关于引力场能量动量张量的迹

在共形协变经典场理论中,自旋为0,1,1/2和2的无质量场的能量动量张量都是无迹的(A.O.Barut and许伯威,J.PAy.,A15 L207;许伯威,J.Phys.,A14 L97,15 L329;N.D.Birrell and P.C.W.Davies,Quantum Fields in Curved Space,p.174).另一方面,如所周知广义相对论并非共形协变的;但     

关于Goldberg能量-动量综量的注评

Goldberg(Phys. Rev., 111(1958),315)从场论的变分原理着手,选取适宜的引力拉格朗日之后导得恒等式     

挑战能量守恒定律的男孩

科学家牛顿创立的能量守恒定律被恩格斯誉为：“19世纪三大发现”之一．在此后的200多年时间里被广泛应用,从不曾有人怀疑、然而,不久前,北京民族大学工商企业管理班的王学勤同学却大胆地埘此提出了怀疑,并设汁了一个小装置来证明能量守恒定律不成立的情况。     

赫姆霍兹对能量守恒定律的杰出贡献

本文在简要评介迈尔和焦耳对能量守恒的研究工作的基础上,着重讨论了赫姆霍兹的著名的论文《论能量守恒》,指出赫姆霍兹是第一明确提出并在严密的数学基础上,用纯粹的物理语言论能量守恒定律的人。     

光滑映照应力-能量张量的一些性质

1.引言如果物理系统的场方程可从作用量泛函导出,人们就试图定义应力-能量张量,使在泛函的临界点这个张量是守恒的。最近,Baird和Eells对Riemann流形间的光滑映照成功地引进了这种张量。他们证明了调和映照满足守恒律。从Baird-Eells公式容易看出相对仿射映     

引力理论的准定域能量和动量

本文研究动力学几何的一般理论,使用的几何量为共动坐标O~α、联络1形式ω_β~α和度规系数g_(υν).对应场强为挠率2形式(?)~α:=DO~α ω_β~α∧O~β、曲率2形Ω_β~α:=dω_β~α ω_Γ~α(?)_β~Γ及非度规性1形式G_(υν):=Dg_(υν)=dg_(υν)-ω_υ~αg_(αυ)-ω_ν~αg_(υα).引入协变的正则动量后,可得一阶拉格朗日量4形式:     

Levi—Civita张量密度的一个解析表示及其应用

Levi-Civita张量密度(以下简称L-C张量)是一个阶数与空间维数相同的完全反对称的张量。在n维度规空间中,它可定义如下:式中g为度规张量的行列式:g=|gik|。在张量代数与分析的计算中经常要用到有     

二维球面上的Codazzi张量

设M为Riemann流形,▽为其Levi-Civita联络。若M上二阶对称张量场A的共变导数▽A是三阶对称张量场,则称A是M的一个Codazzi张量。显然,这个概念来源于三维欧氏空间中曲面的第二基本张量,它满足经典的Codazzi方程。     

弱引力场天体电场的估算

对天体电场的估计无疑是一个令人感兴趣的天体物理问题,因为它明显地影响着荷电粒     

关于黎曼曲率张量的一种物理描述

爱因斯坦的广义相对论被认作20世纪最卓越的引力理论。它的表示体系的数学形式,是抽象的黎曼几何及其张量分析,因其艰涩难懂,热衷者不多;特别由于它的实验验证事实只有水星近日点进动、光线偏转等寥寥几个,而且又都是大尺度上的天文观测,并非轻而易举,因此长期以来,人们对爱因斯坦赋予广义相对论的抽象数学形式的物理思想尚未深信不疑。时     

关于Einstein λ变换与Einstein张量的不变性

设M为n(≥2)维C~∞流形,g,即<,>,为M上的非奇异度量张量场.若以D表示M上所有的仿射联络,则对每一联络D∈D,在M上就有一种几何(M,g,D);又以F表示M上的C~∞函数环,以X表示M上的C~∞向量场所生成的Lie代数,且以记M上的一次外微分形式的全体.令{x~i}为M上点m的局部坐标系,则其相应的坐标基向量场为,其对偶基为{dx~i},由于M上具有度量,故在切空间T_m处还存在么正基场{Z_i},令其对偶基为{Z~i}(i=1,…,n)。     

人工结构赝磁场的研究进展

作为人工规范场,赝磁场可像真实磁场一样调控电子动力学,受到了广泛的关注.对于不与磁场响应或者与磁场弱响应的经典波系统,赝磁场提供了一种调控波场的新机制,带来了许多与真实磁场可类比的物理性质,如朗道能级、类量子霍尔效应等.特别地,声学、光学等人工结构材料具有结构可调、易于制备和表征等优良特性,为赝磁场的研究提供了优秀的平台.本文将介绍人工结构赝磁场的研究进展,重点关注赝磁场的构建以及相关的物理性质.     

金属离子的能量半径及其应用

大家早已知道,一个具有8-电子外壳的金属离子(以下简称惰型金属离子),与一个非惰性气体原子外电子壳结构的金属离子(以下简称非惰型金属离子),尽管它们彼此具有相同的电荷和相近的半径,其所表现的性质(如其盐的点阵能、离子的水合热等)往往相差较大。因此仅用离子的电荷、半径,统一比较它们的性质是困难的。本文提出金属离子的能量半径,尝试应用金属离子的能量半径和电荷,在一定范围内,可以将上述两类离子统一起来比较它们的性质。     

破波力的动量理论

破碎波的拍击力是海工构筑物的重要波浪载荷之一,它对于水线附近的部件尤为重要。50年代以来,人们提出了各种计算作用在垂直桩柱上破波力的方法。 早期的经验公式是根据Hall和Ross的实测结果修正Morison公式,而阻力系数要比     

太阳活动低年附近等离子体质量、动量和能量全日面输出流量的速度谱分析

自1958年Parker预言行星际空间存在太阳风等离子体流以来,它的源区及加速机制一直是空间物理学界面临挑战的难题之一。30多年来人们在观测和理论两方面都作了大量研究。最近我们借助由行星际闪烁观测推算的太阳风速度和K日冕亮度观测来获取日冕高度全日面等离子体质量、动量和能量输出流量(F_M、F_P和F_E)的二维大尺度平均结构,并和同期光球磁场的平均结构相比较。本文以此为基础,针对不同磁结构区太阳风等离子体的质量、动量和能量输出流量与速度的关系进行了分析,获得了一些发人深思的新结果。     

双标量-张量引力论变分原理

把文献[1]的双标量-张量引力论真空全场方程改写为(用文献[1]的,以及是习见的符号):     

扰动引力场对星系激波解的影响

星系的螺旋结构可能是一种气体现象,因而应该和能够建立气体理论来解释它。用数值的方法讨论星际气体的自引力星系激波的维持和起源机制以后,有必要再分析地定性研究扰动引力场对星系激波解的影响。而且,一般星系激波的研究多用数值方法,也有必要     

顾及椭球扁率效应的统一引力场表示

作者首次提出的统一引力场表示理论是对扰动引力位就球近似情况建模的。我们知道,球近似会使结果携带着椭球扁率级的固有误差。对一般实际应用,这一误差可忽略;但若欲达到更高精度,则必须顾及之。本文旨在拓展统一引力场表示理论,使之包含椭球扁率级效应的情况,以满足当代物理大地测量学发展及相关地学学科对地球引力场进一步提出的高精度要求。     

仿射超曲面的调和Gauss映射与Codazzi张量

设A~(n+1)为n+1(n≥2)维实仿射空间,x:M~n→A~(n+1)是n维连通定向光滑流形M~n的局部强凸超曲面浸入,具有Blaschke度量G。因而(x(M~n),G)成为一个Riemann流形。用y表示仿射法矢。M~n的Gauss像定义为映射x′:M~n→A~(n+1),x′=—y。若仿射Weingarten算子是正则的,则