B介子稀有衰变与K-M矩阵

本文在已给出的K—M矩阵U(λ_1,λ_2)基础上,研究了衰变过程B→Kl+l~-+X.三代情形,分支比主要依赖 m+且不确定性很小.四代情形时,比值可有较大增长,我们讨论了分支比与相位φ_(ij)以及质量m_(tt)之间的关系,特别是λ_2对分支比的影响十分显著.     

一个可能的D′夸克理论

我们引入了一个新的上夸克D,绐出了一个新的与CP破坏有关的CKM,矩库U_(L,R)~O,预见了|V_(fd)|=|V_(ub)|,写出了对应的拉氐量。同时,还给出了D’夸克的良变道和基本性质。     

重夸克偶素的一种唯象囚禁势（Ⅲ）

本文计算了以U_c(r)=1/2×kr~2+λ_1r~4+λ_2r~6+C为囚禁势的重夸克偶素能谱的相对论修正。计算结果表明,考虑相对论修正后,大多数能级比未考虑相对论修正时与实验值符合得更好。     

关于矩阵特征值的一种表达方式

对于k阶正定Hermite方阵A的最大特征值λ_1,文[1]用幕矩阵的迹U_(n)=tr(A~n)得到如下估计:U_(n+1)/U_n≤λ_1≤U_n~(1/u)·本文将运用幕矩阵的特征多项式推广这一结果,文中定理1和定理2叙述了对正定Hermite方阵取得的结果;定理3和定理4就更一般的情况作了论讨。     

量子代数诱导函子H~0(U/U~(b,-))的系数扩张

令U为量子代数,则H~0(U/U~(b,-))表示以A为基环的量子代数U的一个诱导函子.当基环A扩张为A代数Γ时,相应的H~0(U/U~(b,-))变为H~0_Γ(U_Γ/U~(b,-)_Γ).文章指出在一维(秩1)Ub模上的诱导函子H~0(U/U~(b,-)),其零次诱导模的系数可扩展到A代数Γ上,即证明了对λ∈X~+,有U_Γ模同构H~0(λ)Γ≌H~0_Γ(λ_Γ).同时,若Γ作为A模是平坦的,则有扩张后的函子H~0_Γ(U_Γ/U~(0,-)_Γ)是正合的.     

代数上的超广义投影元的线性组合的群逆的表示（英文）

本文,我们研究了λ_1a+λ_2b的群逆,其中a与b为域上的代数中的超广义投影元.作为应用,我们给出了a~mb~n(λ_1a~k+λ_2b~l)的群逆的公式.     

t=3和4时平衡t叶三元系存在性

研究了平衡t叶三元系的存在性,给出了平衡t叶三元系存在的必要条件.利用循环三元系和横截设计证明了平衡3叶三元系的充要条件是λ(v-1)≡0(mod 18)且v≥7;平衡4叶三元系存在的充要条件是λ(v-1)≡0(mod 24)且v≥9.     

非局域夸克模型中强子light-by-light过程对缪子(g-2)因子的贡献（英文）

在非局域手征夸克模型框架下,计算了来源于全规范不变性动力学夸克圈图和中间赝标量介子和标量介子态圈图light-by-lightt散射过程对缪子反常磁矩αμ的强子修正.在夸克模型中,这些圈图对应于强子light-by-light散射过程对α_μ的最低价1/N_c的贡献.夸克圈图贡献的结果是α_μ~(HLbL,Loop)=(11.0±0.9)·10~(-10),总贡献结果是α_μ~(HLbL,Loop)=(16.8±1.2)·10~(-10).     

临界指数变系数半线性方程的正解

证明了当λ<λ_1且足够靠近λ_1时方程■存在正解(其中λ_1是算子■的第一个特征值);讨论了更一般的方程,给出了方程存在正解的充分条件.解决了H.Brezis 和L.Nirenberg 在文[1]中提出的一个问题,并把(1)中对应的结果作为特例重新得到.     

味改变标量耦合与顶夸克稀有衰变t→cg

顶夸克是迄今为止实验上发现的最重的粒子 ,新物理对它所参与的过程要比对其它轻夸克参与的过程敏感 .研究新物理对其稀有衰变ｔ→ｃｖ(ｖ=ｇ ,γ ,Ｚ)的贡献是探测新物理的一个重要方面 ,有许多文献对此进行了研究 .如文献 [1 ]研究了荷电ＴＣ介子、ｔｏｐ ｐｉｏｎｓ对ｔ→ｃｖ的贡献 ,但没有考虑中性ｔｏｐ ｐｉｏｎπ0ｔ通过味改变标量耦合对此过程的贡献 .本文在顶色辅助的人工理论 (ＴＣ2 )下研究π0ｔ对ｔ→ｃｇ的贡献 ,并讨论了通过此过程探测π0ｔ的可能性 .ＴＣ2理论的基本相互作用是非普适的 ,仅与第三代夸克发生相互作用 ,ｔｏ…     

模Hadamard矩阵的几个问题

本文给出了模Hadamard矩阵的几种新的构造,并就一般情况给出了产生(m,v,k_1,λ_1,k_2,λ_2,f,λ_3)——设计的模Hadmard矩阵所具有的条件,最后证明了模Hadamard矩阵相互关系的一个结果.     

关于有向图的强弧连通度

在图论中,图的连通性研究是一个较重要的方面,因为图的许多性质都与图的连通性有着密切的联系.李慰萱在其所著的《图论》一书中介绍了有向图的各种连通度,并且给出了有关强弧连通度λ_3与最小出入度δ_3的两个结论1.对任何有向图D,K_3≤λ_3≤δ_3.2.若D是一个强有向图,δ_3≥[p/2],则λ_3=δ_3.我们推广了上述第2个结论,得到了下面的结果:定理 若D是一个有P个顶点的有向图,记d_3(v)=min{odv,idv},如果存在整数k(1≤k≤4),使对D中任意k个顶点v_1,…,v_k都有d_3(v_1)+…+d_3(v_k)≥k/2(p-2)+1/2则λ_3=δ_3.     

计算粲重子磁矩的一种方法

一、引言在计算重子的磁矩时,考虑到SU(3)对称性的破缺,Gerasimov 1966年曾经提出过一个夸克磁矩公式μ_i=〔μ_1 Qi μ_2y_i μ_3 t_i(t_i 1)〕σ_i;(1) 实验及理论证明这一公式对于一般重子的磁矩计算是正确的. 但是,当引入粲夸克之后,考虑到粲量子数C引起的严重的SU(4)对称性破缺,在计算粲重子磁矩时,我们把Gerasimov公式推广为     

一种可能的轻子与夸克完全对应的[SU(2)_L×U(1)]_(ws)×U(1)_Ⅱ~2模型

文中引进右旋中微子单态,以使轻子与夸克完全对应,而与实验不相矛盾。同时,引入可能的轻子与夸克的第四“代”,以构成四“代”模型。从具有对称性的L出发,讨论了轻子与夸克的质量关系,并予言了上夸克的可能的质量。得出规范玻色子的质量公式及其与费米子的相互作用形式,理论结果包含了Weinberg-Salam模型的结果,保持了中微子无质量等特性。     

关于d(y/x)=((λx~n+sum1tona_iy~ix~(n_(-i)))/(-y~n+sum0ton-1b_iy~ix~(n_(-i))))的积分曲线

记所论微分方程为(E_λ)_n,本文给出(E_λ)_n 基本型阵、实际型阵的定义和求法,用实际型阵表达λ遍取不同实数值时,(E_λ)_n积分曲线的定性变化图景.对(E_λ)_1、(E_λ)_2求得全部基本型阵和实际型阵,对(E_λ)_3、(E_λ)_4求得全部基本型阵,阐明可实现性,给出求实际型阵的典型例子.本文原则上适用于 n≥5的情形.     

重夸克偶素的一种唯象囚禁势(Ⅰ)

本文用无波函数微扰论(Perturbation theory Without wavefunction)计算了以U_c(γ)=1/2kγ~2+λ_1γ~4+λ_2γ~6+C为囚禁势的重夸克偶素能谱,选取适当的势参数时,粲偶素族和底偶素族的计算值与实验结果相符合,同时还利用计算能谱时所选取的势参数算出了与各能级相对应的平均半径,<γ~2>及<γ~4>等值。     

三维Navier-Stokes方程具有两个分量的对数准则

研究三维Navier-Stokes方程的对数正则准则.证明了水平速度的水平导数满足∫_0~T(‖?_hū(s)‖B_(∞,∞)~0)/(ln(e+‖u‖L~2))ds∞ū=(U_1,U_2,U_3,0),?_hū=(?_1ū,?_2ū,0)则方程的解为正则解.     

不分明拓扑群(1)

§1 予备定义1.1 设J为非空集X的一族不分明集若满足 (1) φ_0X∈J;(2) 若A_i∈J(i∈I),则A_iJ;(3) 若A_k∈J(k=1,2,…,n),则A_k∈J;(4) 若有λ_0∈(0,1),A∈J,x∈X使得μA(x)=λ_0,则对一切λ∈(0,1)均有λ~*∈J,其中;λ~*是由μ_λ·(x)≡λ所确定的不分明集。则称J为X的不分明拓扑,(X,J)称为不分明拓扑空间。简记为fts(X,J),J中元素称为J—开集,简称开集,开集的余集称为闭集。     

一个参量化复合核Hilbert型积分不等式

通过引入一些特殊函数来刻画常数因子,获得一个核为ln(1+e~(-αx~(λ_1)y~(λ_2)))的HardyHilbert型积分不等式,考虑了它的等价式,并证明了这对等价不等式的常数因子是最佳的.     

~(191-192-193-194)Hg超形变核的量子群U_(qp)(u_2)模型的理论分析

利用量子群U_(qp)(u_2)模型计算了~(191-192 193 194)Hg超形变(SD)带的γ跃迁能Eγ,运动学转动惯量J~(1)和动力学转动惯量J~(2),顺排角动量之差,与实验值和可靠的唯像分析进行分析比较得到了满意的结果。此外,还利用U_(qp)(U_2)模型的形变参量与核软度的关系式,计算出各SD带的核软度参数σ_1与唯像分析给出的组态结构进行了比较分析。