一般球对称蒸发黑洞的熵

应用改进的brick-wall模型－膜模型来求一般球对称蒸发黑洞的熵，在 忽略小量的情况下，得到与Bekenstein相一致的结果，即黑洞熵与视界面积成正比。     

一般静态球对称黑洞的熵

本文运用ｂｒｉｃｋ－ｗａａｌ模型计算了一般静态球对称黑洞背景下量场的自由能和熵，得到了自由能和熵的一般表达式，且当静态球对称黑洞为Ｓｃｈｗａｒｚｓｃｈｉｌｄ黑洞、Ｒｅｓｓｎｏｒ－Ｎｏｒｄ－ｓｔｒｏｍ黑洞、Ｄｌａｔｏｎ黑洞时，料贩表达式相应的化为Ｓｃｈｗａｒｚｓｃｈｉｌｄ黑洞，Ｒｅｓｓｎｏｒ－Ｎｏｒｄｓｔｒｏｍ黑洞，Ｄｉｌａｔｏｎ黑洞的熵。     

研究球对称荷电蒸发黑洞热效应的一种方法

在ｔ缓变情况下，直接用时间变量ｔ表述球对称荷电蒸发黑洞的动态特征，根据Ｒｅｉｓｓｎｅｒ－Ｎｏｒｄｓｔｒｏｍ度规，采用ｔｏｒｔｏｉｓｅ坐标变换，用共形平直方法，研究了球对称荷电蒸发黑洞的热效应。     

球对称带电蒸发黑洞的非热辐射

本文用Hamilton-Jacobi方程研究了Vaidya-Bonner黑洞视界附近相对论粒子的正负能级交错现象，满足交错条件的粒子可以通过遂道应而形成Starobinsky-Unruh过程。     

匀加速直线运动动态黑洞的3类特征曲面

讨论了匀加速直线运动态黑洞的３种特征曲面－事件视界，表观视界和类时极限面的一些性质。     

变加速直线运动带电黑洞的熵

由零曲面方程得到变加速直线运动带电黑洞的视界。从Klein-Gordon方程出发，利用薄膜brick-wall模型，给出了变加速直线运动带电黑洞的熵，得到的熵正好是视界面积的1／4。     

球对称膨胀黑洞的统计熵

本文运用量子统计方法，直接求解球对称膨胀黑洞背景中Bose场和Fermi场的配分函数，得到与近似求解波动方程而得到的积分表达式相同的结果．然后利用改进的brick--wall方法-膜模型，计算黑洞背景下Bose场和Fermi场的熵．得到黑洞与视界面积成正比的结论，在所得结论中不存在对数发散项与舍去项，也不存在态密度在视界附近发散问题，并且给出粒子的自旋简并度对黑洞熵的影响，整个计算过程不存在近似求解问题，为研究各种复杂黑洞熵提供了一条简捷的新途径。     

一般球对称带电动态黑洞的量子熵

在Tortoise坐标系中,利用brick-wall模型研究了标量场对一般球对称带电动态黑洞熵的量子修正.当黑洞事件视界不随超前时间变化时,结果可回到已知的静态情况.     

动态黑洞视界面附近的熵密度

利用带有电荷与磁荷的直线加速动态黑洞的熵密度，得到了任一时刻黑洞视界面附近沿某一方位角的熵密度总是正比于该处视界温度的三次方的结论．发现直线加速动态黑洞视界面附近的熵密度不仅与时间有关，而且与方位角有关．     

动态Kerr-Newman-de Sitter黑洞的熵

基于四次方程的三角解法,给出了动态Kerr-Newman de Sitter黑洞的视界位置。引入局部热平衡的概念,运用改进后的brick- wall模型——薄膜模型,研究了此黑洞的熵。当把黑洞视界和宇宙视界附近一薄层物质场的熵分别看作各自视界的熵,并选择与静态、稳态黑洞相同的截断因子时,计算结果与面积定理完全一致。     

匀加速直线运动黑洞的熵

采用薄膜brick-wall模型,计算了Kinnersley度规表述的匀加速直线运动黑洞的熵.对于加速黑洞,时空具有轴对称性,视界面上各点的温度不是一个常数,首先计算视界面每一点的熵密度,再对视界面积分得到总熵.     

电磁匀加速黑洞的熵

利用赵峥和戴宪新提出的方法,得到了黑洞的温度和事件视界。利用薄层brick-wall模型,从Klein-Gordon方程得到黑洞在视界面上的熵密度,积分后得到总熵,符合熵与面积成正比的关系。     

带有电荷、磁荷的一类任意加速黑洞的熵

对带有电荷、磁荷的任意加速黑洞,得到它的局部视界面方程. 由于这种黑洞是动态和非轴对称的,它的熵很难计算.引进一个新的坐标系,使得其中的00在视界面上正好是零.在此新坐标系下利用膜模型计算了该黑洞的熵. 计算结果表明:和稳态黑洞一样,动态黑洞的熵也是正比于它的视界面积.     

高自旋场对Reissner-Nordstrom黑洞熵的贡献

利用改进后的brick-wall模型研究具有高自旋的引力场对Reismer-Nordstrom黑洞熵的贡献,结果表明：当选择与标量场相同的截断因子时,其熵为标量场的两倍,为Dirae场的七分之四。     

均匀直线加速观测者Rindler视界的熵

选取超前爱丁顿坐标，采用薄层模型brick-wall方法，计算均匀直线加速观测者Rindler视界单位面积上的熵，可以得到与洞熵面积定理相符的结论，这一结果表明，熵与视界面积成正比的结论，不仅适用于整个视界，也适用于视界面上的局部，推广这一方法，便可以计算界面上各点温度不同的加速黑洞（M≠0）的熵。     

动态轴对称黑洞的蒸发

把对动态黑洞量子热效应的研究推广到用（ｔ，ｒ）坐标锚述的时空，进一步发展了研究动态黑洞的乌龟坐标方法，给出了动态轴对称黑洞的视界位置和温度以及热谱，这类动态黑洞的视界面是一个随时间变化的椭球面，Ｈａｗｋｉｎｇ温度不仅随时间变化，而且与角度有关。     

轴对称动态黑洞的性质

讨论了一种轴对称动态黑洞的性质.这种黑洞的事件视界、表观视界和类时极限面均不再重合.当黑洞质量减小时,外能层变厚,辐射温度也发生变化.     

含整体单极动态黑洞Dirac场的熵

采用薄膜brick-wall方法,计算了动态整体单极黑洞Dorac场的熵.结果表明,通过对时间依赖的截断因子作适当的选择,仍可获得黑洞熵与其视界面积成正比的结论.还发现当黑洞退化为静态时,与已有的结果是吻合的.     

动态黑洞的熵

黑洞熵来源于视界附近量子场的贡献,按照这一想法,在局部热平衡的条件下,计算了Ｖａｉｄｙａ黑洞的熵。结果比通常的稳态黑洞的熵稍小。