填充床层的不稳定传热

填充床层的不稳定传热,对操作的控制,以及研究与此相类似的热风炉等的机理,有重要的意义。作者对一没有化学反应的圆柱形填充床层进行了研究。由热量衡算,得到其微分方程为:     

颗粒填充通道恒热流壁面温度分布的红外实验

报道了恒热流条件下,用红外热成像法测量颗粒填充通道壁面温度分布的结果。发现加热壁面出现随机不均匀分布的相对高温区,其原因可能是由于在颗粒与加热壁面直接接触的区域流体流动速度偏低,甚至出现“滞止”区所致。这说明,由于壁面对颗粒堆积的自然限制,颗粒填充结构在壁面附近区域的孔隙率以及孔隙通道的大小和形状都发生变化,从而影响流体的流动和传热。由按面积加权所得的壁面平均温度计算Nu与Re关系,其变化规律有可能表明流体在孔隙内的流动状态发生了改变。     

突破液氢温度的热驱动热声制冷机

提出了一种“二介质耦合声学放大器”作为热声发动机与低温脉冲管制冷机的新型耦合机构, 使其继续保持压力幅值放大的功能, 且能够在热声发动机和脉冲管制冷机之间安装弹性膜. 利用此新型耦合机构, 可以使热声发动机以氮气为工作介质获得较低的工作频率, 而脉冲管制冷机则可采用氦气为工作介质使其优良的低温制冷性能得到保证. 采用聚能型行波热声发动机驱动, 最终使一台两级脉冲管制冷机获得了18.7 K的无负荷温度, 使热驱动的热声制冷机突破了液氢温度.     

固定床接触反应器的温度分布与浓度分布

近代化学工业广泛地采用了催化加工过程。对于热效应不大或者温度选择性不高的化学反应,一般皆采用绝热式反应器,计算这种反应器的纵向温度和浓度分布是没有什么困难的。但是对某些热效应较大与温度选择性较高的反应过程来说,反应器内必须具有     

热核电荷密度分布的温度效应

无论是在天体物理中星际碰撞所产生的核,还是在重离子反应中入射粒子能量较高时形成的复合核,都具有较高的激发能量,这就是所谓的“热核”。近年来,随着重离子反应的实验数据的增加,有关热核性质的研究已成为一个引入注目的课题,而其中热核电荷密度分布又是热核性质的一个重要的组成部分。由于热核的亚稳定性,在实验     

热生物学:测量细胞温度

正荧光技术和纳米技术的发展,使得测量细胞的温度成为可能,它被称为"热生物学(Thermal Biology)",本文介绍了最近这方面的进展。即使是最早的科学家们也知道,温度是一种重要的生命体征,指示着人体的健康与疾病状况。17世纪,意大利生理学家桑克托利沃·桑克托利乌斯(Sanctorio Sanctorius)发明了口腔温度计来测量病人的体温。现在,21世纪的科学家们面临着一项新的、更具挑战性的任务:测量单个细胞的温度。     

热发射电子的初能量分布与角度分布

在文献中关于热发射电子的能量分布的公式出现有两种个同的形式,例如 Recknagel、以及作者均采用p(E)=AEe~(-(E)/(kT))dE (1)但 Nottingham 及 Hutson 等则采用p(E)=A′E~(1/2)e~(-E/(kT))dE (2)其中 A,A′为常数;E 为电子的初能量;T 为热阴极的     

不同分布温度光强单位的分光光度法检查

一、前 言 我国光度基准,是按国际计量委员会1948年和1967年的坎德拉定义建立起来的,与铂凝固点黑体比对,得到2045K副基准灯组后,借助兰玻璃(CC-10)作目视异色测光,从而建立了2356K副基准灯组和2859K工作基准灯组,在目视异色测光中借助于兰玻璃达到的色匹配,     

人体正常红外面部图像和温度分布

为了解正常人体面部温度分布特点和规律,本研究使用红外热像技术对健康人体面部进行观察和计算机的面部热像图分析。我们共对116例健康人进行了观察,其中男性33例,女性83例,年龄为14～71岁。使     

西昆仑山崇测冰帽温度分布研究

冰川温度场研究具有气候学意义,尤其在缺乏气象台站的地区更是如此。崇测冰帽位于藏西北高原,东经81°、北纬35°、顶部海拔6580m。1987年8月,沿冰帽主流线,从海拔6366—5950m作者对六个冰岩芯钻孔及旁边雪坑进行了冰温测量.在海拔6328m的S12岩芯孔内7—8m深处测到一16.4℃的冰温,为我国目前测到的最低冰温.本文拟在前人研究基     

味感传导的波动性——味信息传导在板块振动模型中的体现

《味感传导的波动性》一文作者早在我刊4卷6期上已提出“板块振动的生物膜模型”,引起人们兴趣。这次又从上述模型出发,结合味觉受体的概念及最新实验事实提出了“类脂板块波动的味信息传导学说”。在分子水平上研究人体化学信息的传导途径及生化机制,颇有见地,当为一家之言。     

地球内部热散失量分布的非对称性

采用Pollack等人 1993年给出的全球热流场 12阶球谐系数 ,求出南、北半球以及0°半球、180°半球的平均热流值和热散失量 .计算结果表明 ,南半球平均热流值为 99 3mW·m^-2 ,显著高于北半球平均热流值(74 0mW·m^-2 ) ;0°半球的平均热流值 (94 1mW·m^-2 )也高于 180°半球 (79 3mW·m^-2 ) .南半球的地幔热散失量达 22.1× 10¹²W ,是北半球地幔热散失量(10.8×10¹² W )的两倍;0°半球的地幔热散失量为16.9×10¹² W ,与180°半球的地幔热散失量16.0× 10¹²W相近 .大陆与海洋在全球的非对称分布是导致地球内部热散失量具有半球非对称性的原因 .热散失量的非对称分布是地质历史中的长期现象.     

黑洞吸积盘的“反常”温度分布解

黑洞吸积盘是常用来解释高能天体物理现象的一种模型.迄今所发展的这种吸积盘模型,都是基于下列的能量方程的.ε=φ,(1)其中S为单位体积单位时间内在吸积物质中所产生的粘滞热,φ表示每单位体积的辐射冷却率.也就是说,方程(1)表示从吸积盘中一给定点上发出的辐射能流,就等于在相同点上的由     

具有磁荷和磁矩的中子星温度分布规律的研究

具有磁荷和磁矩的中子星的静态外部度规的时间分量为式中为磁荷,P为磁矩,G为万有引力常数,M为中子星质量,r为中子星半径,c为光速。     

突破液氮温度的完全无运动部件热声制冷机

脉冲管制冷机因为无低温下运动部件在小型低温制冷机研究领域倍受关注,热声发动机则利用热能产生自激振荡输出声功而无需任何运动部件,也是近年来国际研究的热点．如果两者成功耦合在一起则能形成完全无运动部件的低温制冷机,在可靠性、造价以及利用热源等方面具有无可比拟的优越性,可以应用在很多重要的场合,长期以来受制于热声发动机所能获得的压力波动大小,     

高温高压容器中间接加热引起的炉内温度分布

在高温高压研究中,为了获得高温,一般,在高压腔内使用管式炉体,通过一对压砧引入电流,从而,在高压腔内部造成局部高温。如果,电流通过工作物质而发热,这样产生高温的加热方式,我们称之为直接加热;而电流只通过导电的管式炉壁,利用炉壁在大电流作用下发热产生的高温,我们称之为间接加热。实际上,任何直接加热都可以看作是无穷多个间接加热方式的组合。本文只讨论间接加热。     

利用SiO_2混合模型计算漳州地热田热储温度

热储温度是地热资源勘探中不可缺少的一个重要参数,一般通过化学温标的方法加以计算,目前热储温度计算中通用的化学温标有十数种,每种温标有其相应的应用条件,漳州地热田是一个受海水混入影响强烈的咸水热田,其热储温度不能简单地用一般化学温标加以直接计算,1986年法国学者曾用普通化学温标计算过该热田的热储温度,但未能取得一致的结果,作者根据漳州热田的具体情况,提出用SiO_2混合模型计算热储温度的方法,取得了可靠的结果,现报道于下。     

颗石藻热模拟产物中芳烃生物标志物分布

颗石藻原样和不同温度热模拟实验分析结果表明,颗石藻对低熟原油中长链烷基芳烃的贡献不容忽视;藻类通过生物化学作用将无机硫转化为有机还原硫,是岩石和原油中有机硫化合物中硫的来源之一;应用甲基菲指数判识有机质成熟度时应结合其他成熟度参数;在低熟条件下,用三芴相对含量判识氧化还原环境更为可靠。