运动电荷周围的位移电流和磁场

相对于观察者来说,电荷运动时,周围空间各点的电场要发生变化。根据麦克斯韦电磁场理论可知,电场变化时,周围空间各点要产生磁场。因此,从产生磁场的角度上讲,变化的电场相当于一电流,这个电流叫做位移电流,由此可见,运动电荷周围是有位电流存在的。有位移电流存在的区域叫位移电流场,在位移电流场中,任一点的位移电流密度矢量的方向如何确定?大小如何确定?位移电流线是何形状?位移电流的磁场是如何分布的?本文想针对这些问题谈一谈自己的一些看法。     

关于位移电流几个问题的探讨

本文论证了麦克斯韦变化电场激发磁场假设的本质是变化的涡旋电场激发磁场;证明了似稳条件下平板电容器两板间的磁场不是位移电流的磁场,而是传导电流的磁场;并提出了引入全电流定律的一种方法。     

再论运动电荷周围的位移电流

<正> 我们知道,电荷运动时,要引起周围空间各点的电场发生变化,而变化的电场就是位移电流,因此,运动电荷周围是有位移电流存在的。那么,在运动电荷周围的位移电流场中,任一点位移电流密度矢量j_c的大小是多少?方向又是什么方向?位移电流又是如何分布的?本文想针对上述三个问题谈一谈自己的一些看法。     

圆形平板电容器的磁场与位移电流的磁效应

首先从毕．萨定律出发对似稳条件下圆形平板电容器产生的磁场进行了计算，验证了似稳条件下位移电流不产生磁场的结论，并在对位移电流这一概念存在的必要性进行讨论后指出：位移电流是为了保持电流连续性和方便解释变化的电场可以产生磁场而提出来的，是特殊情形下计算磁场H的一个简便替代工具。     

位移电流在偶极源电磁测深中的影响研究

采用基于电型源和磁型源的矢量势导出了在电偶极源激励下的层状地球中的频率域电磁响应的表达式;并通过G-S逆拉氏变换在时间域中对其结果进行了验证。研究了K、H型三层地电模型,得出忽略位移电流时使得垂直磁场Hz振幅、相位观察值增大,而在高频时忽略位移电流对水平电场Ex振幅和相位几乎没有任何影响。在K型的地电模型的Hz计算中,高阻层越厚,忽略位移电流就对计算结果产生影响的起始频率越小。而在H型模型中,忽略位移电流的影响出现的起始频率与低阻层的厚度变化没有关系。     

位移磁流的概念及其应用

按照麦克斯韦(Maxrvell)的电磁场理论,随时间变化的电场和电流具有同样产生磁场的的性质.因此,变化的电场称为位移电流.位移电流密度和电位移D的变化率成正比.采用国际单位制,位移电流密度     

压缩流动理想磁流体力学方程组的桕努利积分和拉格朗日积分

导电流体(包括等离子体流体模型)在磁场中运动时,流体中将出现感应电场,产生感应电流。一方面这种电流与磁场相互作用,产生附加的机械力,影响流体的运动;另一方面流体的运动又引起原磁场的变化。由于导电流体和磁场的这种相互作用,使得它的运动情况比一般流体的运动要复杂得多。描述这些相互作用的基本方程是(不计粘滞力和外力,略去位移电流):     

提高中碳马氏体耐磨铸钢强韧性的研究

毕奥——萨伐尔定律是定量描述电流激发磁场的规律。其内容是:电流元激发的磁场的大小与电流元成正比,与电流元和矢径(自电流元指向场点)夹角的正弦成正比,与矢径的平方成反比,磁场的方向沿电流元与矢径叉积的方向,其表达式为此式形式虽复杂,但对其进行分析却发现,它与点电荷激发电场的公式dE有着对应的关系,都是元场源产生场的公式。一个是电荷元的场强公式,一个是电流元的磁感应强度的公式,电流元与点电荷对应。系数μ0/4π与系数1/4πε0对应,前者中的矢径r与后者中的矢径r对应。dE和dB的大小都是与场源到场点的距离平方成正比。根据场…     

位移电流密度公式的一种导出方法

位移电流密度公式ｊＤ＝Ｄｔ的导出在大多数电磁学教材里以及有关文献中都是用平行板电容器的充放电过程这个特例得出全电流公式,并指出全电流的连续性,以此得出位移电流密度公式。然而在教学中学生往往不易理解其物理含义,对位移电流的实质也认识不清,使学生认为只有传导电流为零的地方才由位移电流“接下去”。本文从电荷运动和场的变化的整体观念,运用高斯定律和电荷守恒定律来导出位移电流的密度公式,其推导过程本身对学生理解全电流的概念亦有帮助。设Ｓ为空间任一闭合曲面,其法线向外,如图１所示,Ｃ为Ｓ上一有向闭合曲线…     

无限长螺线管内外感生电场计算中存在的一个问题

本文从感生电场与磁场的相似性和感生电场遵循的场方程两个方面,对无限长螺线管内磁场变化激发的感生电场只有切向分量做了较为严格的论证。     

基于磁场方式的内窥镜体内三维定位方法研究

介绍使用磁场方式来测定内窥镜探头在人体内三维位置及姿态角的一种方法 .根据 3个互相正交的圆环线圈在其周围空间产生的三维磁场以及附着于内窥镜探头上的 3个相互正交的磁场传感器在该磁场空间任意点以任意姿态感应磁场时所获得的信号 ,建立以空间位置 (x、y、z) ,姿态角 (a、b、c)为未知数的六元非线性方程组 .求解该非线性方程组 ,就可以由磁场传感器所获得的测量数据计算出对应的一组位置和姿态 (x ,y ,z ,a ,b ,c) 信息 ,从而实现内窥镜探头的三维定位和跟踪 .     

图有不含匹配的[a,b]—因子的邻域条件

设G是一个n阶图 ,a和b是整数使得 1≤a 相似文献   

论“场”和“源”的统一——再论麦克斯韦方程组的意义

通过对电磁场的特性、圆形平行板电容器的位移电流的磁场讨论,及电磁场发展过程的回顾,说明了“场”和“源”应该是统一的。     

SU(2)规范理论与N个磁单极运动体系的电动力学

本文扼要地阐明了关于规范势Bμ可分解和具有内部结构的基本观点,指出Bμ可分解为bμ和Γμ两部分,bμ满足伴随变换,它对应于某种具有质量的矢量粒子Γμ。满足规范势的变换,它可由更基本的场组成。在SU(2)规范理论中这种基本场是Higgs场φ~→(x)。从这一观点出发,导出了N个磁单极运动体系存在时的电动力学的基本方程。由于这一理论自身包含了磁单极的拓扑守恒流,由此给出磁荷量子化条件,并且证明了φ~→(x)的零点的世界线对应磁单极的运动轨迹,磁单极的电动力学由φ~→(x)零点的电动力学描述。文中得到了对应于N个磁单极运动体系的SU(2)规范场方程的无源解,并将吴—杨势推广到N个磁单极的运动体系的情况。     

关于面电荷所在处的电场强度的探讨

<正>关于这个问题有得书曾偶尔提到过。例如,在描述均匀带电球面所激发的电场时,[1][2][3]就形异质同地指出带电球面上各点的电场强度“E_R=K(q/R~2)”,其中R为球面半径,q为所带电荷;对其所激发的电场强度的空间分布,[4][5]形异质同地描绘如图(a);而[6][7]形异质同的描绘则如图(b)。当r=R时,图(a)表明:E_R值可以取[O,k(q/R~2)]上的任一值;而图(b)则说明:E_R值取0或K(q/R~2)。以上结果谁对谁错呢?事实上都是错误的。因为E_R=1/2K(q/R~2)。下面我们就来证明。     

外电场中OH分子的激发与势能函数

本文采用MPW1PW91/Aug-cc-pvtz方法和基组,优化了OH自由基分子在不同电场强度下的几何结构,并对该分子的能量,振动频率,偶极矩,红外光谱与电子激发,势能函数等进行了计算.计算结果显示:能量随着外电场的增加出现减小趋势,频率则是先增大后减小,偶极矩一直增加;电场从-0.02a.u.数值增大致-0.05a.u.与0.00a.u.增大到0.05a.u.,红外光谱发生红移,在0.00a.u.到-0.02a.u.红外谱发生蓝移;无电场时激发波长均处于紫外区域,激发态中未见有能量简并现象出现;有电场时,振子强度受电场影响很大,一些禁阻跃迁的谱线被激发出来,且电场对UV-Vis吸收光谱影响甚大;进行单点势能函数Morse势函数拟合,拟合得到的势参数与实验值、文献值基本符合.电场导致OH分子的势能深度逐渐减小,降低了OH解离能.     

矩形波导管中的TE_(11)模电磁波及管壁电流

给出矩形波导管中电磁波的电场和磁场各分量表达式,并分析管内传输的电磁波的特性,重点讨论管中仅传输TE_(11)模波的情况.采用数值计算的方式,描绘对应的场结构以及管壁上的面电流、磁场以及电场分布.     

牛顿—莱布尼兹公式的一个推广

本文将证明牛顿—莱布尼兹公式对于 schwarz 导数亦成立。设函数 f(x)定义在[a,b]上,若对于 x∈(a、b)(?)(f(x+h)-f(x-h))/(2h)存在,则该极限值为 f(x)在点 x 的 schwarz 导数。记作 f~s(x)引理1 设 f(x)是[a,b]上的连续函数,f~s(x)在(a、b)上存在,若 f(b)>(<)f(a),则存在点,c∈(a,b),使得:f~s(c)≥0(≤0)引理2 设 f(x)在[a,b]上连续,f~s(x)在(a,b)上存在,f(a)=f(b)=0,则存在点 x_1,a相似文献   

图有不含匹配的[a,b]-因子的邻域条件

设G是一个n阶图,a和b是整数使得1≤a＜b.设H是G的具有m条边的匹配,δ(G)是最小度.证明了若δ(G)≥a+1,n≥2(a+b)(a+b-1)/b,并且对G的任意两个不相邻的点x和y都有|NG(x)U NG(y)|≥an/(a+b)+2,则G有[a,b]-因子F使得E(H)nE(F)=     

函数integral from n=a to x(f(t)dt)的可导性探讨

设有界函数f(x)在(a,b)上Riemann可积,对f(x)的不连续点,Φ(x)=integral from n=a to x(t)dt的可导性如何呢?本文指出:设X_0是f(x)在(a,b)上的不连续点,f(x)在(a,b)上的连续点组成的集合为D、x→x_0存在,则φ(X_O)存在且等于X→X_0.但逆命题不成立。