动力系统(Q_p,M_a)的拓扑熵

在每个紧致连续系统上可以定义一个称之为拓扑熵的非负拓扑共轭不变量,可以度量该系统在相空间上引起的运动的"混乱程度".拓扑熵的概念,最初由R.L.Adler,A.G.Konhelm和M.H.McA ndrow引进,随后R.Bowen又在可度量化的拓扑空间上给出了不依赖于紧致性的拓扑熵定义.但是,在紧空间上可以证明拓扑熵的开覆盖定义和Bowen定义是等价的.本文总述了拓扑空间(Qp,|·|p)及其子空间的动力学性质结论和部分几何性质,并对部分空间计算出其拓扑熵,给出具有零拓扑或正拓扑的条件.计算过程中运用到Bowen定义和结论.     

一类疯狂映射的拓扑传递性

疯狂动力系统是一种非常复杂的动力系统.为了研究其Devaney混沌情况,就必须先了解它的拓扑传递情况.在N=2以及纤维映射f0,f1均为旋转条件下,给出了参数α0,α1取不同值时,疯狂动力系统的拓扑传递情况.     

乘积系统中熵点的注记

利用Bowen拓扑熵引入熵点的概念及性质,探讨n阶乘积动力系统中的Bowen拓扑熵,得出n阶乘积动力系统中熵点的性质及其构造.     

拓扑动力系统中张成集与分离集

首先研究了Bowen拓扑熵中张成集与分离集的有关性质．设（x,f）是一个紧致拓扑动力系统,得到了（1）f∈C^0（X,X）必有有限的（n,ε）-张成集;（2）f的每一个（n＋1,ε）-张成集必是（n,ε）一张成集;（3）f的每一个（n,ε）-分离集都是（n＋1,ε）-分离集;（4）f的每一个（n,ε）-分离集都是有限集;最后讨论了在一致收敛下张成集和分离集的一个性质．     

集值离散动力系统的拓扑遍历性、拓扑熵与混沌

设(X,d)为紧致度量空间, f: X→X连续, (K(X),H)是 X所有非空紧致子集构成的紧致度量空间. 通过研究点运动与点集运动的关系, 证明了集值映射拓扑遍历 与f拓扑双重遍历等价并构造一个零拓扑熵且不具有任何混沌性质的紧致系统, 其诱导的集值映射有无穷拓扑熵且分布混沌, 表明集值离散动力系统的拓扑复杂性可以远远大于原系统.     

两类拓扑熵的关系

Bowen给出的拓扑熵与Pesin给出的拓扑熵条件都要比开覆盖定义的拓扑熵条件宽泛.但是他们的条件又不一样,各有局限性.讨论了Bowen给出的拓扑熵与Pesin给出的拓扑熵的之间的关系,证明了二者在条件一致的情况下是等价的.     

关于特殊C*-代数动力系统的拓扑熵

C*-代数动力系统自出现以来,由于其构造复杂,故对其研究甚少,当然对其拓扑熵的研究就更少了;对C*-代数动力系统作了较为特殊的构造,并对其拓扑熵进行了计算,得出了其拓扑熵或是0或是∞.     

关于一类自映射的拓扑熵

关于拓扑熵在一维自映射中已有一些结果，但对其它类型的自映射至今结果不多，本文针对一类可降自映射讨论了有关拓扑熵的问题。     

拓扑熵为＋∞的系统与拓扑熵映侵的连续性

文章构造一个拓扑熵为＋∞的系统,证明了拓扑熵映射ent(f)在一致性收敛诱导的拓扑空间：г＝{f|f∈C^0(I),f:I→I不变,f有常斜率λ＞1;↓Aλ∈R }。上是连续的,且存在不可为数映射集合г0属于г,↓Af∈г0,有ent(f)= ∞。     

超空间拓扑动力系统的拓扑熵问题

研究拓扑动力系统（X,f）的拓扑熵ent^＊（f）和它诱导的超空间拓扑动力系统（K（X）,f^-）拓扑熵ent^＊（f）之间的关系。利用拓扑熵ent^＊（f）的性质,以拓扑动力系统与它诱导的超空间拓扑动力系统之间的关系为切入点。得出了拓扑动力系统（X,f）的拓扑熵不大于它诱导的超空间拓扑动力系统（K（X）,f^-）的拓扑熵;当拓扑动力系统（X,f）的拓扑熵大于0时,超空间拓扑动力系统（K（X）,f^-）的拓扑熵为∞。ent^＊（f）具有Adler拓扑熵和Bowen拓扑熵的一般性质。     

计算二维映射符号动力学和拓扑熵的方法

本文用从Hamilton量得到耗散映射轨道的方法,定义了动力学方程,建立了二维映射的符号动力学;从拓扑熵的定义,通过计算二维映射的不稳定周期轨道数,得到了拓扑熵,并以Henon映射为例,具体得到了该映射的符号动力学和拓扑熵。     

测度空间的拓扑序列熵

给定一个拓扑动力系统（X，T），记M（X）为X上Borel概率测度的全体，其上的拓扑由弱拓扑所诱导．如果系统（X，T）具有零拓扑序列熵，则它称为拓扑-null的．对于给定的一个伪度量空间以及其上的一个自映射（不必连续），引入并研究沿着给定序列的拓扑熵，包括由空间上连续实值函数所诱导的伪度量．作为应用可以证明，给定一个序列A包含于Z＋，如果X为零维的，那么，系统（X，T）沿着A具有零拓扑熵当且仅当（M（X），T）沿着A具有零拓扑熵．特别的，当X为一个零维空间时，系统（X，T）为拓扑-null的当且仅当（M（X），T）为拓扑-null的．     

Lorenz映射中的拓扑熵递减级联

利用推广的ＭｉｌｎｏｒＴｈｕｒｓｔｏｎ 揉理论和Ｓｔｅｆａｎ 转移矩阵，给出Ｌｏｒｅｎｚ 映射拓扑熵的２ 种计算方法；利用揉理论，研究复合词揉多项式的因子化、＊ 积对拓扑熵的变换及通向混沌的２ 类道路之一：拓扑熵递减并趋向零的道路．     

一致空间上连续变换的拓扑熵及其计算

研究一致空间上连续变换的拓扑熵的性质和紧一致空间上扩张同胚拓扑熵的计算问题,证明Ｂｏｗｅｎ给出的度量空间的连续变换的拓 熵由其度量诱导的一致结构决定;对于可一致化的紧拓扑空间上的连续变换Ａｄｌｅｒ、Ｋｏｎｈｅｉｍ、ＭｃＡｎｄｒｅｗ及Ｂｏｗｅｎ定义的拓扑熵相同;变换是扩张变换等价于其有生成子;紧一致空间上扩张同胚的拓扑熵由其生成了或扩张常数决定。     

连续映射的拓扑原像压

作为原像熵概念的推广,对紧致度量空间上的连续映射f,文章应用原像集的张成集和分离集,引入了四类原像压Pα(f,·)(α=p,m,i,r),探讨了这些原像压的若干性质,并推广了拓扑熵和原像熵的有关结论。     

基于Fuzzy集的Vague集的模糊熵

给出了Vague集的基本概念，阐述了Vague集的本质及Vague集与Fuzzy集之间的关系；通过对投票模型的分析，指出了在投票模型中投中立票者仍然有某种倾向，且该倾向由投赞成票和投反对票的人类之比来决定，在此基础上提出了一种Vague集向Fuzzy集转化的方法，最后给出了基于这种转化方法的Vague集模糊熵的定义。     

拓扑熵等于零的若干充分条件

本文给出了空间连续自映射拓扑熵等于零的几个充分条件。