复动量格林函数方法研究198Ce的单粒子能级结构

本文首先介绍了单粒子共振态的研究意义和研究方法以及Ce原子核的研究意义,其次给出了复动量格林函数(RMF-CMR-GF)方法的理论框架.重点采用此方法研究了¹⁹⁸Ce原子核包含束缚态和共振态的单粒子能级分布,详细研究了复动量空间的单粒子共振态分布、共振态对应的能级密度分布以及坐标空间内单粒子态密度分布,并证实了与共振态相关的参数均不随复动量空间中积分路径的改变而改变.采用RMF-CMR-GF方法计算得到的共振态能级密度,是在总哈密顿量对应的能级密度中,除去背景能量对应能级密度而得到的,并且通过共振峰可直观地展示出共振态的能量和宽度,这些共振态参数更加准确.由于费米面附近的单粒子共振态对奇特现象的形成有着重要作用,还计算研究了费米面附近共振态密度分布.本文较为准确地获取的共振态参数,对下一步研究奇特现象有着重要的意义.     

复标度方法对Pb同位素单粒子共振态的研究

在相对论平均场(RMF)理论框架下,采用复标度方法研究Pb同位素的单粒子共振态.研究复标度哈密顿量Hθ的本征值随复标度参数θ变化的情况,研究结果表明:连续谱随θ转动,当θ增加到一定值时,共振态开始出现;共振态出现后,共振态位置不随θ变化.同时利用θ轨迹方法得到201～212Pb的共振态能量和宽度,并进一步研究Pb同位素链的共振态能量和宽度随原子核质量数变化的情况.     

复标度方法研究共振态的进展

本文首先介绍了单粒子共振态的研究意义、研究方法及研究进展.其次给出了复标度方法的理论框架.接下来给出了复标度方法的相对论拓展,即Dirac-CSM方法和RMF-CSM方法.复标度方法研究共振态的几个实例也一并介绍.本文着重介绍了两个方面问题:(1)复标度方法被用于研究指数势和Morse势中Dirac粒子的共振问题.为了论证本文方法的适用性,将计算结果和其他文献提供的结果进行了比较,可以发现,本文结果的非相对论极限值和其他的非相对论计算吻合得相当好.共振参数对势场形状的依赖性被进一步检查,敏感性被详尽分析.(2)我们发展了描述形变核共振态的理论.在描述形变核的Schr?dinger方程中,通过引入复标度变换了统一描述束缚态和共振态的理论.以31Ne为例,检验了这种理论的适用性和有效性,并用这个理论系统研究了31Ne的单中子共振态,通过比较发现,我们获得的31Ne的单中子共振态的能量和宽度与耦合道方法的计算结果一致.最后给出了本文的总结.     

一维对称双势垒的共振态

研究了一维对称双势垒的定态波函数问题,并发现在这种势场分布下存在共振态,如果单个势垒的透射系数很小,则共振态能级很接近于单个势阱的束缚态本征能级。     

第二类Pschl-Teller赝自旋对称势场相对论粒子的束缚态

标量势和矢量势之和为零意味着原子核具有严格的赝自旋对称性.作者在赝自旋对称性条件下,求解了第二类Pschl-Teller型势中运动粒子的klein-Gorden方程和Dirac方程S波的束缚态解,并给出了相应的束缚态能谱和相对论性波函数.     

第二类P(o)schl-Teller赝自旋对称势场相对论粒子的束缚态

标量势和矢量势之和为零意味着原子核具有严格的赝自旋对称性.作者在赝自旋对称性条件下,求解了第二类P(o)schl-Teller型势中运动粒子的klein-Gorden方程和Dirac方程S波的束缚态解,并给出了相应的束缚态能谱和相对论性波函数.     

Quesne环状球谐振子势场中的赝自旋对称性

应用二分量方法,求解了Quesne环状球谐振子势场中1/2自旋粒子满足的Dirac方程,Dirac哈密顿量由标量和矢量Quesne环状球谐振子势构成.在∑=S(r)+V(r)=0的条件下,得到了Dirac旋量波函数下分量的束缚态解和能谱方程,显示出Quesne环势场中的赝自旋对称性.讨论了束缚态波函数和能谱方程的有关性质.     

高能量分辨率扫描隧道谱的发展及其在单自旋态和低维超导电性研究的应用

在发展高能量分辨率扫描隧道谱的基础上,实现了基于自旋翻转的非弹性隧道谱,从而实现了对单自旋态的探测,并成功在单分子尺度上研究了自旋间的超交换作用.还探测到了磁性原子在超导能隙中诱导的多重束缚态,并利用这些束缚态在单原子尺度上研究了自旋间的相互作用,在实空间实现了对单个原子的化学识别.利用低温扫描隧道谱,证明生长在Si基片的单原子层厚的铅和铟薄膜为超导体,这是至今报道的最薄的超导体.     

N*(1 535)强耦合效应对η介子核束缚态的影响

类比π核散射的△-空穴模型得到N*-空穴激发态下的η介子自能,将η介子的运动方程与相对论平均场相结合,求解有限核12C,40Ca和208Pb中η介子的束缚态.计算结果显示在η介子的自能中考虑N和N*的核介质修正效应对η介子光学势有很大影响.考虑N和N*的核介质修正效应后,η介子的束缚态的宽度依赖于N*(1 535)自能的实部的选取.     

N^＊（1535）强耦合效应对η介子核束缚态的影响

类比”核散射的△-空穴模型得到N^＊-空穴激发态下的η介子自能，将η介子的运动方程与相对论平均场相结合，求解有限核^12C，^40Ca和^208Pb中η介子的束缚态．计算结果显示在η介子的自能中考虑N和N^＊的核介质修正效应对可介子光学势有很大影响．考虑N和N^＊的核介质修正效应后，η介子的束缚态的宽度依赖于N^＊（1535）自能的实部的选取．     

相对论平均场理论关于赝自旋对称性的研究(英文)

相对论平均场理论被应用于检查208Pb的赝自旋对称性.通过相对论平均场计算提取的赝自旋伙伴态的波函数劈裂,研究不同介子场和光子场对赝自旋对称性的影响.结果表明:赝自旋波函数劈裂随着σ介子场强度的增加而增大,随着ω介子场强度的增加而减小.相比于σ和ω介子场,ρ介子场和光子场仅对赝自旋劈裂起着微弱的影响,σ和ω介子场对赝自旋对称性起主导作用,赝自旋劈裂主要来源于σ和ω介子场的竞争.     

超形变核态的相对论对称性研究

相对论对称性在原子核的壳层结构及其演化中扮演重要角色.探讨超形变核态的相对论对称性,利用相对论平均场理论计算超形变核态的结合能、单粒子能级,提取单粒子能级的自旋和赝自旋能量劈裂,分析这些能量劈裂与原子核形变及自旋和赝自旋双重态量子数间的关系,进而研究超形变核态的自旋和赝自旋对称性及其随形变变化的规律,结果表明超形变核态的自旋和赝自旋对称性与双重态量子数和形变都相关.     

原子核集体激发性质约束对称能的密度依赖性

通过实验测得90Zr、144Sm和 208Pb的同位旋矢量巨偶极共振能量，68Ni、132Sn的矮共振强度以及其占能量权重求和规则的百分比，208Pb的anti-analog巨偶极共振及同质异位相似态的能量；基于相对论和非相对论平均场理论，采用不同的有效相互作用计算了原子核的集体激发性质，并通过理论结果和实验数据的对比约束对称能的密度依赖性．      

山东焦家金矿田锶、铅同位素特征及其地质意义

焦家金矿田是胶西北地区重要的金矿产地,金矿类型以破碎带蚀变岩型为主,其成矿物质来源及成矿地质体尚存争议。采取了焦家金矿田深部样品,分析其同位素特征,研究成矿物质来源,探讨金矿成矿地质体。焦家金矿田金矿石黄铁矿⁸⁷Sr/⁸⁶Sr=0.711 653～0.732 45,按焦家金矿田平均成矿年龄120 Ma返算的(⁸⁷Sr/⁸⁶Sr)_i的值,其范围0.710 752～0.711 986,与郭家岭花岗岩较为接近。焦家金矿田金矿石黄铁矿²⁰⁸Pb/²⁰⁴Pb=37.683～38.103,²⁰⁷Pb/²⁰⁴Pb=15.43～15.547,²⁰⁶Pb/²⁰⁴Pb=17.04～17.44。焦家金矿田金矿体铅为地幔和下地壳的混合源。郭家岭型花岗岩与焦家金矿田金矿形成时间相近,分布空间相依,与金矿体同位素组成接近,成因上有密切联系,是金矿的成矿地质体。     

四川牦牛坪碳酸岩的同位素地球化学及其成矿动力学

世界上绝大多数与碱性岩浆岩 (包括碳酸岩 )有关的稀土矿床产于裂谷化环境中 ,但四川牦牛坪稀土矿床却形成于新生代造山过程中。牦牛坪是一个与碱性杂岩体密切有关的稀土矿床 ,矿化与岩浆碳酸岩直接有关。碳酸岩的同位素地球化学组成变化很小 ,2 0 6Pb/2 0 4Pb=1 8.1 6 2～ 1 8.1 94 ,2 0 7Pb/2 0 4Pb=1 5 .5 36～ 1 5 .5 6 7,2 0 8Pb/2 0 4Pb=38.2 83～ 38.390 ,87Sr/86Sr=0 .70 6 0 5～ 0 .70 6 91 ,1 4 3 Nd/1 4 4 Nd=0 .5 1 2 32 7～ 0 .5 1 2 4 36 ,与 EMI型地幔源区的同位素组成基本一致 ,表明牦牛坪稀土元素的成矿作用与深部动力学过程有关。在强烈的挤压造山过程中能够有 EMI型地幔物质上侵 ,表明进入新生代以来 ,龙门山造山带乃至整个青藏高原及周边地区的地球动力学背景不仅限于板块的水平挤压与俯冲 ,还应考虑到地幔物质及其活动过程的显著贡献。     

反质子光学位的自旋轨道效应

本文考虑了反质子光学位中包含了自旋轨道耦合项后的影响.并分别计算了从~(12)C 核到~(203)Pb 核在不同能量下的微分截面((dσ)/(dΩ)),分析本领 A_y(θ)和自旋转动函数 Q(θ).得到仍能描述微分截面的包含了自旋轨道作用位的光学位.并给出各个核,各能量下 A_y(θ)、Q(θ)的角分布形状.     

代非普适Z′模型中τ~-→μ~-(e~-)KK衰变

研究τ轻子味破缺衰变,有助于探索超出标准模型的具有轻子味破缺(LFV)机制的新物理.在代非普适Z′模型中,对τ~-→μ~-(e~-)KK衰变进行了研究,考虑了共振和非共振的贡献以及来自B介子衰变的限制,结果表明:在现有的参数范围内,这些衰变的分支比都能达到目前的实验上限.最新的实验上限将模型参数B_(τμ(τe))~(L(R))限制在O(10~(-3)).其中,s夸克末态的贡献远大于u(d)夸克末态的贡献,共振部分形状因子的贡献最大.分析了τ~-→μ~-(e~-)KK微分衰变率与双K介子不变质量s~(1/2)(s=m~2KK)的关系.在双K介子不变质量范围内,矢量介子φ(1020)共振占主要地位,τ~-→μ~-KK衰变的共振峰比τ~-→e~-KK衰变的共振峰高.