非均匀二聚化中聚乙炔链的孤子激发

几年前,W.P.Su,J.R.Schrieffer与A.J.Heeger等人曾在晶格的二聚化是完全均匀的假定下(即u_n=(-1)~nu(t),阐明了有机导体的导电机制,本文假定二聚化是非均匀的,即假定u_n=(-1)~nu(t,x),详细地讨论了周期性非均匀二聚化的孤子激发,所得结果:1.序参量沿链分布呈反铁磁特征;2.链中孤子激发具有明显的选择性。此外,还粗略地讨论了非周期性非均匀二聚化问题。     

电子——电子相互作用和Hubbard模型

采用屏蔽库仑势形式,通过计算—维体系中电子——电子相互作用的U,V,W,X 各项值,分析了Hubbard 模型、KSSH 模型等的不足,并给出它们适用范围的参考标准。     

最近邻Coulomb相互作用对纳米石墨带铁磁基态的影响

基于Peierls-extended Hubbard模型,采用Hartree-Fock近似,研究了最近邻Coulomb相互作用V对纳米石墨带铁磁基态稳定性的影响.结果表明,当V增大到某一临界值时,铁磁基态变得不稳定,同时系统从自旋密度波态过渡到电荷密度波态.     

混合金属卤化物中的电荷转移

采用双带Ｐｅｉｅｒｌｓ－Ｈｕｂｂａｒｄ模型研究混合金属卤化物ＰｔＸｘＸ‘１－ｘ，发现电荷会穿过界面在两单体内自发转移，从而导致极化的生产。随着电子一电子（ｅ－ｅ）相互作用强度的增加，转移电荷的数量呈量子性台阶式变化。     

二维Hubbard模型中的塞曼效应

文献[1]曾对Hubbard模型中的塞曼效应进行了初步的研究,得出了Hubbard模型中存在变磁性的特性.然而该研究存在如下一些不足之处:(1)在磁场为零的极限情形所给出的结果与已有的结果[2]不符.(2)统计误差过大,从而无法判断是否存在着交错磁化和均匀磁化都不为零的混合相.(3)在计算方法上,该研究采用了投影Monte Carlo方法,然而其初始试探基态波函数有多达几十个变分参数而没有说明如何减少这些太多参数的方式.显然太多的变分参数对于投影Monte Carlo方法是不现实的.基于上述原因,我们从新对二维Hubbard模型中的塞曼效应进行了研究.我们仍采…     

边界掺Be原子石墨纳米带的自旋输运性质研究

采用基于第一性原理和非平衡格林函数的输运计算方法,研究了4个原子宽度锯齿（zigzag）型纳米带在边界掺Be原子时对输运性质的影响.结果发现：石墨纳米带呈半导体特性,杂质原子抑制了附近原子的局域磁性,改变了完整纳米带的电子结构,2种自旋电子将表现出不同的透射情况,且在费米面附近尤为明显.通过计算散射区的分子自洽哈密顿量（MPSH）能谱,发现2种自旋电子能级不再简并,在外加偏压下纳米带产生自旋极化电流.同时,在偏压低于1.5 V时,其中1种自旋电子出现负微分电阻现象（NDR）.     

Comparison of the effect of hydrogen incorporation and oxygen vacancies on the properties of anatase TiO2: electronics,optical absorption,and interaction with water

Hydrogenation has been recently developed as an approach to improve the visible-light response of titanium dioxide （TiO2）; however, the effect of hydrogenation on the electronics and optical absorption of anatase TiO2 has been widely debated. In this work, the electronic structures and optical properties of hydrogenated TiO2 and its interaction with water have been studied using the density functional theory plus Hubbard model. A comparison of the effect of hydrogenation and introduction of oxygen vacancies （OVs） to TiO2 is presented. It is found that both hydrogenation and OVs can promote the absorption of visible light and strengthen the adsorption of water. Compared with OVs, hydrogen incorporation can lead to local distortion and even amorphous structures when it is heavily doped.     

附相t-U Hubbard模型的约束路径Monte Carlo方法研究

作为研究强关联电子体系的一个重要数值模型,单带t UHubbard模型已经被人们广泛地用来研究材料的磁性,相变以及高温超导性等各种性质.借助于各种计算方法,人们在单带以及三带Hubbard模型中发现了关联函数的存在,然而人们同时也发现这些关联函数随着晶格尺度的增加而迅速衰减[1].考虑到目前一个被人们普遍接受的观点:即高温超导性与强关联效应和强磁性耦合相关,我们在传统的单带t UHubbard模型中引入一相因子θ,并将传统的Hubbard模型调整为附相t UHubbard模型.在对晶格施加了周期性边界条件之后,我们利用数值模拟技术—约束路径MonteCar…     

外磁场中Hubbard系统的表面传导电子能和自旋波

讨论了在外磁场中Hubbard系统的表面传导电子能和自旋波,发现在外磁场中Hubbard系统表面传导电子能明显不同于系统内部传导电子能,这正好可以解释在固体表面其特性是有异常的.对于自旋波谱的研究发现,由于外磁场的介入,自旋波谱不仅与自旋向上和向下的电子数有关,而且由于外磁场的存在而变得较为复杂.     

丙烯的催化二聚

为筛选丙烯二聚催化剂,探讨丙烯二聚反应的活性中心及反应机理,制备了一系列Ｚｎ或ＺｎＭｇ 、ＺｎＮｉ 双组分改性ＺＳＭ５ 沸石催化剂,采用ＩＲ、ＮＨ３ＴＰＤ 研究了其表面酸性,用脉冲微反技术评价了它们的丙烯转化活性和二聚选择性－ 结果表明：在指定反应条件下,ＺｎＭｇ／ＮＨ４ＺＳＭ５（ＩＭ） 样品的丙烯转化率达９４－２ ％ ,二聚选择性近１００ ％ － 在此样品上丙烯二聚按正碳离子机理进行,其活性中心是Ｂ 酸中心;强Ｂ 酸减少,丙烯二聚选择性增加     

酮烯醇盐的立体选择性氧化二聚反应

综述酮烯醇盐氧化二聚反应的规律,重点是立体选择性的过程;近期进展是利用手性辅助试剂,不对称合成链状和环状的1,4-二羰基化合物。     

FeNi基非晶薄带的巨磁阻抗效应研究

采用甩带快淬法制备了FeNi基[(Fe50Ni50)77.5Cr0.5Si11B11]软磁非晶薄带,测试与分析了FeNi基合金薄带的微结构、静磁性能和磁阻抗.结果表明:FeNi基合金薄带在快淬态便具有良好的软磁性能和巨磁阻抗(GMI)效应,薄带的几何尺寸对其GMI效应有明显影响,尺寸为宽2 mm,长20 mm的薄带具有最佳GMI效应,在5 MHz下,最大纵向GMI比达到25.0%,最大横向GMI比达到19.7%.讨论了最佳几何尺寸样品的磁阻抗比在不同的频率下随外加直流磁场的变化规律.     

羧酸衍生物的烯醇盐的立体选择性氧化二聚反应

综述羧酸衍生物的烯醇盐氧化二聚成键的规律，重点是立体选择性的过程。近期进展是利用手性辅助试剂，如各种不同的手性酯和手性酰胺不对称合成立体专一性的1，4-二羰基化合物．为不对称合成琥珀酸衍生物提供了有效方法。     

乙炔二聚反应非水相催化体系的研究

乙烯基乙炔是一种重要的精细化工中间体,广泛用于氯丁橡胶、苯和苯乙烯等各种重要化工产品的生产。传统方法是乙炔在水相Nieuwland(Cu Cl-NH4Cl-HCl-H2O)催化剂作用下发生二聚反应制得,但存在转化率较低等问题。本文研究了一种乙炔二聚非水相催化体系,结果表明:当以Cu Cl为主催化剂,DMF/1,4-dioxane(7/3,v/v)的混合溶液作为溶剂,Et NH2HCl为助溶剂时,乙炔转化率和乙烯基乙炔选择性分别可达到34.6%和75.4%。另外,在此反应体系中通过添加第2种金属盐考察了双金属协同催化乙炔二聚反应,结果显示:当加入10%mol的Cu Cl2时,乙炔转化率可达44.6%,且催化剂的稳定性明显提高。     

FeCuNbSiB非晶薄带的磁感应效应

研究了Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9非晶薄带磁感应效应和磁感应效应变化幅度的影响因素.结果 表明:当励磁信号为正弦交流电时,线圈感应电压也为同频率的正弦交流电压,当励磁信号为矩形电压时,线圈感应电压则为同频率的尖脉冲电压.磁感应效应随着励磁电压幅值的增大而增强;随着磁场强度和限流电阻的增大而减弱.磁感应效应变化幅度随着磁场强度和励磁电压幅值的增大而增大;随着限流电阻的增大呈现出先增大后减小的趋势.     

FeCuNbSiB非晶薄带的磁感应效应

研究了Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B^9非晶薄带磁感应效应和磁感应效应变化幅度的影响因素。结果表明：当励磁信号为正弦交流电时,线圈感应电压也为同频率的正弦交流电压,当励磁信号为矩形电压时,线圈感应电压则为同频率的尖脉冲电压。磁感应效应随着励磁电压幅值的增大而增强;随着磁场强度和限流电阻的增大而减弱。磁感应效应变化幅度随着磁场强度和励磁电压幅值的增大而增大;随着限流电阻的增大呈现出先增大后减小的趋势。