ对测量精度的影响以及影响μ值的各种客观因素.针对大型滑坡模型试验的特殊条件,提出了相应的应对措施,以提高γ射线透射法测量含水量的精度.γ射线透射法测量滑坡模型中部土体的含水量是比较准确的,但对于滑坡模型表层和底层土壤,其含水量的观测受γ射线层间分辨率及边界条件的影响,误差较大.实践结果表明,采用修正μ值的方法处理试验数据对于提高滑坡模型表层和底层土体含水量的测量精度是有效的.     

DL-ⅢA型γ射线探伤机

该型γ射线探伤机采用贫化铀作为屏蔽材料,具有屏蔽性能好、体积小、质量轻、安全可靠等特点,满足了用户的要求.该γ射线探机具有远距离控制、操作,使射源通道闭锁自动开启和自动关闭的功能,并且具有多道闭锁机构,防止因操作失误造成射线辐射泄漏,较国内外同类产品有更可靠的安全性,达到国内领先水平.该型号γ射线探伤机各项技术指标均达到设计要求,符合GB/T14058-93γ射线探伤机标准的有关规定.     

电厂粉煤仓粉位测量系统的设计与应用

针对煤粉仓粉位的测量,分析了超声波料位计和雷达料位计的原理,并介绍了这些料位计试验和使用的情况,进而提出了一种新型的煤粉仓粉位测量装置。     

大科学装置与高能宇宙线起源的探索

大科学装置已经成为全球创新系统中具有支撑作用的框架结构,对中国作为一个国家和宇宙线物理作为一个研究领域来说也是一样的.在其一百年发展史中,传统的宇宙线研究并非完全以大科学装置为依托.20世纪80年代以后,为了探索宇宙中微子和极高能宇宙线粒子,那必不可少的巨大中微子灵敏体积和至少上千平方公里的极高能宇宙线探测面积才给这个古老的学科设定了新的标准,而随之提出的几个大科学装置相继建成并在近几十年的宇宙线研究的辉煌成就中占据了核心地位,尤其在甚高能伽马射线天文学.在过去的20年内,中国为发展巡天普查伽马射线源的广延空气簇射技术做出了巨大的努力,成功地运行了ASγ和ARGO-YBJ两个高海拔国际宇宙线实验.现在,我们提出独具特色的高海拔空气簇射测量装置LHAASO的建设计划,建设面积达一平方公里的复合探测器阵列,以多种探测手段的有机组合寻求发现高能宇宙线起源,挑战新世纪里未解之科学难题.凭借其30 TeV以上最高的探测灵敏度,LHAASO将成为整个宇宙线研究领域的支柱项目之一.     

智能无测井水位计

介绍了智能无测井水位计的设计,并对主要影响测量精度的问题进行了分析     

用切伦科夫光测量网栅型光电倍增管的渡越时间分散

描述了一种利用伽马射线照射光阴板生成的切伦科夫光来测定光电倍增管渡越时间分散的实验方法,并利用这种方法测量了Hamamatsu R-5924光电倍增管的渡越时间分散.     

伽马射线岩样分析的谱仪联网系统

介绍了岩石样品放射性伽马能谱分析系统与微机联网的方法.研究和探讨了能谱数据库模式、能谱二进制数据文件管理、微机通讯、数据共享、直观处理以及在高级语言和汇编语言混合编程进行测控.为低本底核测量数据处理提供了有益的经验.     

基于87C51单片机的复费率电能表的设计

讨论了一种以87c51单片机为核心处理器的多功能复费率电能表,该表具有电量采集、分段计费、电子显示、远红外无线操表等功能,适合我国目前电力供应紧张和用电负荷不平衡的需求,同时也可减轻人工抄表的劳动强度.该表以87C51为核心控制单元,以ADE7755作为电量采集芯片,以高清晰的 LCD 作为显示屏来显示系统中谷、峰、平等各时段的电能值,具有结构简单,可靠性高和成本低等特点.     

深水远岸独立基床测量控制

为了解决深水远岸独立基床测量控制的难题,达到高的施工精度要求(±5cm),比较施工测量控制的多种方法,得出采用GPS 双频测深仪测量控制法和测量导尺测量控制法相结合进行本工程的基床施工。通过计算及精度分析发现,该方法能够满足基床定位精度,测量导尺测量控制法能进行基床整平高程(质量)控制。深水防波堤基床的施工测量实践表明:TC2002全站仪精度高、性能稳定,自制测量导尺方便、实用性高。     

追踪宇宙“信使”冲击世纪谜题——高海拔宇宙线观测站简介

 宇宙线的研究具有悠久的历史,取得了许多划时代的发现性成果。但是人类对宇宙线的起源、加速和传播等问题仍存在诸多疑惑。大型高海拔空气簇射观测站（LHAASO）独具高海拔和大规模优势,计划利用多种探测手段开展联合观测,大幅提升对伽马和宇宙线粒子的鉴别能力。LHAASO有望获得史上最高的伽玛探测灵敏度,并在很宽的能量范围内精确测量宇宙线能谱,为宇宙线物理、高能天体物理、宇宙学和新物理学规律研究做出贡献。介绍了LHAASO的探测器结构、性能优势和科学目标。     

基于游标时间测量方法的超声波热量表系统

为了提高超声波热量表的测量精度及降低功率损耗,设计了一种超声波热量袁。在超声波热量表的原理上,选用时间游标测量法、四线制引线方式和C8051F320单片机。实验结果表明,该设计出的超声波热量表功耗低、精度高,可持续工作7年。     

交流接触器运行噪声的在线测量实验

首先通过大量的交流接触器样本实验,在标准消声室中分别使用传声器、加速度传感器和声级计提取振动噪声信号;然后,采用零阶声源模型构建交流接触器的标准声辐射指数信息库,并对标准声辐射指数信息库修正;最后,通过测振法开发交流接触器运行噪声在线测量系统.测试结果表明:基于测振法在线测量系统和声级计测量结果误差为±1.5dB,重复性误差为±1dB,测量结果不受背景噪声影响.