具有处处非零Killing向量场的nearly K(a)hler流形

研究了在nearly K(a)hler流形上某种处处非零Killing向量场的存在性与流形的拓扑和几何之间的联系.并且得到了下面的主要结论及其推论:设(M2n,g,J)是一个2n维的近复流形.如果在M上存在一个处处非零的Killing向量场ξ,使得ξ*∧Jξ*是闭2次形式,则M局部微分同胚于M1×M2,其中M1和M2分别是分布V∶=span{ξ,Jξ}和分布H:=span{ξ,Jξ}⊥的极大积分子流形.     

切触伪度量流形的特征向量场

设M2n+1为切触伪度量流形,ξ为M2n+1的特征向量场,主要研究切触伪度量流形的ξ-截曲率.当ξ为共形Killing向量场时,给出了M2n+1为K-切触流形的充要条件.     

关于拟常曲率空间子流形的调和与Killing向量场

本文研究了一般拟常曲率空间N的紧可定向子流形M上的调和向量场,射影Killing向量场以及保形Killing向量场。给出了M上任意向量场所满足的两个积分公式,并且运用这两个积分公式讨论了M上的调和向量场、射影Killing向量场,保形Killing向量场的平行性、不存在性与M的主曲率之间的关系。同时在N为一种特殊的拟常曲率空间即S—流形的假设下又得出了进一步的结论。本文中主要结果是Shetty,D.J.在常曲率空间子流形上类似结果的推广。     

Einstein流形上满足dξ~*为共形Killing形式的Killing向量场ξ

研究了在Einstein流形上存在某种非平凡Killing向量场的必要条件;同时给出了两个例子:1)标准球S6上的基本向量场;2)S2×S3上的单位Killing向量场.     

黎曼积流形的子流形

本文在K.Yano和M.Kon 1979年关于积流形的结果上得出了关于黎曼流形的子流形的一些结果.特别得出了定理5.1 设M_i(i=1,2)是Sasaki流形N_i关于分布D:的切触CR-子流形.如果ξ∈D_1;ξ′∈D_2,则M=M_1×M_2为Hermite流形N=N_1×N_2的关于分布D=D_1×D_2的CR-子流形.定理5.2 若M=M_1×M_2是N=N_1×N_2关于分布D=D_1×D_2的CR-子流形,且有ξ∈D_1;ξ′∈D_2,则M_i为N_i(i=1,2)关于分部D_i的切触CR-子流形.K.Yano和M.Kon在[1]中已经研究了两个Kaehler流形的黎曼积流形的子流形.另外,我们知道,在正规切触度量流形的黎曼积流形上,存在一个复结构(非Kaehler结构)(?),在[3]中,M.Kameda给出了两个Sasaki流形的黎曼积流形及子流形的许多结果,本文正是对积流形的不变子流形及CR-子流形作进一步的讨论.     

非平稳序列M(1)n和M(2)n的联合分布

{ξi,I≥1}为标准化的正态序列,rij=Cov(ξi,ξj).M(k)n是{ξi,I≥1}第k个最大值,L (k) n是其出现的位置,文章在条件:j-I→∞时rijlog(j-I)→γ∈(0,∞)下,得到了M(1)n和M(2)n的联合渐近分布.     

关于爱因斯坦流形的一些注记

爱因斯坦流形是特殊的一种黎曼流形,它有很好的特征,其定义弱于常曲率黎曼流形.本文对其有关性质进行了讨论,得到了2维和n(n≥3)维爱因斯坦流形的数曲率的一些结果:ρ可能为常数和ρ为常数,以及爱因斯坦流形与常曲率黎曼流形之间的关系;3维连通的爱因斯坦流形(M,g)必为常曲率黎曼流形,它的截面曲率的几个结论;最后得到了一个关于其上非零的平行向量场的存在性定理,并且对爱因斯坦流形作了几点总结.     

存在共圆Killing向量场的拟共形黎曼流形

本文推广了《关于无穷小共圆运动几个定理》(罗崇善)的若干结果,得到:若一个拟共形平坦(拟共形半对称或拟共形循环)流形M~n(n≥4)存在一个共圆Killing向量场,则M~n是常曲率流形,或拟常曲率流形或ρ的梯度是M~n的平行向量场。     

半对称非度量联络卷积上的半对称非度量Killing向量场

在带有半对称非度量联络的卷积上定义了半对称非度量Killing向量场.给出了该联络单位区间上半对称非度量Killing向量场的形式,得到了卷积流形、基流形与纤维流形上半对称非度量Killing向量场的关系,并将此向量场应用于广义Robertson-Walker时空和标准静态时空模型.     

紧致黎曼流形上的Yamabe soliton

设(M,g)是n维黎曼流形,n≥3.考虑(M,g)上的Yamabe soliton:(R-ρ)g=1/2LXg,其中R是数量曲率,X∈X(M)是光滑向量场,是实常数.证明了:如果流形是紧致的,则数量曲率R是常数.     

非紧流形上抛物方程的椭圆型梯度估计

给出完备非紧黎曼流形M上的抛物方程ut=△u+Xu+hu的正解的全局梯度估计,该估计与M的维数n无关.这里X是任意非零C 1向量场;h是定义在M×(0,+∞)上的非负函数,对于自变量x是C 1函数.作为应用,我们将给出该方程的解的Harnack估计.     

强相依非平稳序列位置和高度的联合极限分布

{ξ,i≥1}为标准化的正态序列,相关系数rij=Cov(ξi,ξj)。M(nk)是{ξ,i≥1}第k个最大值,L(nk)是其出现的位置,本文在条件:j-i→∞时rijlog(j-i)→γ∈(0,∞)下,得到了L(n2)和M(n2)的联合极限分布。     

欧氏空间中全拟脐子流形

令R^n+p为(n+p)维欧氏空间,而Mⁿ为R^n+p中n维定向的紧致无边子流形且连通.记ξ为Mⁿ的单位平均曲率向量场,H_i为Mⁿ沿ξ方向的i-平均曲率.利用一个已知的积分公式,证明了:如果存在一个整数r(1≤r≤n-1),使得H_r+1处处非零且比值H_r/H_r+1为常数,则Mⁿ必全拟脐.结果推广了余维数p=1时,即超曲面情况下一个经典的定理.     

强相依非平稳序列上超点过程的收敛性

{ξi,i≥1}为标准化的正态序列,rij=Cov(ξi,ξj)。M(nk)是{ξi,i≥1}第k个最大值,本文在条件:j-i→∞时r■log(j-i)→γ∈(0,∞)下,得到了ξ1,ξ2,…,ξn时间正规化上超水平u(n1),u(n2),…,u(n)r形成的点过程依分布收敛到定义在(0,+∞)×R上的二维Cox-过程。     

三角代数上的Jordan零点高阶ξ-Lie可导映射

设U=Tri(A,M,B)是一个2-无扰的三角代数,{φn}n∈?是U上的一列线性映射.用代数分解方法证明:如果对任意n∈?,U,V∈U且U°V=0,有φn([U,V]ξ)=∑i+j=n[φi(U),φj(V)]ξ,ξ≠0,±1,则{φn}n∈?是一个高阶导子,其中[U,V]ξ=UV-ξVU为ξ-Lie积,U°V=UV...     

紧致流形上2个向量场有相同奇点的条件

借助模映射探讨紧致流形上2个向量场存在相同奇点的条件。设X和Y是紧致流形M上的2个向量场,f_X和f_Y是由X和Y诱导的2个模映射f_X,f_Y:M→M。先给出了f_X和f_Y有相同唯一不动点的条件,然后导出了当M的欧拉示性数不为零时,X和Y有相同唯一奇点。给出了紧致流形上2个向量场存在唯一相同奇点的条件。     

四元数空间形式中具有常数k-hler角的浸入曲面

本文仿照文献[1]和[2]的作法,对于四元数k hler流形中的浸入曲面引入了k hler角的概念,同时讨论k hler角是常数的情形.有关四元数k hler流形中的复子流形的讨论可见文献[3]等.设M是一个定向的2维黎曼流形,(N,V,g)是四元数k hler流形,x:M→N是等距浸入.如果拉回丛x V上存在一个整体定义的光滑截面I,满足I2=-id和 I=0,那么对于M上与定向相符的单位正交标架场{e1,e2},可令cosθ=g(I(x (e1)),x (e2)).(1)　　引理1　cosθ与标架场{e1,e2}的取法无关,因而是M上整体定义的函数.定义2　由(1)式所确定的函数θ:M→[0,π]称为浸入x的k hler角.…     

关于杨-米尔斯联络的一些能量性质（英文）

M=M~n是一个紧致的黎曼流形,E是M上的向量丛,A是E上具有L~(n/2)曲率的杨-米尔斯联络.通过证明一个关于|FA|~(n/2)的平均值不等式,得到了一列能量有限解具有能量集中的性质.还得到E是一个平坦丛,否则能量一定具有非零下界.     

同宿轨线的扰动及应用

设M为n维紧致Riemann流形,n≥2。记(M)为M上C~1向量场之集,并赋以通常的C~1拓扑;又记~*(M)为所有满足下列条件的X构成的集合:X∈(M),存在X在(M)中的一个C~1邻域B,使每个Y∈B,Y的所有奇点与周期轨道均双曲。 本文所涉及的问题是:对X∈~*(M),是否有     

关于随机序列的若干强大数定律

设{,ξ1ξ,…,nξ,n≥1}是一随机序列,且{nξ,n≥1}<.ξ利用鞅差序列几乎处处收敛定理,给出受控随机序列的若干强大数定律.