高能夸克在核环境中的能量损失

利用夸克能量损失公式和从轻子-原子核深度非弹性散射实验数据得到的束缚核子中的部分子分布函数,计算了FNAL E866 800 GeV的质子打击不同原子核的Drell-Yan过程截面比,发现考虑能量损失的计算结果与FNAL E866实验数据符合甚好.建议在利用核Drell-Yan过程实验数据抽取束缚核子内部分子分布函数时考虑能量损失效应.     

核Drell-Yan过程中的能量损失效应

核Drell-Yan过程中的能量损失效应是不同于束缚核子部分子分布函数核效应的另外一种核效应.用G.T.Garvey和T.C.Peng提出的处理能量损失的方法分别计算了入射质子束能量Ebeam为120GeV,50GeV的(p+W)/(p+D)的Drell-Yan微分截面比,对核Drell-Yan过程中的能量损失值与入射夸克在A核中的平均路径长度A的关系进行了讨论,提出用低能量的质子束、对核子数A为不同值的多种核子进行实验来进一步研究能量损失效应的建议.     

核Drell—Yan过程中的能量损失效应

核Drell-Yan过程中的能量损失效应是不同于束缚核子部分子分布函数核效应的另外一种核效应。用G．T．Garvey和T．C．Peng提出的处理能量损失的方法分别计算了入射质子束能量E_(beam)为120 GeV,50 GeV的(p W)/(p D)的Drell-Yan微分截面比,对核Drell-Yan过程中的能量损失值与入射夸克在A核中的平均路径长度〈L〉_A的关系进行了讨论,提出用低能量的质子束、对核子数A为不同值的多种核子进行实验来进一步研究能量损失效应的建议。     

核Drell-Yan过程中夸克的能量损失

借助2种典型的处理夸克能量损失的方法,利用拟合深度非弹性散射实验数据得到的束缚核子中的部分子分布函数,分别计算了核Drell-Yan过程中的微分截面比随运动学变量x1的变化,并与费米实验室E866组的实验结果进行比较.比较结果一方面验证了核Drell-Yan过程中能量损失效应的存在,另一方面也说明了不同的处理夸克能量损失的方法对计算结果的影响.     

碰撞的能量转化和能量损失

讨论碰撞过程中能量转化和能量损失,给出恢复系数的能量表达式。     

高能核—核散射Glauber振幅多重展开项的分类方法

本文提出Glauber多次散射项的快速分类方法，并讨论了α－^12C散射过程的分类。     

高能碰撞轻子对产生的核Drell-Yan过程中的能量损失

核物质中的能量损失效应是不同于束缚核子部分子分布函数核效应的另外一种核效应，而核Drell—Yan过程是研究这种能量损失效应的最佳途径。用G．T．Garvey和T．C．Peng提出的处理能量损失的方法，采用EKS和HKM两套不同的束缚核子的部分子分布函数，分别计算了核Drell—Yan过程中的微分截面比，所得结果一方面验证了P—A碰撞中能量损失的存在，另一方面也说明了用来确定束缚核子部分子分布函数的参数中不应包括核Drell—Yan过程中的实验数据。     

高能碰撞轻子对产生的核Drell-Yan过程中的能量损失

核物质中的能量损失效应是不同于束缚核子部分子分布函数核效应的另外一种核效应,而核Drell-Yan过程是研究这种能量损失效应的最佳途径.用G.T.Garvey和T.C.Peng提出的处理能量损失的方法,采用EKS和HKM两套不同的束缚核子的部分子分布函数,分别计算了核Drell-Yan过程中的微分截面比,所得结果一方面验证了p-A碰撞中能量损失的存在,另一方面也说明了用来确定束缚核子部分子分布函数的参数中不应包括核Drell-Yan过程中的实验数据.     

多重数和质心能量的关系

本文以夸克－胶子等离子体模型为基础，在平衡态近似下用温度场论描述中心在快度小的区域产生粒子的源Ⅰ，辅以多边缘机制处理中心在快度较大区域的产生粒子的源Ⅱ，得到高能P－／P（P）碰撞非单衍过程产生的多重数和质心系能量的关系式。关系式和实验数据符合得很好。     

多电荷粒子在乳胶中的多重散射

本文利用Moliere多重散射理论计算了能量为1.4AGev的84 36Kr离子在G5乳胶中的散常数,并和实验结果做了比较,在单元长t取1—3mm时实验结果低于理论计算值。     

氢分子离子和质子在碳膜中的能量损失测量

利用高分辨原子碰撞装置,直接测量氢分子离子和质子束流的人射能量、通过碳膜之后的透射能量分布和库仑爆作碎片的能谱。由此确定透射H_2~+及其库仑爆作碎片的能量损失△E_p和△E_M和H~+的能量损失△E_A。质于的能损率测量结果与前人推算结果一致。而H_2~+的质子碎片能损率为H~+的两倍以上.结果表明,在相同核子速度和靶厚度下,△E_r最小,△E_M为△E_A的2—3倍。     

重夸克在密度介质中的能量损失

基于G—W模型．讨论了高能重离子碰撞中热密QCD介质诱导胶子辐射所导致的部分子能量损失;采用光锥路径积分（LCPI）方法研究了有限的夸克胶子等离子体（QGP）区域中重夸克能量损失,导出了计算能量损失的解析表达式．计算结果显示,考虑了质量效应的重夸克辐射能量损失较忽略质量的轻夸克辐射能量损失有明显的压低;对高能夸克,其辐射能量损失与介质长度的平方成正比,随着能量的降低,平方关系变为线性依赖．     

相对论性多电荷粒子在核乳胶中的多重散射

本文应用 Moliere 的多重散射理论,计算了相对论性氧原子核在НИКИ-Бр乳胶中的散射常数,在消除一次线性假散射的基础上,提出确定多次库仑散射信号_c(l)的新方法.并把此方法应用到14.6AGev~(16)O 在НИКИ-Бр乳胶中的多重散射测量中,得到较好的结果.     

多重散射X_α方法中的原子极化半径

在多重散射X_α方法中,原子球半径的选择是一个重要的问题。本文在Norman规则的基础上提出了原子极化半径及其计算方法,并用这种半径对H_2O、NH_3、TiCl_4、SO_2、CHF_3和CHCl_3六个体系做了多重散射X_α计算,其计算结果普遍优于用Norman规则的计算结果。     

沟道粒子的能量损失

本文考虑沟道效应对价电子阻尼能力的影响,计算了质子入射到金刚石晶体<110><111>和<100>三个沟道方向的能量损失。不仅在计算方法上比Bonsignori理论大为简化,而且同晶体的固态结构密切联系起来,得到了与实验数据相当符合的结果。     

多重随机环境中的马尔可夫链

引入了多重随机环境中的马尔可夫链,讨论了多重随机环境中的马尔可夫链的若干性质,给出了多重随机环境中的马尔可夫链的几个应用背景.证明了多重随机环境中的马尔可夫链的一个存在性定理,获得了多重随机环境中的马尔可夫链若干等价描述.     

高能核—核散射中的硬球近似和Glauber精确展开比较的进一步探讨

一、引言从六十年代起,Glauber理论广泛用于原子核之间的散射并取得相当大的成功。在处理核——核散射时可以将核子——核的Glauber多次散射理论直接推广到核——核散射,得到一个形式简单的散射振幅公式(参看第二节公式(7))。然而在这一微观描述中,即使象~4He+~3H这样轻的原子核之间的碰撞,基于它们是多粒子体系,使得理论处理相当冗繁。至于计算粒子数更多的原子核之间的碰撞,其繁琐程度就可想而知了。     

入射夸克的能量损失效应

借助4套典型的束缚核子部分子分布函数和3种夸克能量损失的表达式,对核Drell-Yan过程中的微分截面比进行了领头阶的唯象分析,确定了入射夸克单位长度的能量损失值dE/dL=(1.21±0.09)GeV/fm.研究结果表明:采用线型的夸克能量损失表达方式和平方型的能量损失表达方式计算所得的核Drell-Yan过程微分截面比的理论曲线无明显差别;与采用的部分子分布函数的类型无关,来自于低能量入射粒子束的实验数据排除了动量分数型的能量损失表达方式.     

入射夸克的能量损失效应

 借助4套典型的束缚核子部分子分布函数和3种夸克能量损失的表达式,对核Drell-Yan过程中的微分截面比进行了领头阶的唯象分析,确定了入射夸克单位长度的能量损失值dE/dL=(1.21±0.09)GeV/fm.研究结果表明：采用线型的夸克能量损失表达方式和平方型的能量损失表达方式计算所得的核Drell-Yan过程微分截面比的理论曲线无明显差别;与采用的部分子分布函数的类型无关,来自于低能量入射粒子束的实验数据排除了动量分数型的能量损失表达方式.