铁电相变的简谐子软模图像

在自由边界条件下计算了立方钛酸钡有限尺寸晶体中原子的简谐振动模 ,发现许多简谐子软模。用这些软模花样说明了晶体冷却时发生具有a畴和c畴结构的铁电相变。理论表明铁电相变过程涉及屏蔽电荷的激发及其在界面的缓慢扩散 ,以最后得出各个电畴内部的均匀自发极化。铁电相变过程的这些细节 ,都得到了实验的有力证明     

自由模的素子模及素维数

对自由模的素子模是进行了刻画,给出了自由模的素子模的结构为(PF,u1,u2,…,u3),且给出了自由模的素维数的计算公式D(N)=dimA rankF-1.     

单畴铁磁粒子磁化强度弛豫时间的探讨

考虑到原子作非简谐振动,求出外磁场中单畴粒子的自由能和弛豫时间的表达式,讨论了阻尼系数和温度对粒子磁化强度弛豫时间的影响．结果表明：原子的非简谐振动会影响单畴铁磁粒子的自由能,但是不会影响弛豫时间．总的讲,弛豫时间随阻尼系数增大而增大,阻尼系数较小或中间变化范围时,温度的影响较小;而阻尼系数较大时,温度的影响较大;给定阻尼条件下,温度较低时弛豫时间较大．     

氯化钠型结构有限晶格振动

编制了氯化钠型结构各种晶体的晶格振动通用程序;它适用于循环或自由边界条件。令体系原子总数由少至多地分别计算得到了趋向于宏观尺寸极限的零维、一维、二维和三维体系的结果。体系的键角和键长力系数之比增大时,晶化模软化使结构不稳定,导致其升华或熔解。比较了两种边界条件所得到的完全不同的结果。在自由边界条件下简谐模频谱分布随结构中重和轻原子重比增大而分裂成三支;低频、中频和高频之间共出现两个禁区。低频支主要是重原子的振动;高频支重原子大致不动;中频支两种原子都振动。     

Goldie*-补模的直和

称模M为G*-补模,若对于M的任意子模L,存在M的补子模N,使得(L+N)/L相似文献   

面心立方晶体的膨胀系数和弹性模量

以面心立方金属晶体Ag,Cu,Ni为例,讨论了非简谐振动对晶体的热膨胀系数、固体弹性模量的影响.结果表明:只有考虑到第二非简谐系数后,热膨胀系数随温度的升高而非线性地增大;弹性模量只与第一非简谐系数有关,而与简谐系数和第二非简谐系数无关.     

对简谐振动判据的讨论

通过对简谐振动的判据 (或定义 )的分析 ,说明线性回复力为系统的内力、振动系统机械能守恒 ,是简谐振动系统的基本特征 ;指出在机械运动范围内 ,用振动的微分方程和运动学方程作为简谐振动的判据是不充分的 ,而且简谐振动是系统的振动 ,而不是某物体的振动 .     

非简谐振动对晶体Mo热力学性质的影响

以晶体Mo为例 ,讨论了非简谐振动对晶体的热膨胀系数、格林乃森参数的影响 .结果表明 :热膨胀系数、格林乃森参数均随温度的升高而非线性地增大 ,只有考虑到第二非简谐系数后 ,理论计算的热膨胀系数、格林乃森参数才与实验数据比较接近     

几种常见的简谐振动的讨论

简谐振动有三种定义方式: (1)振动物体在弹性回复力的作用下,只要满足∑F=—Kx这一关系的,就称作简谐振动; (2)振动物体的加速度满足a=—(K/m)x这一关系的,就称做简谐振动; (3)如果一个物体的运动方程是x=Acos(ωt+φ)的形式,这个物体的运动就是简谐振动。     

GV-理想与素子模

利用w-算子理论，给出了唯一分解整环中GV-理想的等价刻画，证明了在唯一分解整环R中，I=Rα1＋…＋Rα0∈GV（R），当且仅当N=R（α1，…，αn）是F=R（n）（n≥2）的秩为1的素子模，当且仅当N=R（α1，…，αn）是F=R^（n）（n≥2）的秩为1的极大子模，定义了彬一模中子模的彬一根．作为所得结果的应用，讨论了唯一分解整环中有限生成自由模的循环子模的彬一根．     

自由偶极子运动规律研究

讨论了由正负离子实组成的自由偶极子的相互作用能,分析了仅在该作用下偶极子的运动,求解其运动方程,得出自由偶极子的运动为匀速直线运动和简谐振动的叠加,其质心做匀速直线运动;在质心系中,两离子分别在其平衡位置附近作简谐振动。     

关于n-余挠模

设 R 为环,M 为右 R 模,n是一个给定的非负整数.若对任意平坦右R模 N 都有Ext n 1 R (N, M) = 0则称M 为 n-余挠模.若对任意n-余挠右R-模 N都有 Ext1R(M, N) = 0则称M为n-平坦模.本文给出了n-余挠模与n-平坦模的一些性质.     

剩余类环Zm上的自由模Z(n)m

引入剩余类环Zm上“n元序组”线性相关等概念,运用模的理论对Z^(n)m的结构性质进行研究,给出了Z^(n)m为自由模和模元素组的替换性判定等结论。     

关于模方程的同余分解式

给出一个计算次数为n=pq(p，g为素数)的模方程的算法，并以n=6，10，14为例，计算了模方程的同余分解式。     

Hp空间中函数的模和零点分布

讨论了N类空间、B空间、N~*类空间和Hp空间中模和零点分布的关系;给出了最大模的一个精确估计式.     

Goldie*-补模的推广

作为Goldie*-补模的推广,本文引入了主Goldie*-补模.称模M是主Goldie*-补模(主G*-补模),如果对M的任意循环子模X,存在M的补子模Y,使得(X+Y)/?M/X且(X+Y)/Y?M/Y.研究了主G*-补模的一些性质,并证明了若M=M_1M_2,M_1=aM,M_2=bM,a,b是End(MR)的本原幂等元,且对任意N?M,N=aN+bN.则M是主G*-补模当且仅当M1和M2是主G*-补模.     

广义力法公式及其证明

在传统的力法分析中,无论是力法基本方程的建立还是方程中系数和自由项的求解,都要求在同一基本结构上进行,而在广义力法中,可以同时基于两个不同的基本结构求解超静定问题.对n次超静定结构,本文以引理形式给出了广义的力法方程和叠加公式并给出了证明,当选取的两个基本结构完全一致时,给出的广义力法公式退化为传统的力法方程和叠加公式.本文工作有助于人们对力法的进一步认识.     

非简谐振动对硅晶体肖脱基缺陷浓度的影响

应用统计物理理论，导出了考虑原子作非简谐振动情况下，晶体中肖脱基缺陷数的统计计算公式；以硅晶体为例，讨论了原子的非简谐振动对肖脱基缺陷浓度的影响．结果表明：考虑了原子作非简谐振动后，所得到的肖脱基缺陷浓度计算公式更切合实际     

变系数差商不等式的无穷大模估计

Gronwall不等式在对偏微分方程近似解的估计中应用十分广泛,对差分方程做先验估计和误差估计时常常会遇到变系数的差分方程的情形。首先把离散的常系数Gronwall不等式推广到离散的变系数差商不等式,其次给出了离散的常系数Gronwall不等式的证明方法——归纳假设方法,并且利用归纳假设方法对离散的变系数差商不等式进行了证明,通过对差商不等式的适当放缩,最后得到了变系数差商不等式的无穷大模估计式。     

非简谐振动对Fe热容和电阻率的影响

以铁为例,讨论了原子非简谐振动对晶体的定压热容量和电阻率的影响.结果表明:温度不太低情况下,研究晶体的热力学性质和电学性质时,只有考虑到非简谐振动效应,理论计算结果才与实验较为一致.