反质子与原子核的散射

分析反质子在入射能量低于200MeV 时与原子核的弹性和非弹性散射现象.多次散射的特点很显著.反质子的光学势要求是强吸收型.极化度 P(θ)的实验要求这个光学势应拓广包含自旋轨道耦合项.扭曲波冲量近似理论在描述非弹性过程获得良好的效果.但若要求包含对反常核态的激发,则扭曲波应来自含自旋轨道耦合势下的结果.     

反质子与原子核弹性散射的相对论性描述

用含有相对论性罗仑兹不变性的光学势研究反质子与原子核弹性散射.用严格的分波方法求解含有标量势和矢量势的 Dirac 方程.计算了反质子能量为179.8Mev 与 ~(40)Ca和~(12)C,以及能量为46.8Mev 与~(12)C 核的微分截面(dσ)/(dΩ),分析本领 A_y(θ)和自旋转动函数Q(θ).微分截面与实验比较符合很好.同时也预言了分析本领 A_y(θ)和自旋转动函数 Q(θ).     

反质子光学位的自旋轨道效应

本文考虑了反质子光学位中包含了自旋轨道耦合项后的影响.并分别计算了从~(12)C 核到~(203)Pb 核在不同能量下的微分截面((dσ)/(dΩ)),分析本领 A_y(θ)和自旋转动函数 Q(θ).得到仍能描述微分截面的包含了自旋轨道作用位的光学位.并给出各个核,各能量下 A_y(θ)、Q(θ)的角分布形状.     

低能反质子与原子核散射

本文概述了能量从２０至１８０ＭｅＶ区域反质子与原子核的散射现象．从多次散射的理论框架，获得反质子的光学势，这一光学势能很好地描述从轻核至重核在整个能区的弹性散射实验．同时从Ｇｌａｕｂｅｒ多次散射理论，也获得与弹性散射实验相一致的结果．对于非弹性散射，ＤＷＩＡ的计算结果也与实验一致．这些表明在低能区反质子与原子核的散射是多次散射为主．     

反质子在核上的弹性散射和库仑效应

基于Ｇｌａｕｂｅｒ理论，用含有自旋项的二体元振幅，考虑库仑作用，对１８０ＭｅＶ的反质子在核上的弹性散射微分截面、极化角分布和自旋旋转参数进行计算，结果与实验相符。     

200Mev质子与原子核弹性散射的相对论性分析

用改进的相对论性光学势讨论200Mev质子与核的弹性散射微分截面,分析本领和自旋转动函数.用严格的分波方法求解含有标量势和矢量势的Dirac方程.从对轻核到重核五个双满壳核的计算,看到改进了的光学势与实验结果符合甚好.     

晶体CsFeCl_3的自旋极化MS-X_a计算

本文采用自旋极化的MS-X_a方法,在晶体CsFeCl_3的实际的D_3d低对称品场下计算了络离子(FeCl_b)~(4-)的电子结构。给出了单电子本征值和本征函数和自旋极化分裂,用过渡态理论计算了部分光学跃迁和电荷转移跃迁的能量。     

低磁场下激光泵浦超极化惰性气体研究

为了获得高极化度的惰性气体,采用激光泵浦的方法可以使没有放射性的惰性气体同位素(如129Xe、3He)的自旋极化度得到极大增强.圆柱形的玻璃泵浦室内充满天然氙气、氮气、铷蒸气和氦气的混合气体,压力维持在1 MPa左右.泵浦室放置在30Gs的均匀磁场内,并被加热到318～352K.中心波长为794.7 nm的圆偏振激光均匀照射泵浦室对碱金属及惰性气体进行泵浦极化.其获得的非平衡极化度远远高于在相同磁场里玻尔兹曼平衡值.增强的核自旋极化度,可以使惰性气体同位素核磁共振的灵敏度提高104～105倍.     

中能质子—核散射研究新进展

用相对论Brueckner-Hartree-Fock(RBHF)方法从微观现实的二体相互作用热出发求解相对论Brueckner-Bethe-Goldstone(RBBG)方程导出相对论微观光学势。用这种相对论微观学位研究了入射能量范围从160到800MeV质子与^16O,^40Ca,^90Zr,^208Pb散射的微分截面和自旋观测量并与相对论唯象学光学势计算进行了比较。并对RBHF方法，Walecka模型分截面和自旋观测量与相对论唯象光学势计算进行了比较。并对RBHF方法，Walecka模型和相对论唯象光学位模型作了比较，同时分析了各种方法的优点及局限性。相对文化核多体方法对有限核结构及天体物理研究也有着广泛的应用前景。     

不同共轭桥的氮氧双自由基分子NLO性质的DFT研究

采用密度泛函理论(DFT)UB3LYP/6-31G(d,p)方法对不同共轭桥的氮氧双自由基分子4个体系的非线性光学(NLO)系数进行了计算.结果表明:所有体系单重态为稳定的基态,与自旋极化规则一致;4个体系的极化率在单重态时较大,三重态时较小;体系a,b和c在单重态与三重态的二阶超极化率与极化率规律相同,而具有垂直稳定构型的体系d,由于强的反铁磁性耦合体现出三重态时具有较大的二阶超极化率.     

二维磁性NbSi2N4-WSi2N4-NbSi2N4异质结的光生电流效应

采用量子输运方法研究了二维(2D)磁性NbSi₂N₄-WSi₂N₄-NbSi₂N₄面内异质结的光生电流效应.该异质结具有C2v非空间反演对称性,在可见光范围内,用线偏光垂直及倾斜照射时,均能激发显著的光生电流效应,产生自旋极化且偏振敏感的光电流.光电流与偏振角(θ)和入射角(α)均为余弦依赖(cos(2θ),cos(2α))关系.两种照射方式下均能产生纯自旋流及完全自旋极化的光电流.在垂直照射时,能取得完美的自旋阀效应.这些结果表明,二维磁性NbSi₂N₄-WSi₂N₄-NbSi₂N₄异质结在低能耗自旋电子学及低维光电探测领域具有应用潜力.     

在+~（12）C弹性散射中对一种唯象的N湮灭势的研究

在Ｇｌａｕｂｅｒ多重散射理论近似下，采用泡里关联的核波函数，使用一种唯象的湮灭势，对１８０ＭｅＶ的在１２Ｃ上的弹性散射微分截面，极化角分布和自旋旋转参数进行了计算。结果表明，自旋效应可以忽略，这种势模型与实验符合得较好。     

GaAs中电子自旋极化的浓度依赖研究

采用时间分辨圆偏振光抽运-探测光谱,研究本征GaAs中导带底附近电子初始自旋极化和自旋弛豫动力学.发现电子初始自旋极化度小于通常认为的0.5,并随光注入载流子浓度的增大而减小.假设右旋圆偏振光激发到导带的自旋取向,向上与向下电子浓度之比为13,理论计算的电子初始自旋极化度随载流子浓度变化关系与实验结果很好的符合.计算结果同时表明,带隙重整化效应对电子初始自旋极化度有较大影响,但电子初始自旋极化度小于0.5的现象并非起源于带隙重整化效应.     

在p—^＋12C弹性散射中对一种唯象的N—^N湮灭势的研究

在Ｇｌａｕｂｅｒ多重散射理论近似下，采用泡里关联的核波函数，使用一种唯象的ＮＮ湮灭势，对１８０ＭｅＶ的ｐ在＾１２Ｃ上的弹性散射微分截面，极化角分布和自旋旋转参数进行了计算，结果表明，自旋效应可以忽略，这种势模型与实验符合得较好。     

用MS-X_α方法研究(CrO_4)~(5-)的电子能级

本文采用了自旋极化MS-X_α方法,计算了铬离子(CrO_4)~(5-)的电子结构,给出了单电子本征值、本征函数和自旋极化分裂.用过渡态理论确定了基态组态,计算了部分光学跃迁和电荷转移跃迁的能量,并研究了配位体距离的影响.     

质子与质子碰撞产生两个大横动量相反方向光子过程

讨论了在保守 SU(6)模型和 P.Chiappetta 和 J.Soffer 模型下,PP→γγ_(opp)+X 过程的散射截面以及在极化情况下,该过程的极化不对称度,给出与自旋有关的信息.     

Speckle无序对一维谐振势中自旋极化费米气体的影响

基于局域密度近似的Bethe-ansatz方法,研究了谐振势中两组分一维自旋极化费米气体的基态性质,以及无序对其影响.对于无外势的干净系统,基态是完全配对的Bardeen-Cooper-Schrieffer(BCS)相,或部分极化的Fulde-Ferrell-Larkin-Ovchinnikov(FFLO)相,或完全极化的正常相.当系统中存在谐振势但仍干净时,系统成为两相混合的状态:中间部分是FFLO相;边缘部分或为BCS相,或为正常相.这之间存在一个临界相,即纯的FFLO相.发现当外势和无序共同存在,总极化强度固定时,随着无序振幅的增强,系统能从FFLO-BCS相变为FFLO-N(FFLO-Normal)相.     

自旋轨道耦合系统中的电流导致的自旋极化

研究了二维Rashba自旋轨道耦合电子系统中的电流导致的自旋极化。对于δ函数形式的短程电子杂质散射,得出了和文献一致的结果。在远处杂质散射下,自旋极化将会强烈地依赖于电子密度,这个结果完全不同于短程势散射的情况。并且随着杂质距离的变大,自旋极化增强。在这种散射势的情况下,不再能够通过测量纵向电导和磁化强度的方法来确定样品的 Rashba 自旋轨道耦合系数。     

MS-代数的同余核

讨论同余关系θ的唯一性,其中θ是MS-代数L的以理想I为核的同余关系,主要结果有:(1)分别是L的同余核,d1≥d,如果以(d]为核的同余关系是唯一的,则以(d1]为核的同余关系是唯一的.(2)在商代数L/θ中,给出([d]]是同余核的充分必要条件.     

GaAs导带中电子自旋极化的能量演化

考虑自旋极化依赖的带隙重整化效应,分别计算了常温与10 K的低温下GaAs导带中光注入电子自旋极化度的能量演化。计算过程中假设右旋圆偏振光激发,载流子浓度为2×1017 cm-3。发现常温下电子初始自旋极化度随过超能量的增大而增大,并非为通常认为的0.5。而在低温下,导带底附近电子初始自旋极化度几乎为0,电子初始自旋极化度也随过超能量的增大而增大,高能级上可以获得100%的电子初始自旋极化度。