水介质中碳粒子Mie散射特性的研究

基于Mie散射理论,对水介质中碳微球颗粒光散射的性质进行了理论分析与数值计算,得到了散射强度与散射角、散射强度与粒子半径以及光学截面与入射波长的关系.研究表明,粒子的前向散射占优势;在入射波长确定的情况下,粒子的半径越大,前向散射强度越强.     

康普顿散射在材料无损评价中的应用前景

康普顿散射是X射线(或γ射线)与物质发生相互作用时波长变长的散射,也称不相干散射.研究表明,散射线的波长随散射角的变化而有规律的变化,其散射强度和被散射体的原子序数和电子密度有关.介绍了康普顿散射在密度测量、厚度测量方面的应用,讨论了利用康普顿散射成像来进行缺陷检测等方面的问题,同时介绍了康普顿散射在安全检测、医药技术、食品加工等其他领域的应用.展望了康普顿散射在材料无损评价中的应用前景.     

准均匀介质散射场强度相关性的理论研究

本文理论研究准均匀随机介质散射场的强度相关性.以空间-频率域中的互相关理论为基础,在一阶玻恩近似范围内,推导了两点之问散射势相关性成高斯分布的准均匀随机介质远场散射场的强度起伏相关性,得到的解析结果表明,远场散射场空间两点之间的强度起伏相关函数与散射介质的散射势谱密度函数和相关函数有关.并可以表示为两者三维空间傅立叶变换的乘积的形式.     

Raman散射线的强度

根据量子电动力学理论,给出了线性 Raman 效应中,相应的 Raman 散射强度公式;讨论了在激光辐射扬激励下,一般受激 Raman 散射的一些特点.     

红外区金属铜粒子散射特性的计算与分析

在文[1]的基础上,根据M．L．Aden和A．Kerker的Mie散射理论计算了金属铜粒子在红外区的散射特性,得到了散射截面、吸收截面以及散射强度的光谱,并详细分析了影响散射强度分布的因素。     

共振光散射法测定汞-硫氰酸盐-罗丹明B体系中的汞

研究了汞 (II)与硫氰酸盐和罗丹明B形成离子缔合物的共振光散射的增强效应 ,拟定了一种新的测定汞的共振光散射方法 .通过实验确定了适宜的反应条件以及共振光散射强度与汞 (II)浓度之间的关系 .在λ =6 15nm处 ,共振光散射有最大的散射强度 ,并且共振光散射强度与汞 (II)浓度成线性关系 ,线性范围为 0 .0～ 0 .0 6 0 μg mL ,检测限为 0 .38μg L .该法简便、快速 ,实测水中的汞 (II) ,结果较为满意     

对流层与平流层大气气溶胶微粒子的激光散射特性

根据Mie散射理论, 计算大气气溶胶主要微粒子的光散射光学截面和散射强度分布. 结果表明, 对流层和平流层中的微粒子在不同波段和粒径下, 对光的散射能力不同. 并模拟了散射场传播形成的彩色环, 衍射彩色环包含了粒子的尺寸和光学特性信息.      

富勒醇/镱(Ⅲ)体系共振光散射法测定核酸

基于核酸对富勒醇/镱Ⅲ体系共振光散射强度的增强作用,建立了一种新的测定核酸的分析方法.富勒醇的水溶液表现出弱的共振光散射性质,但是当三价镱离子存在时,它的共振光散射强度显著增强,形成了一种稳定的富勒醇/镱Ⅲ共振光散射体系.鱼精DNA的加入使得该体系的共振光散射强度进一步增强.在优化条件下,0 -20.0μg/mL浓度范围内,共振光散射强度的增强值与鱼精DNA的浓度呈线性关系,检出限可达13.3 ng/mL.该法用于合成样品的分析,结果令人满意.     

金(Ⅲ)与血清白蛋白的共振散射光谱研究

在普通荧光分光光度计上选择合适的激发和发射通带宽度,利用Rayleigh共振散射技术,研究了生理pH值(7.43士0.02),25℃下,金(Ⅲ)与血清白蛋白的相互作用.首次观测到金(Ⅲ)对血清白蛋白的共振散射强度随着金(Ⅲ)浓度增加而降低.结果表明金(Ⅲ)与血清白蛋白的结合会破坏血清白蛋白分子聚集,而且使血清白蛋白中的二硫桥键断裂,导致白蛋白分子趋于松散,散射截面积减小,表现为共振散射强度降低.     

量化散射强度各向异性算法的CXS研究

通过引入切比雪夫多项式(chebyshev polynomials)和最小二乘法来量化散射强度的各向异性,构建一个改进的中值绝对偏差过滤函数,再利用改进的中值绝对偏差过滤函数来扣除背底的散射信号进而把各向异性相似的曝光进行配对;并构建包含统计意义上有用信息的数据库.把开发的量化散射强度各向异性的算法用于聚乙二醇(PEG)中鲑鱼精DNA样品散射数据的CXS分析,为后续用改进的多层逐步迭代相位算法(MTIP)来重构样品分子的三维结构提供了更有效的散射数据.     

吸收介质的Mie散射光学特性研究

利用M ie散射理论,给出孤立粒子的散射、消光和吸收截面以及散射场强度的计算公式,并对烟灰颗粒的散射场强度随散射角的变化以及内部场强随粒子半径的变化情况进行了讨论。     

声子晶体中声子频率带隙与散射截面的关系

用平面波方法,研究了Pb圆柱体在环氧树脂基体中按周期性排列构成的声子晶体中弹性波频率带结构,同时计算了弹性波在这种二维周期性复合介质中的散射截面,阐述了声子频率带隙与散射截面的关系.     

非均匀弹簧界面模型下柱形夹杂物的SH波散射

为了研究SH波对非均匀弹簧界面模型下单个柱形夹杂物的散射问题,通过对界面的离散,解决了在非均匀弹簧界面模型下,波函数正交性条件不能利用的难题,从而将边界条件归结为一个超定线性代数方程组,求解该方程组可求得波函数展开系数.针对Ge-Al复合材料,通过适当选取弹簧常数的周向分布,解决了含裂纹界面的弹性波散射问题,计算了散射...     

溅射输运理论中的经典散射截面

利用溅射理论中常用的 Lindhard标度相互作用势碰撞散射分析了 Sigmund单幂散射截面与双幂散射截面之间的区别。分析表明 ,对于 Born- Mayer相互作用势碰撞散射 ,双幂截面可以给出比单幂截面好得多的描述。特别对于 Urbassek的 Kr- C相互作用势 ,只有利用双幂截面求解输运方程才能计算出反冲密度函数比较好的近似值     

原子核对力作用对Neutralino-核散射截面的影响

Ｎｅｕｔｒａｌｉｎｏ是宇宙冷暗物质的后选者之一。研究Ｎｅｕｔｒａｌｉｎｏ和探测原子核的散射截面对Ｎｅｕｔｒａｌｉｎｏ的辨认是很重要的。原子核结构对此散射截面有较大的影响。对力是原子核剩余相互作用的一个很重要的部分,对原子核的结构有重要的影响。该文采用超导理论中的ＢＣＳ（Ｂａｒｄｅｅｎ－Ｃｏｏｐｅｒ－Ｓｃｈｉｅｆｅｒ）理论研究了对力对核结构及其对Ｎｅｕ－ｔｒａｌｉｎｏ－核散射截面的影响。研究结果表明,对力对奇质量数核的作用可以用准粒子激发表示。同单粒子相比较准粒子能级顺序发生了改变。而散射算符对准粒子态的矩阵元同相应的单粒子态的矩阵元完全一样。如果取实验观察到的基态单粒子轨道来计算该散射截面,在多数情况下就将对力相互作用考虑了进去。     

Monte Carlo calculation method on low energy electron scattering in polybasic medium

A novel Monte Carlo method of simulating low energy electron (LEE) scattering in polybasic medium is presented. The Mott cross section is adopted to describe the elastic scattering of LEE, and a mean cross section idea is proposed instead of usual determination of the scattering center. The Joy’s modified Bethe equation is used to calculate energy loss of LEE. The scattering processes of LEE in bulk PMMA have been simulated. And the electron backscattering coefficients, the electron interaction range and energy dissipation distribution of LEE in bulk PMMA have been calculated and compared with those calculated by the method of determining scattering center.     

用复合势模型研究电子对原子的散射

构造了一种简化的电子与原子碰撞的复合势原子模型,并结合势能独立性原理的思想,研究了中等能量电子对原子的散射,得出了电子受原子散射的各种截面的理论计算公式,探索性地将独立性原理方法应用于电子与原子的碰撞截面的计算.应用复合势模型编程计算了电子被氦原子散射的总散射截面,计算结果与实验数据较符合.     

全同粒子散射的量子效应分析

散射是微观粒子相互作用的重要现象．全同粒子是指质量、电荷、自旋等一些固有性质相同的粒子，它们在散射时表现出一些特别的性质．从波函数的对称性、散射截面及其几率等方面对全同粒子散射进行了分析，并与非全同粒子散射进行了比较。     

70.6eV电子入射电离氦原子的理论研究

在入射能为70.6eV,两个出射电子等能分享几何条件下,分别用3C模型和DS3C模型对散射平面内以及垂直平面内电子离化氦原子的三重微分散射截面进行了计算,并把计算结果与实验结果进行了比较,系统研究了各种效应对截面的贡献.结果表明:当散射角较小时,末态各种屏蔽效应对散射平面内和垂直平面内截面幅度以及角分布均存在较强影响;交换效应对截面的贡献始终是不可忽略的.