PL过程振动模的收敛速度

设X_1,X_2,…,Y_1,Y_2,…,T_1,T_2,…是三组相互独立的随机变量序列,而且各自为独立同分布的实值随机变量,X_i具有连续分布函数F,Y_i具有普遍分布函数G和T_i具有的分布函数D.在未删失和未截尾下,人们常常考虑基于数据X_i 1≤i≤n对其分布 F(·)的统计推断问题,此时F(·)的非参数极大似然估计是广为使用的经验分布函数F_n(·).     

Hermite-Fejér插值多项式的逼近阶

为多项式T_n(x)=cos(narc cosx)的根。 1916年Fejér指出F_n[f;x]对于任意f(x)∈C[-1,1]皆具有可逼近的性质。1954年Moldovan进一步指出如下估计式(文献[2]中没排除n=1是不对的)     

实值(B~-)类GWT的收敛性

设(Ω,F,P)是一概率空间,(F_n)是f的递增子σ代数列,T表示有界停时全体。一个实值可积适应序列(x_n,F_n)称为(B~+)[(B~-),(B)]类,若有,称为GWT(GBT,GFT),若对任意的ε>0,有     

Fourier变换系统中相位恢复的递推方法

Fourier变换系统中的相位恢复问题在天文学、衍射光学、电子显微学、X射线晶体学、全息成像以及逆源问题等领域都有重要应用。在实际问题中直接测量的数据常常只是波场的强度分布,而波场的相位分布往往很难直接测量,甚至是不可能的。因此,从强度测量数据来恢复相位分布的问题一直受到人们广泛的关注。 Fourier变换系统中的相位恢复问题就是用已知输入平面波函数f(x)的模|f(x)|和输出平面波函数F(u)的模,|F(u)|重构函数f(x)(或F(u)),其中F(u)是f(x)的Fourier变换,即 F(u)=integral from n=-∞ to ∞(f(x)e~(-2πjux)dx)     

一般核下最近邻估计的一致收敛速度

§1.引言及主要结果 设X_1,…,X_n是来自某个具有分布F和密度f的一维总体的iid样本。为估计f,Loftsgarden和Quesenberry提出了如下方法:选定一个与n有关的自然数走k_n找最小的     

关于密度估计的不变原理

设X_1,X_2,…是独立同分布随机变量序列,其共同的分布密度函数为f(x)。它的核估计是指     

半参数截断族中的渐近有效估计

设X_1,…,X_n是iid.样本,抽自截断型分布:■(1)其中f是一未知的[θ_1,θ_2]上的密度函数。为估计线性参数函数g(θ)=c_1θ_1+c_2θ_2,令     

用富里埃和逼近可微函数

设f(x)是周期2π的周期连续函数,‖f‖=max|f(x)|是它在空间C中的范数,ω(f,δ)是它的连续模。对于给定的连续模函数ω(δ)0,记H_ω为适合条件ω(f,δ)≤ω(δ) (0≤δ≤π)的函数f的全体。如果函数f(x)有r(r≥0)阶Weyl意义下的导数f~((r))∈H_ω,则说f∈W~((r))H_ω。     

关于一类整函数在复合意义下的因子分解

一个亚纯函数F(z)称为复合的,是指它可以分解为其中f为非线性的亚纯函数,g为非线性的整函数(当f为有理函数时,g可以为亚纯函数)。此时(1)称为函数F的一个非平凡分解,f和g分别     

涉及整函数分解的一个问题

设F(z)为一亚纯函数,若F(z)可表为 F(z)=f(g(z))=(f·g)(z), (1)其中f为亚纯函数,g为整函数(当f为有理函数时,g可为亚纯的),则称(1)式为F(z)的一个分解,f及g分别称为F的左因子与右因子。若从F的任一个形如(1)式的分解都可导致f或g为分式线性函数,则称F为     

从属函数族的支撑点

我们用记单位圆盘△={z∈C:|Z|<1}上的全体解析函数,则在赋于内闭一致收敛的拓扑下成为局部凸拓扑向量空间,设f(z),F(z),f(z)相似文献   

连续模的控制及量化定理

本文主要讨论紧度量空间(X,d)上线性算子的量化逼近定理.这方面的研究工作起始于Mamedov等在50年代末的一系列文章之后,1964年Newman和Shapiro对Menger引进的距离凸空间,80年代Pozo对他引入的具凹形变系数的紧度量空间分别建立了类似的量化定理.以上工作中起关键作用的是连续模的下述性质:ω(f,λω)≤(1+λδ)ω(f,ε)(这里δ指凹形变系数,对距离凸空间有δ=1)而对一般的紧度量空间,连续模不满足这个性质.为此,本文将引入连续模的一种新的控制函数(?)(f,ε),并由此建立了一般紧度量空间上的量化逼近定理.这种控制函数满足ω(f,ε)≤(?)(f,ε)及(?)(f,λε)≤(1+δλ)(?)(f,ε),并且在下述意义下是最佳的,即对于单调函数g(f,ε),如果满足ω(f,ε)≤g(f,ε)及(f,λε)及g(f,λε)≤(1+λδ)g(f,ε),则有(?)(f,ε)≤g(f,ε).     

关于Sakaguchi函数类与预星象函数类的关系

对于Sakaguchi引进的函数类S_s(0)中的函数,f(z)在△中如何估计表单位圆盘{|z|<1})? 记。Ruscheweyh得到了如下结果: 引理A f(z)∈R(1)(R(α)表α级     

平面拟圆型区域与对数导数性质

以下恒设D是上具有双曲度量的有限连通区域.记F(D)为D上解析且局部单叶函数之全体;M为全体Mbius变换所成之族.若f∈F(D),记T_f(z)=f″(z)/     

关于从属函数的一个不等式

设F(z)=sum from n=0 to ∞ a_nz~n和f(z)=sum from n=1 to ∞ b_nz~n都是单位圆{|z|<1}上的正则函数.记S_F是单位圆经ω=F(z)映照所成的黎曼面,若b_0=a_0,且f(z)的一切函数值都落在S_F上,则我     

最近邻密度估计的一致收敛速度

一、引言和主要结果设X_1,…,X_n取自具有分布F和密度f的总体。为估计f,Loftsgarden和Quesenberry提出了最近邻方法。即指定自然数k=k_n≤n,对固定的x,找最小的a_n(x),使区间[x—     

映照z→zexp(z+μ)的Julia集

1 引言及主要结论对整函数f(x),我们用f~n表示f的n次迭代。定义f的Fatou集F(f)={z|{f~n}在z处正规},其余集J(f)=C\F(f)称为Julia集。Julia集是闭的完全集,它在映照f下完全不变。复解析函数的迭代动力系统早就为Fatou和Julia所研究。近年来已成为复分析的一个十分活跃的分支山。     

半纯星象函数的迴转定理

设函数f(z)=z+c_0+(c_1)/z+…在单位圆外(|z|>1)是半纯的,单叶的,且适合条件Re(zf′(z)/f(z))>0,|z|>1。这种函数的全体形成一族,记为Σ。对于f(z)(?),Birnba-um和Goodmam曾估计过的上界,但不准确。Royster得到一个定性的结果,指     

α级凸函数的一个从属关系

设函数f(z)和F(z)在单位圆D={z:|z|<1}内正则,若存在D内正则函数ω(z),ω(0)=O,|ω(z)|<1,使得f(z)=F(ω)(z)),则称f(z)在D内从属于F(z),记为f(z)α     

本、标合阵在自旋下的范数

定理1 设F(P_n,δ)为区间[a,b]的映生函数p_n(x)的自然范,F(q_n,δ)为概率函数q_n(x)=f(demp_n)的(这里f是取样函数)自然范,P_n,q_n是对合的,p_n,q_n在自旋下变为h_n,g_n,则h_n,g_n的本合阵的范数为[1!2!…n!)~2。 系1 设,(p_n,δ)为区间[a,b]的映生函数p_n(x)的自然范,F(q_n,δ)为概率函数q_n(x)=f(demp_n.)的(这里f是取样函数)自然范,p_n,q_n是对合的,则p_n,q_n在