一类二阶非线性矩阵微分方程的振动性定理 (英)

建立了二阶非线性矩阵微分系统 $ (a(t)\X’(t))’+b(t)\X’(t)+\Q(t)f(\X(t))= 0,t\geqslant t_ 0 >0$ 的振动性标准, 这里 $\Q(t),$ $f’(\X(t))$ 是 $n \times n$ 矩阵， $f’(\X(t))$ 正定, $a(t)$ 和 $b(t)$ 实值函数. 引进了一个特殊函数 $\phi(t,s,r)=(t-s)^ \alpha (s-r)^ \beta , \alpha,\ \beta > \frac 1 2 $\ 是常数，$ \ r \geqslant t_0,$ 得到了形式为 $\lim \sup\lambda_ 1 [.] > $ const 的振动性标准, 改进了一些已知的结果.     

一个Wiener型定理

其中 §1.引雷及定义早在1890年由于研究光的散射而出现了下面形式的积分方程:… TOB(f)一毛一j B(-’)目,『t—r’f疗t’+9(下) 0目.z—I e—x,血 ’ J 可 1直至1931—1933年由于N.Wiener,E.Hopf的一系列工作[2】I[。】方对一般形式的积分方程(称为Wiener—Hopf型积分方程):Ct)一j K(t—s)叩(s:出=∥(t) (￡≥0) (1.1) 0获得了较好的结果。其后又经过了许多学者的有盆工作。直至1953年苏联学者M.r.Kpefli{,FI.I_I.Fox6epr才:肾Wiener—Hopf积分方程的理论加以系统总结和更深刻的发展,井将其推广到了Wiener—Hopf积分方程纽。(‘…     

NA随机变量随机和的差的精确大偏差

【目的】研究由两类保单构成的随机和的差N1(t)∑j=1X1j-N2(t)∑j=1X2j的相依风险模型,该风险模型中第一类保单{X1j,j≥1}是一个负相协(Nagatively associated,NA)随机变量序列,{X2j,j≥1}是一个独立的随机变量序列,{N1(t),t≥0}和{N2(t),t≥0}是两个计数过程。【方法】采用类似求独立随机变量随机和的差的精确大偏差的渐近极限方法,研究了NA随机变量随机和的差的精确大偏差问题。【结果】引入一些假设条件,得到如下的一致渐近极限结论,即:对于任意固定的γμ2,有limt→∞supx≥γ(λ1(t))p+1|P(N1(t)∑j=1X1j-N2(t)∑j=1X2j-(μ1λ1(t)-μ2λ2(t))x)/λ1(t)F1(x)-1|=0。【结论】推广了独立随机变量随机和的差的精确大偏差的相应结论。     

NA随机变量随机和的差的精确大偏差

【目的】研究由两类保单构成的随机和的差 * 的相依风险模型,该风险模型中第一类保单{X1j,j≥1}是一个负相协(Nagatively associated,NA)随机变量序列,{X2j,j≥1}是一个独立的随机变量序列,{N1(t),t≥0}和{N2(t),t≥0}是两个计数过程。【方法】采用类似求独立随机变量随机和的差的精确大偏差的渐近极限方法,研究了NA随机变量随机和的差的精确大偏差问题。【结果】引入一些假设条件,得到如下的一致渐近极限结论,即:对于任意固定的γ>μ2,有 *。 【结论】推广了独立随机变量随机和的差的精确大偏差的相应结论。(注：*处为公式)
     

一类复合Poisson过程的大偏差原理

研究这样一类复合Poisson过程:S(t)=∑(h(t-Si)Xi)from(i=1 to N(t)),其中N(t)(t>0)是强度为λ>0的齐次Poisson过程,Xi(i≥1)是独立同分布非负随机变量序列,独立于N(t),h(t)(t>0),是非负单调实函数.得到了关于S(t)的大偏差原理和弱收敛.     

von Neumann代数上保持混合Jordan三重η-积的非线性映射

设M和N是2个维数大于1的因子von Neumann代数,任意一个保持混合Jordan三重η-(η≠-1)积的双射Φ:M→N有A→εΦ(A)的形式,其中ε∈{-1,1}.当η∈R时,εΦ是一个线性?-同构或者共轭线性?-同构;当η∈C\R时,εΦ是一个线性?-同构.     

野生动物园惊魂(上)

球球.再有3个‘多月就放寒假了.这次你要去哪里玩?还\去你典典呆的野生动物园吗?哦，那真是个难忘的寒假……刘兽医.快去放养园肴看，长颈鹿在跳迪/峨.是耳朵发\尸炎了.可怜的家伙.刚才跳舞是想用、蹄子当挖耳勺掏耳朵呢!不理他.我们开始给长颐鹿打消炎针吧-野生动物园惊魂(上)     

具有逐段常量的三阶微分方程解的周期性和概周期性

本文考虑了以下具有逐段常量的三阶微分方程: $$ x''(t)-a^{2} x''(t)=bx\displaystyle\left(2\left[\frac{t+1}{2}\right]\right).\eqno{(1)} $$ 我们通过方程(1)对应的差分方程给出了微分方程(1)解的具体形式, 并由此得到了微分方程(1)解的周期性和概周期性的一些结果.     

关于Goldbach问题

令r(N)二logPi logP:(1N=习P: 九这里N为偶数,P:,P:为素数,Gold西ach猜想就是要证明当N》4时恒有 了(N)>0(2) 在本世纪廿年代英国数学家Hard夕及Little势ood利用他们所创造的“园法”提出了下面更强的猜想n|A了(N)~ZN且(P>2\1一 1(P一1)么 /二1、,,[l —.ZV\P一2/,2(3)此处N为大偶数. 本文的目的是要从另一个途径来研究Gold白ach猜想,主要结果如下: 定理.设N为大偶数,A二订N 109一”N, e.=习产(d)logd ‘}” d>A则犷(N)=ZN nP>2__1____、IJ(P一1)“/PI P> 了二1N气二宁)二.厄2) R这里R==习效(,)a;一。 0(Nlog一,N) 称成N…     

怎样确定最佳方案

小朋友,你遇到过租车(船)这类问题吗?又是怎样解答的呢?要想较快地确定租车(船)的最佳方案,列表分析是个好方法。请看下面一题:【题目】三年级师生共103人去青少年活动中心参加学工活动,有两种汽车(如下图)可供选用。你知道怎样租车最省钱,一共需要租金多少吗?     

稿约

【案例】2001年初，学校决定向省教科所申报《农村小学写真性作文的研究》这一课题，走科研强校之路。对此许多老师感到不理解，认为这是自找麻烦：课题研究是科研部门与城镇小学的事，我们这所“四差一弱”(生源差、师资差、教育教学质量差、经济薄弱)的学校能搞吗?又搞得好吗?     

一类奇异p-Laplace方程变号解的存在性

讨论了一类具有奇异系数的p-Laplace问题 -Δpu -μ|u|p-2u |x|p =λup* (t)-2 |x|tu |u|q-2 |x|su x ∈Ω u =0 x ∈ ì ? í ?? ?? ?Ω 其中:N ≥3,Ω 是RN 中一有界光滑区域,0∈Ω,Δpu = -div(|?u|p-2?u),2

0,0≤s,t相似文献   

密度泛函理论方法研究稀土-过渡金属化合物的磁性和自旋密度图

Magnetic coupling constants J for the complete structures of rare earth\|transition metal compounds:LGdCu(NO\-3)\-3·Me\-2CO(1,Gd(Ⅲ)Cu(Ⅱ)) and [Ce(C\-4H\-7ON)\-4(H\-2O)\-3][Cr(CN)\-6]·2H\-2O(2, Ce(Ⅲ)Cr(Ⅲ)) have been calculated by the combination of the broken\|symmetry approach with the spin project method under the DFT framework.The J value for 1 is a small number in absolute value -2 4cm -1 for calculation,3 5cm -1 for experimental measurement.The spin density distributions are in detail discussed on the basis of Mulliken population analysis,taking into account the coexistence of spin delocalization and spin polarization mechanisms.For 1,the spin distribution in the ground state may be understood as a result of the competition between two mechanisms:a spin delocalization from Cu(Ⅱ) and a spin polarization of Gd(Ⅲ),and the former is dominant.In the case of 2,both transition metal Cr(Ⅲ) and rare earth Ce(Ⅲ) display a spin polarization effect on the surrounding atoms,where a counteraction of the opposite polarization effects leads a low spin density on the bridging ligand C1N1.In the ground state of 2,the stronger polarization effect of Cr(Ⅲ) even causes the positive spin density on the adjacent bridging atom N1.     

上海技术产权交易所行情

项目代码项目名称800968 800969 800970 800971 800972 800983 800988 800989 800990 800991 800992 800993 800994 800996 800997 800999801001801002801003801004801005801006801(00780100880100980101080t011801012801014.801015801017801018.801 01980102t801022801023801024出让价出让}b例(万元) (％)50 c)_0[) i()().00 500.(】o i o().(J(】25().()O “)(j.1}O m)f),()() 【()0.O()20…(1.(j() 25.(=)()“)00.00.f0.趴)100().f1{) 烈).()()250.O() 】OO.()0 500,O() lO(jJ仪)950+()O l rDO.()(j iO().O() 69.OO:400,{)O 20.o…     

辐传理论中一类非线性积分方程的正解

在辐射传输理论和气体动力学的研究中,导出了非线性积分方程H(t)=1+H(t)integral from 1 to 0 t/(t+s)ψ(s)H(s)ds. (1)对于方程(1)已有多种推广形式本文再作如下推广:H(t)=φ(t)+ω(t)H(t)integral from 1 to 0 t/(t+s)ψ(s)f〔H(s)〕ds. (2)其中φ(t)、ω(t)在〔0,1〕φ|ω(t)|.     

关于二阶微分方程的J.S.Wong猜想

J.S.Wong在1974年提出了如下猜想:“若二阶微分方程:x(t)+a(t)x(t)=0是属于极限圆型的,则它的所有解必是有界的。”本文对上述猜想给予了否定回答。     

变“不规则”为“规则”

正学完了长方体的体积后,同学们掌握了规则的物体求体积的方法,那么不规则物体的体积你会求吗?看下面这道题。【题目】求图1立体图形的体积。(单位:厘米)     

玉林师范学院学报2007年总目录

特稿做好评估工作,推动教学工作再上新台阶【李志宏】2007.6“厚德博学,知行合一”的孔学渊源考【张壮强,石维有】2007.6文化理论前沿(实践美学创新)全球化与中国当代美学的发展【张玉能,张弓】2007.4“实践美学”范式与和谐社会的构建【岳友熙】2007.4文化研究与实践美学:应当     

山东工程学院党委书记张复信同志为本刊创刊10周年题词

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关于齐次可列马氏过程“构造论”及马氏过程应用的研究

设矩阵Q=(qij),i,j∈E,E={1,2,…}满足0≤qij＜∞,i≠j,-qij qi≤∞,称为一个拟Q矩阵.设矩阵P(t)=(pij(t),t≥0,满足称为一个齐次可列马氏过程(转移矩阵).提出3个问题:①给定拟Q矩阵Q,以Q为密度矩阵的过程P(t)(即满足p'ij(0)=qij)存在吗?②若存在,何时P(t)唯一?③存在时,试求出全部p(t).以上3个问题合称“构造论”.简介“构造论”的研究概况,着重近20年来的主要进展及存留问题.另外,举例简介马氏过程的诸多应用领域.