氢分子离子和质子在碳膜中的能量损失测量

利用高分辨原子碰撞装置,直接测量氢分子离子和质子束流的人射能量、通过碳膜之后的透射能量分布和库仑爆作碎片的能谱。由此确定透射H_2~+及其库仑爆作碎片的能量损失△E_p和△E_M和H~+的能量损失△E_A。质于的能损率测量结果与前人推算结果一致。而H_2~+的质子碎片能损率为H~+的两倍以上.结果表明,在相同核子速度和靶厚度下,△E_r最小,△E_M为△E_A的2—3倍。     

质子弹性散射分析方法测量mylar膜上气溶胶样品的氢含量

利用标准样品比较法质子弹性散射分析(PESA)对一组采集在mylar膜上的气溶胶样品氢含量进行了定量分析.在质子束能量2.5 MeV,散射角50°时,PESA测量5μm mylar膜上气溶胶中氢含量的探测限为0.26μg.cm-2,几个样品氢含量的测量结果在1.9~12.7μg.cm-2之间,大大高于探测限.     

质子与原子核碰撞J/ψ产生过程中的能量损失效应

在考虑初态部分子分布函数核效应、入射质子的能量损失效应,以及末态粲夸克对能量损失效应的基础上,对质子-原子核碰撞J/ψ产生过程的微分截面比RW/Be(xF)进行了领头阶的唯象分析,并与E866实验数据中代表J/ψ粒子在靶核外产生的实验数据进行比较,确定了粲夸克对的能量损失值(0.69±0.23)Ge V/fm.研究结果表明:当J/ψ粒子在靶核外形成时,末态粲夸克对的能量损失效应是影响J/ψ粒子产额压低的主要核效应;当xF较大时,初态入射质子的能量损失效应也是不可忽略的.     

核Drell-Yan过程中夸克的能量损失

借助2种典型的处理夸克能量损失的方法,利用拟合深度非弹性散射实验数据得到的束缚核子中的部分子分布函数,分别计算了核Drell-Yan过程中的微分截面比随运动学变量x1的变化,并与费米实验室E866组的实验结果进行比较.比较结果一方面验证了核Drell-Yan过程中能量损失效应的存在,另一方面也说明了不同的处理夸克能量损失的方法对计算结果的影响.     

高能夸克在核环境中的能量损失

利用夸克能量损失公式和从轻子-原子核深度非弹性散射实验数据得到的束缚核子中的部分子分布函数,计算了FNAL E866 800 GeV的质子打击不同原子核的Drell-Yan过程截面比,发现考虑能量损失的计算结果与FNAL E866实验数据符合甚好.建议在利用核Drell-Yan过程实验数据抽取束缚核子内部分子分布函数时考虑能量损失效应.     

电子、质子轰击核靶原子K壳层的电离截面初步计算

介绍了利用电子，质子分别轰击靶原子K壳层电季截面的计算方法，给出了镁（Mg),铝（Al)，钙（Ca),钪（Sc)，钛（Ti),钒（V），铬（Cr)等核靶的计算结果，最后进行了简要讨论。     

高能μ子在铁和铅中的能量损失研究

研究了能量从１０ＧｅＶ到１０００ＧｅＶ的μ子在称之为ＬＡＡ的探测器装置的铅量能器和铁过滤器中的能量损失，得出了高能μ子在铅和铁中的能量损失率随μ子能量的变化．     

浅谈管路优化设计——弯管角度、能量损失

文中运用Matlab等软件对管路结构进行优化设计,介绍了管路角度与管路长度的关系,能量损失与管路角度的关系,以及如何做到合理选择角度达到管路能量损失与长度的最优     

入射夸克的能量损失效应

借助4套典型的束缚核子部分子分布函数和3种夸克能量损失的表达式,对核Drell-Yan过程中的微分截面比进行了领头阶的唯象分析,确定了入射夸克单位长度的能量损失值dE/dL=(1.21±0.09)GeV/fm.研究结果表明:采用线型的夸克能量损失表达方式和平方型的能量损失表达方式计算所得的核Drell-Yan过程微分截面比的理论曲线无明显差别;与采用的部分子分布函数的类型无关,来自于低能量入射粒子束的实验数据排除了动量分数型的能量损失表达方式.     

CsI(Tl)对高能质子能量响应的蒙特卡罗研究

在放射性核束物理的实验研究中,需要对核反应产物进行测量和鉴别,以获取反应过程中的重要信息.使用GEANT4软件对CsI(Tl)闪烁体探测器对高能质子的能量响应进行了蒙特卡罗模拟,以确定这种探测器用于探测能量范围10HeV-150MeV质子的能量响应.通过对晶体外表面包覆材料反射率、耦合光敏二极管面积、质子射程等条件的模拟和分析,找到了提高CsI(Tl)闪烁体探测器性能的方法.     

量子数亏损对碱金属原子能级的影响

考虑到极化电偶极子对价电子的作用，在原子核的中心力场中，建立价电子的径向薛定谔方程，得到了碱金属原子光谱的能级公式，并讨论了量子数亏损对碱金属原子能级的影响。     

体质量对中华鳖(Pelodiscus sinensis)生化组成和质量能的影响

分别测定了在实验室条件下养殖的23只稚鳖(终末体质量为15.7～46.4 g)和38只幼鳖(终末体质量为57.5～283.7 g)鳖体的生化组成和质量能.结果表明:随着稚鳖、幼鳖体质量的增加,稚鳖和幼鳖鳖体的蛋白质、脂肪的质量分数和质量能均升高,而水分则随之降低(P＜0.01).稚鳖鳖体的灰分质量分数与体质量相关关系不明显(P＞0.05),而幼鳖的灰分质量分数随体质量增加而降低(P＜0.05).实验证实,以体质量为自变量来预测中华鳖稚鳖和幼鳖的蛋白质、脂肪的质量分数和质量能的方法是简单、可行的.     

能级移位对密度矩阵非对角元ρ_(ab)的影响

碰撞对原子产生两种效应:原子跃迁或原子能级的随机移位δω(t),本文证明δω(t)导致密度矩阵非对角元p_(ab)的寿命效应。     

一氧化碳在外延薄膜Pd(111)表面的催化氧化

在外延薄膜Pd(111)表面上暴露覆盖系数θ≈0.45一氧化碳后,仍能吸附氧并发生一氧化碳催化氧化反应,这与在由溅射、退火方法制备的体材料钯表面上观察到的结果不同,其原因可能归结于两者微观形貌的差别。     

芳香性的本质—场效应能研究（I）

本文提出了对称的分子、离子中的群核场与壳层电子流形成的电势能——对称电场效应能，对分子结构的稳定化作用。计算了１５０个分子的共振能ＲＥ、场效应能ＦＥπ、分子总能Ｅπ总。结果应用于解释许多分子，离子的特殊稳定性及芳香性本质，具有明确的物理意义和广阔的应用前景。     

彩虹明樱蛤Moerella iridescens浮游幼虫合理培养密度的初步研究

彩虹明樱蛤Moerella iridescens隶属双壳纲樱蛤科的软体动物,是浙江沿海传统的小型经济贝类。自1988年以来,我们对该蛤作了一些基础生物学方面的观察研究工作,在人工育苗试验中,我们注意到了培养该蛤浮游幼虫合理密度的问题,旨为今后的人工育苗积累必要的基础资料。在双壳类的人工育苗过程中,浮游幼虫培养密度的高低,直接影响着单位水体的出苗量,且与幼虫的成活率、附着率、生长速度等有一定的关系。浮游幼虫培养密度过高,会引起大     

用粒子数守恒方法讨论Er_(96)、Er_(98)的带相互作用强度

在推转壳模型的基础上,本文用粒子数守恒方法分析讨论了Er_(96),Er_(98)的低激发带的相互作用强度V_I和带交叉频率ωc。单粒子能级选用国际上通用的尼尔逊能级,参数按Lund系统学选取。计算表明,Er_(96)的V_I较小,属于弱耦合;Er_(98)的V_I较大,属于强耦合,这些与实验是相符的,即Er_(96)存在尖锐回弯,Er_(98)则没有回弯,但Er_(96)的ωc比实验值大,为了进一步改进其结果,木文对相互作用问题作丁尝试性的探讨,使其结果有所改进。     

超声对铁氰化钾电化学还原反应速率的影响

分别在有超声和无超声作用下，测定了不同温度和反应物浓度下K3Fe(CN)6电化学还原过程的极化曲线和电流密度．研究结果表明，在K3Fe(CN)6电化学还原过程中，超声作用可以显著增大过程的传质速度和扩散电流密度，在电极电位为0．15V(vs SCE)时，有超声作用时的电流密度是无超声作用时的26倍，电极电位为-0．30V(vs SCE)时，为65倍．随着反应体系的温度升高，超声空化效应减弱，当温度从25℃升高到65℃时，有超声与无超声作用下极限扩散电流密度的比值从68．4降至54．0．     

笼养黑琴鸡(Lyrurus tetirux baikallensis)能量平衡的研究

在2．0，11．5，16．5，20．5℃温度下，笼养黑琴鸡（Lyrurustetixbaikallensis）能量平衡实验结果表明，其总摄入能、排泄能、维持能、粪便热值均随温度的升高而降低；食物利用率与温度之间的相关不显著，但具有随温度升高而增大的趋势．在165℃时，黑琴鸡的总摄入能、维持能显著低于其他温度组．对黑琴鸡而言，16．5℃是否最适温度，有待进一步探讨